Introduction aux semi-conducteurs La jonction PN
Ne fait plus partie du cours d'électronique analogique 1A ISMIN. Ces notions sont abordées dans d'autres cours de 1A. Page 2. Introduction aux semi-conducteurs
Jonction p-n Chapitre 5
Plan du cours. 1. Introduction. - Caractéristiques physiques des semiconducteurs. - Quels Matériaux pour quel type d'applications. 2. Propriétés électroniques
Chapitre 1 : La diode à jonction
Jonction P-N (Figure 5). Figure 5 : Jonction P-N. 5-2- Jonction P-N non ... Milsant Cours d'électronique : Composants électroniques. Edition : Eyrolles
Les semi-conducteurs - Jonction PN
des transistors (se reporter au cours sur les semi- conducteurs pour avoir une explication physique et quantitative des phénomènes de conduction. Page 3. Semi
LA-JONCTION-PN.pdf
13 fév. 2016 1.2) Structure d'un atome. L'existence de l'électricité réside dans la capacité d'un corps à laisser circuler des charges.
5. Semi-conducteurs et jonction p-n
cours. Université de Bordeaux 1
THEORIE GENERALE SIMPLIFIEE DES SEMI-CONDUCTEURS
Figure 14 : origine du courant inverse de saturation IS d'une jonction bloquée. 16. Page 18. 2.2) Capacité de transition. La jonction PN est constituée de deux
Les composants discrets La jonction PN
Résumé de cours M1 Microélectronique. Module : Physique des composants semi jonction pn;. ▫ Autres variantes de la jonction pn;. ▫ Applications. Page 4 ...
Les composants discrets La jonction PN
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Physique des semi-conducteurs : Fondamentaux
16. Figure EC4 : Diagramme d'énergie d'une jonction PN à l'équilibre thermodynamique. cours du temps. Considérons un volume de semi-conducteur élémentaire de ...
Introduction aux semi-conducteurs La jonction PN
La jonction PN. ISMIN 1A 2021-22. J.-M. Dutertre https://www.emse.fr/~dutertre/enseignement.html. Ne fait plus partie du cours d'électronique analogique 1A
Les semi-conducteurs - Jonction PN
des transistors (se reporter au cours sur les semi- conducteurs pour avoir une explication physique et quantitative des phénomènes de conduction
chapitre 05 jonction pn.pdf
Page 2. Plan du cours. 1. Introduction. - Caractéristiques physiques des semiconducteurs. - Quels Matériaux pour quel type d'applications.
Chapitre 1 : La diode à jonction
Support de cours : Figure 6 : Jonction P-N non polarisée à l'équilibre ... peuvent franchir librement la jonction P-N celle-ci devient passante et un ...
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semi-conducteurs et de la jonction PN on va se suffire du modèle représenté par la figure 2. Cette représentation est relative à l'atome de Silicium.
6. Bandes dénergie semi-conducteurs
4. Exemple du platinocyanure. 1. Bandes d'énergie. 2. Constitution. 3. Dopage des semi-conducteurs. 4. Jonction p-n. Sommaire
Les composants discrets La jonction PN
MATHIEU physique des semi-conducteurs et des composants électroniques
Photodiode à jonction pn Cellule photovoltaïque Photodiode Cellule
Photodiode à jonction pn Courant maxi pour ?W>>1 (utilisation de jonctions pin) ... La détectivité (D*) augmente si la jonction est polarisée.
Cours Electronique 1 : La Diode à Jonction
semiconducteur de type P. 2.2. Jonction PN non polarisée : Au voisinage de la jonction les électrons libres (porteurs majoritaires) de la zone N.
Cours Electronique II.pdf
1.2 Différents types de diodes à jonction PN : 1.2.1 Diode redresseuse. 1.2.2 Diode tunnel. 1.2.3 Diode Schottky. 1.2.3 Diode Varicap (Varactor).
