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Exercices d'electromagnetisme
PCPhilippe Ribiere
Annee Scolaire 2013-2014
Ph. Ribiere PC 2013/2014 2
Lycee Marceau Chartres'http://ribiere.regit.org/
Chapitre 1
Equations de Maxwell.
1.1 Bilan energetique de la charge d'un condensateur.
Un condensateur est constitue de deux disques metallique de rayon a, distante de e. La premiere armature enz= 0 porte une charge =q(t) et la seconde enz=eporte une chargeq(t). La capacite de ce condensateur estC=0Se (comme nous l'avons montre en electrostatique). Initialement decharge, ce condensateur est mis en serie d'un generateur de Thevenin reel de f.e.m.e0 et de resistance interne r. On neglige les eets de bords (tout se passe comme si le condensateur etait inni) et les champs electromagnetiques sont de la forme : !E=E(t)~uzpourr < aet nul a l'exterieur !B=B(r;t)~u1. En utilisant les lois de l'electrocinetique (valable dans l'approximation des regimes quasi sta-
tionnaires), etudier la tensionuC(t) et montrer que l'enegie emmagasinee par le condensateurC estEC=12
Ce20.2. En vous servant du fait que le champ electrique exterieur au condensateur est nul, montrer par
le theoreme de Gauss que le champ electrique!E=E(t)~uz=q(t)0a2~uz
3. Calculer par le theoreme d'Ampere generalise le champ magnetique
!B=B(r;t)~u=0r_q(t)20a2~u4. En deduire le vecteur de Poynting et la puissance recue par le champ electromagnetique. Quelle
energie est donc emmagasinee dans le condensateur lors de sa charge?5. Calculer la densite d'energie electromagnetique. Faire alors le bilan d'energie electromagnetique
totale entre l'instant initial et t1.Commentaire :
Un grand classique qui permet l'uutilisation du theoreme de Gauss et du theoreme d'Ampere generalise.
Il montre que l'energie stockee dans le condensatuer l'est sous forme d'energie electrique. Neanmoins
l'utilisation des lois de l'electrocinetique repose sur l'approximation des regimes quasi stationnaires or
l'exercice utilise le theoreme d'ampere generalise. 3Ph. Ribiere PC 2013/2014 4
1.2 Emission isotrope de charges.
Un element de matiere de centre 0 et de rayon a emete- par unite de temps de maniere isotrope a partir de l'instantt= 0. Ces electrons quittent la matiere avec un vitessev0. On neglige dans lasuite les interactions electromagnetiques entre les particules chargees, si bien que les e- sont consideres
comme isoles du point de vue mecanique.1. Calculer la charge dq entre la sphere de rayon r et celle de rayon r+dr. En deduire que la charge
volumique est : (r;t) = 0 pourr > v0tet(r;t) =e4r2v0pourr < v0t et que la densite de courant electrique est j(r;t) =!0 pourr > v0tet!j(r;t) =e4r2~urpourr < v0t2. Montrer alors le champ electrique dans tout l'espace est
E(r;t) =!0 pourr > v0tet!E(r;t) =e4r2(trc
)~urpourr < v0t Commenter sa forme. Montrer qu'il derive d'un potentiel.3. Montrer qu'un champ magnetique nul associe au champ electrique ci-dessus satisfait aux
equations de Maxwell.4. En deduire le vecteur de Poynting et la puissance transmise par le champ electromagnetique a
travers une sphere de rayon r.5. Calculer la densite d'energie electromagnetiqueuem.
6. Calculer la puissance cedee par le champ electromagnetique aux porteurs de charges.
7. Mettre en relation les deux grandeurs energetiques precedentes. Commenter.
Commentaire :
Un extrait de concours. L'exercice ainsi pose donne beaucoup de resultats, en particulier la necessite
de distingerr < v0tetr > v0t. Le fait que le champ cede de l'energie aux porteurs de charge est neglige dans l'exercice puisque les e- sont consideres comme des points materiels isoles.Lycee Marceau Chartres'http://ribiere.regit.org/
Chapitre 2
Electromagnetisme dans l'ARQS,
Induction.
2.1 Inductance propre et induction mutuelle de bobine.
2.1.1 Etude d'une unique bobine.
Dans cette premiere partie, on s'interesse a une bobine de N spires, de longueur l, de rayon a, parcourue par un courant i(t) lentement variable.1. Rappeler le champ magnetique dans la bobine en negligeant les eets de bord.
2. Calculer le
ux de ce champ magnetique a travers la bobine. Montrer que ce ux est pro- portionnel a i(t). Le coecient de propotionnalite entre et i est appelee L, coecient d'au- toinduction.3. En deduire la fem induite dans la bobine par son propre champ magnetique.
4. Calculer l'energie magnetique relative a l'existence du champ magnetique et comparer a l'energie
de la bobine.2.1.2 Etude du couplage entre deux bobines.
Dans cette partie, on s'interesse a deux bobines deN1etN2spires, de longueur l, de rayona, parcourue par des courantsi1(t) eti2(t). On suppose l'in uence totale entre les bobines, ce qui signieque toutes les lignes de champ magnetique d'une bobine traversent la seconde. (Ceci est possible gr^ace
a un materiau qui canalise les lignes de champ).1. Rappeler le champ magnetique total cree par les deux bobines en negligeant les eets de bord.
2. Calculer le
ux1de ce champ magnetique a travers la bobine. Montrer que ce
ux est d'une part proportionnel ai1(t) et d'autre part ai2(t). Le coecient de propotionnalite entre et i1est appelee L, coecient d'autoinduction et celui entre eti2est appele M, coecient
d'inductance mutuelle.3. En deduire la fem induite dans la bobine 1.
5Ph. Ribiere PC 2013/2014 6
2.1.3 Une application : le transformateur.
Dans cette partie, la bobine 1, d'inductance propreL1et de resistance interneR1est alimentee par un generateur de tension idealee(t) =e0cos(!t). Cette bobine est couplee a une seconde d'inductancepropreL2et de resistance interneR2qui est elle fermee sur une resistante d'utilisationRu. Le couplage
entre les deux bobines est caracterise par le coecient d'inductance mutuelle M. Calculer les courants dans chacune des deux bobines.Commentaire :
D'apres oraux. Cet exercice est un exercice de cours, sur la denition des inductances mutuelles et des
inductances propres. Le calcul est simple dans la mesure ou le champ magnetique d'un solenode estconnu. La derniere partie sur le transformateur est un classique mais auncune connaissance n'est exi-
gible dans le domaine. Les lignes de champs magnetiques sont canalisees par un milieu ferromagnetique
doux qui est feuillete pour eviter l'echauement par courant de Foucault et mis sous forme d'un cadre qui traverse les deux bobines.2.2 In
uence d'une spire sur une autre spire.quotesdbs_dbs7.pdfusesText_5[PDF] exercices corrigés limites continuité dérivabilité
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