CoursElectronique analogiqueIntroduction aux semi-conducteursLa jonction PN ISMIN 1A 2021-22J.-M. Dutertre,https://www.emse.fr/~dutertre/enseignement.htmlNe fait plus partie du cours d'électronique analogique 1A ISMINCes notions sont abordées dans d'autres cours de 1A
Introduction aux semi-conducteurs, la jonction PNI -Matériaux semi-conducteurs.1 -Introduction.Qu'est ce qu'un semi-conducteur ?Ni un conducteur, ni un isolant.Colonne IVA : Si, Ge.Association IIIA-VA : AsGa, etc.
3I -Matériaux semi-conducteurs2 -Modèle des bandes d'énergie.Atome de silicium : le noyau comporte 14 protons -nuage comportant 14 e-Répartition électronique : 1s22s22p63s23p2couche de valence : 4 e-14+--------------Les électrons évoluent sur des orbites stables correspondant à des niveaux d'énergie discrets(séparés les uns des autres).Energie (eV)Niveauxd'énergieélectroniqued'unatomeisolé:
4I -Matériaux semi-conducteursPrincipe d'exclusion de Pauli: deux électrons ne peuvent occuper le même état quantique.En conséquence, si deux atomes identiques sont approchés à une distance de l'ordre de leur rayon atomique les niveaux d'énergie se dédoublent.Dans le cas d'un cristal, la multiplication des niveaux crée des bandes d'énergie permise(quasi-continuum), séparées par des bandes d'énergie interdites(c.-à -d. ne contenant pas d'état stable possible pour les e-).Energie (eV)Niveauxd'énergieélectroniquede2atomesproches:Energie (eV)Niveauxd'énergieélectroniqued'uncristal:bandepermisebandeinterditeGapbandepermisebandepermiseBande de valence: contient les états électroniques des couches périphériques des atomes du cristal (c.-à -d. les e-de valence, 4 pour le Si)Bande de conduction: bande permise immédiatement supérieure en énergie à la bande de valence. Les e-y sont quasi-libres, ils ont rompus leur lien avec leur atome d'origine, ils permettent la conduction d'un courant.
53 -Comparaison isolants, conducteurs, et semi-conducteurs.I -Matériaux semi-conducteursClassification en fonction de leur résistivité r[W.m]Isolant :r> 106W.mConducteurs :r< 10-6W.mSemi-conducteur :intermédiaireSemi-conducteurEg~ 1 eVIsolantEg~ qqs eVConducteurEg~ 0 eV
ae s l R.rEnergie (eV)EgconductionvalenceEnergie (eV)EgconductionvalenceEnergie (eV)conductionvalence300°KSiGeAsGaEg[eV]1,120,661,43
64 -Le silicium.a. Semi-conducteur intrinsèque (cristal pur).I -Matériaux semi-conducteursCristal de silicium : 4 e-de valenceSi®association avec 4 atomes voisins pour obtenir 8 e-sur la couche de valence (règle de l'octet, la couche de valence est saturée) :SiSiSiSiSiSiSiSiSiSiSiSiliaison covalenteStructure de la maille cristalline : cubique face centrée
7I -Matériaux semi-conducteursCréation de paires électrons -trous®sous l'action d'un apport d'énergie thermique (par exemple)Energie (eV)Egb. conductionb. valenceSiSiSiSiSiSiSiSiSiSiSiSiLe bandgapEgreprésente l'énergie minimale nécessaire pour rompre la liaison.Déplacement des e-libres ®courant
8Déplacement des trous : de proche en proche ®courant (de charges +)I -Matériaux semi-conducteursSiSiSiSiSiSiSiSiSiSiSiSiDans un semi-conducteur il existe 2 types de porteurs de charges: •des porteurs négatifs : les électrons de la bande de conduction,•et des porteurs positifs : les trous de la bande de valence.Le phénomène de création de paires e--trous s'accompagne d'un phénomène de recombinaison (les e-libres sont capturés par les trous, ils redeviennent e-de valence)Durée de vie d'un porteur = temps séparant la recombinaison de la génération.
9Le cristal est électriquement neutre :
i npn==I -Matériaux semi-conducteursConcentration intrinsèque de porteurs à l'équilibre thermodynamique :Acste spécifique au matériau [cm-3/K3/2]Egbandgap[J]k= 1,38.10-23J/KTtempérature [K]Loi d'action de masse :
2 giETnpn=
elle est toujoursvérifiée pour un cristal à l'équilibre thermique (qu'il soit intrinsèque ou non).
31010.4,1
@cmn i300°K, Si :í µ!=í µ.í µ"/$.í µí µí µ-í µ%2í µí µ[í µí µ&"]
10I -Matériaux semi-conducteursPhénomène de transport de charges : •courant de conduction créé sous l'action d'un champ électrique,•courant de diffusion créé par un gradient de concentration de porteurs.®densité de courant [A/cm2] :VT= kT/q =26 mV à 300°K, potentiel thermodynamique [V]
ngradVqEnqJ Tnnn pgradVqEpqJ Tppp µn,pmobilité [cm2/V.s]Pour le Siµn = 1400 cm2/V.s, µp = 500 cm2/V.s11I -Matériaux semi-conducteursIntérêt des semi-conducteurs: possibilité de contrôler la quantité de porteurs de charges libres (e-et trous) et par conséquent la résistivité.Comment ? ®dopage, radiations, température, injection de courant, etc.b. Semi-conducteur extrinsèque de type N (négatif = signe des porteurs de charge majoritaires).Obtenuspardopage=introductiond'atomesdugroupeV(cf.classificationpériodique,5e-surlacouchedevalence)enlieuetplaced'atomesdeSi,généralementduphosphorePoudel'arsenicAs.®libérationd'une-libre,les4autresseliantauxatomesdeSivoisins(atomedonneur):SiSiSiSiSiSiAs+SiSiSiSiSi-Energie (eV)b. conductionb. valenceEDAs+ : cation fixe
12I -Matériaux semi-conducteursLe cristal garde sa neutralité électrique globale (à chaque électron libre donnépar les atomes d'impureté correspond un cation fixe).Porteurs de charges :•majoritaires : e-tqn ≈ ND , concentration du dopage,•minoritaires : trous issus de la générations thermique de paires e--trous tel que :
Di Nnp/ 213I -Matériaux semi-conducteursc. Semi-conducteur extrinsèque de type P (positif = signe des porteurs majoritaires).Obtenuspardopage=introductiond'atomesdugroupeIII(cf.classificationpériodique,3e-surlacouchedevalence)enlieuetplaced'atomesdeSi,généralementduboreBoudugalliumGa.®seulestroisliaisonscovalentespeuventêtrecréées,la4èmeresteincomplète,untrouestcréépourchaqueatomededopage.Ilvapouvoirêtrecombléparune-d'uneliaisoncovalenteproche(atomeaccepteur).Energie (eV)b. conductionb. valenceEAB-: anion fixe+SiSiSiSiSiSiBSiB-SiSiSi
14I -Matériaux semi-conducteursLe cristal garde sa neutralité électrique globale (pour chaque électron libre acceptépar les atomes d'impureté créant un anion fixe, un trou est créé).Porteurs de charges :•majoritaires : trous tq p ≈ NA , concentration de dopage,•minoritaires : e-issus de la générations thermique de paires e--trous tq
Ai Nnn/ 2d. Phénomènes de génération et de recombinaison.®génération sous l'effet d'apport d'énergie thermique, photonique, d'un champ électrique, de radiations ionisantes, etc.Energie (eV)b. conductionb. valenceEnergie (eV)b. conductionb. valencehnhn
5 -La jonction PN.I -Matériaux semi-conducteursUnsemi-conducteurseul(NouP)présentepeud'intérêt,c'estl'associationdeplusieursSCdopésquipermetdecréerlescomposantssemi-conducteurs.Leplussimpled'entreeuxestlajonctionPN(oudiode),ilpermetenoutred'appréhenderlefonctionnementdestransistors.a. Jonction PN non polarisée, à l'équilibre.ionfixetroumobilepairee--trouminoritaireionfixee-mobilepairee--trouminoritaireSemi-conducteurPSemi-conducteurNmajoritairemajoritaireQuesepasse-t-ilsil'onmetencontactuns.-c.detypePavecuns.-c.detypeNpourréaliserunejonctionPN?(!Attention!c'estsimplementunevuedel'esprit,cen'estpasainsiquel'onprocède)
16I -Matériaux semi-conducteursConsidérantlajonctiondanssonensemble,ilexisteungradientdeporteursdecharges:®créationd'uncourantdediffusion:•destrousmobilesdus.-c.Pversles.-c.N,aumomentdeleurentréedanslazoneNcontenantdese-majoritaireslestrousserecombinentaveclese-,•dese-mobilesdus.-c.Nversles.-c.P,aumomentdeleurentréedanslazonePcontenantdestrousmajoritaireslese-serecombinentaveclestrous.Chaquetrou(resp.e-)majoritairequittantles.-c.P(N)laissederrièreluiunanion(cation)fixeetentraînel'apparitiond'uncation(anion)fixedansles.-c.N(P)dufaitdesarecombinaisonavecune-(trou).Cesionssontlocalisésà proximitédelazonedecontactentrelesdeuxs.-c.(lazonedecharged'espace,ZCE),ilssontà l'originedelacréationd'unchampélectriquequis'opposeaucourantdediffusion.Cechampélectriqueestéquivalentà unedifférencedepotentielappeléebarrièredepotentiel(V0=0,7Vpourlesilicium,0,3Vpourlegermanium).Unétatd'équilibreestatteint,pourlequel:•seulsqqsporteursmajoritairesontuneénergiesuffisantepourfranchirlaZCEetcontribueraucourantdediffusionID,ilestcompensépar,•uncourantdesaturationinverse,Is,crééparlesporteursminoritaireslorsqu'ilssontcapturésparlechampélectriquedelaZCE.
17I -Matériaux semi-conducteurszoneneutreJonction PN non polarisée, à l'équilibre :s.-cPzoneneutres.-cNzone de charge d'espace
EEnergie (eV)b. conductionb. valence
0 qV- V0:barrièredepotentieltelleque:ZCE = zone de déplétion = zone désertée D I s I ae 2 0 ln. i DA n NN q kT V ae kT eV II s 0 0 exp.18I -Matériaux semi-conducteursb. Jonction PN polarisée en direct.PNVPN> 0RIPN
EEnergie (eV)b. conductionb. valence
PN VVq-- 019I -Matériaux semi-conducteursOnétablit:
-=1. T PN V V sPN eIIOnretiendraquelecouranttraversefacilementunediodepolariséeendirect(VPN>V0)Résistance dynamique d'une jonction polarisée en direct :Valim=Valim+dVÞIPN=IPN+dIOnobtient:
PN T I V dI dV r==20Charge stockée dans une jonction polarisée en direct :I -Matériaux semi-conducteursNonpolarisé:Polarisationdirecte:Avant de bloquer une jonction PN polarisée en directe il faut évacuer ces charges en excès par rapport à la situation d'équilibre ®courant inverse transitoire (cf. temps de recouvrement dans la suite du cours).
21I -Matériaux semi-conducteurs
EEnergie (eV)b. conductionb. valence
lim0a VVq+-c. Jonction PN polarisée en inverse.PNVPN= -Valim< 0RIPN ≈ 0Valim®augmentationdelabarrièredepotentielélargissementdelaZCEetintensificationduchampélectrique
22I -Matériaux semi-conducteursClaquage :Tensiondeclaquage=tensioninverselimitesupportableau-delà delaquelleapparaitlephénomèned'avalanche.Sousl'effetd'unetensioninverseélevéelesporteursminoritairessontaccélérésetacquièrentsuffisammentd'énergiepourarracherà leurtourd'autree-devalencelorsdeschocs.Uneréactionenchaineapparait.®lecourantinversedevienttrèsimportant(claquage).®lecourantdediffusion(porteursmajoritaires)estquasi-nul.®seulsubsisteuncourantinversetrèsfaible,IPN=-Is,deporteursminoritaires.
23I -Matériaux semi-conducteursd. Influence de la température.•SurIs:courantdûauxporteursminoritairescrééspargénérationthermique,ilaugmenterapidementavecT°®pourleSiildoubletoutles7°C.•SurV0labarrièredepotentiel:pourleSiautourde300°Kelledécroitde2mVpouruneaugmentationde1°C.
°-=/2
0 mV dT dV24I -Matériaux semi-conducteurs6 -La diode à jonction PN.PNAKanode"k"athodeVAKIAK
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