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La logique mathématique est à la limite de la philosophie, à cela près qu'un raisonnement mathématique permet d'affirmer quelque chose de faux ou de vrai. En mathématiques, il n'y a pas de place pour l'approximation : une proposition est soit vraie, soit fausse. Prenons par exemple la proposition : x>1.Quelles sont les étapes pour résoudre un problème mathématique ?
Le « ou » est toujours inclusif : A ou B signifie que l'une au moins des deux assertions est vraie (peut-être les deux). Par opposition, le « ou exclusif » est vrai quand l'une des deux assertions est vraie mais pas les deux.
La percolation :
un modèle mathématique simple et complexe à la foisMarie Théret
LPMA, Université Paris Diderot (Paris VII)
Marie ThéretPercolation
Un métal ferromagnétique : qu"est-ce-que c"est? La réponse en images grâce au site "Physique à main levée" : http ://phymain.unisciel.fr/temperature-de-curie-du-fer/Marie ThéretPercolation
Un métal ferromagnétique : qu"est-ce-que c"est?Un métal ferromagnétique est
aimanté à une températureTUn métal ferromagnétique est
aimanté à une températureT
La modélisation
Objectif: construire un modèle mathématiqueassez simple pour être étudié assez riche pour présenter une telle transition de phase. Point de vue de la physique statistique: expliquer le comportement du système entier (l"aimantation du métal) en regardant le comportement des éléments microscopiques qui le composent,les atomes. Boîte à outils mathématiques: les probabilités.Marie ThéretPercolationLa modélisation
Objectif: construire un modèle mathématiqueassez simple pour être étudié assez riche pour présenter une telle transition de phase. Point de vue de la physique statistique: expliquer le comportement du système entier (l"aimantation du métal) en regardant le comportement des éléments microscopiques qui lecomposent,les atomes.Boîte à outils mathématiques: les probabilités.Marie ThéretPercolation
La modélisation
Objectif: construire un modèle mathématiqueassez simple pour être étudié assez riche pour présenter une telle transition de phase. Point de vue de la physique statistique: expliquer le comportement du système entier (l"aimantation du métal) en regardant le comportement des éléments microscopiques qui lecomposent,les atomes.Boîte à outils mathématiques: les probabilités.Marie ThéretPercolation
L"origine de l"aimantationorbites des électrons noyauSchéma d"un atome.On assimile chaque atome à un petit
aimant : le métal est aimanté si ces petits aimants sont orientés dans la même direction,le métal n"est pas aimanté si ces petits aimants sont désordonnés.Marie ThéretPercolation
L"origine de l"aimantationorbites des électrons noyauSchéma d"un atome.On assimile chaque atome à un petit
aimant le métal est aimanté si ces petits aimants sont orientés dans la même direction,le métal n"est pas aimanté si ces petits aimants sont désordonnés.Marie ThéretPercolation
L"origine de l"aimantationorbites des électrons noyauSchéma d"un atome.On assimile chaque atome à un petit
aimant le métal est aimanté si ces petits aimants sont orientés dans la même direction,le métal n"est pas aimanté si ces petits aimants sont désordonnés.Marie ThéretPercolation
Les forces en jeu
l"interaction entre les aimantspousse les aimants à s"orienter dans la même direction,l"agitation thermique(déso rdre,entropie) :
il y a beaucoup plus de façons pour les aimants d"être désordonnés qu"ordonnés, donc s"ils tournent au hasard, ils seront la plupart du temps désordonnés; plus la température est élevée, plus les atomes s"agitent, plus cette force est importante.Marie ThéretPercolation
Les forces en jeu
l"interaction entre les aimantspousse les aimants à s"orienter dans la même direction,l"agitation thermique(déso rdre,entropie) :
il y a beaucoup plus de façons pour les aimants d"être désordonnés qu"ordonnés, donc s"ils tournent au hasard, ils seront la plupart du temps désordonnés; plus la température est élevée, plus les atomes s"agitent, plus cette force est importante.Marie ThéretPercolation
Les forces en jeu
l"interaction entre les aimantspousse les aimants à s"orienter dans la même direction,l"agitation thermique(déso rdre,entropie) :
il y a beaucoup plus de façons pour les aimants d"être désordonnés qu"ordonnés, donc s"ils tournent au hasard, ilsseront la plupart du temps désordonnés; plus la température est élevée, plus les atomes s"agitent,
plus cette force est importante.Marie ThéretPercolation
Les simplifications
Les atomes sont alignés suivant un quadrillage, dans une boîte, les atomes n"inter-agissent qu"avec leurs plus proches voisins, les aimants sont orientés vers le haut ou vers le bas. Alignement des atomes en dimension2(à gauche) et3(à droite).Marie ThéretPercolationLes simplifications
Les atomes sont alignés suivant un quadrillage, dans une boîte, les atomes n"inter-agissent qu"avec leurs plus proches voisins, les aimants sont orientés vers le haut ou vers le bas. Alignement des atomes en dimension2(à gauche) et3(à droite).Marie ThéretPercolationLes simplifications
Les atomes sont alignés suivant un quadrillage, dans une boîte, les atomes n"inter-agissent qu"avec leurs plus proches voisins, les aimants sont orientés vers le haut ou vers le bas. Alignement des atomes en dimension2(à gauche) et3(à droite).Marie ThéretPercolationLe modèle d"Ising
une configurationest une description des états (haut ou bas) de tous les aimants,l"énergieE()de cette configuration estE() =nombre de couples d"aimants voisins
qui ne sont pas dans le même état pour.Marie ThéretPercolationLe modèle d"Ising
une configurationest une description des états (haut ou bas) de tous les aimants,l"énergieE()de cette configuration estE() =nombre de couples d"aimants voisins
qui ne sont pas dans le même état pour.E=15E=0E=49Trois exemples de configurations en dimension2
(rouge = haut, bleu = bas).Marie ThéretPercolation
Le modèle d"Ising
une configurationest une description des états (haut ou bas) de tous les aimants,l"énergieE()de cette configuration estE() =nombre de couples d"aimants voisins
qui ne sont pas dans le même état pour.à températureTfixée (T0),la probabilitéPT()d"une
configurationest proportionnelle à exp E()T i.e., PT() =exp
E()T ZTavecZT=X
0exp E(0)TMarie ThéretPercolation
Est-ce que cette probabilité nous convient?
Première vérificationATfixé, siE()
Est-ce que cette probabilité nous convient?
Quelques simulations de Raphaël Cerf (DMA, ENS)Simulation de l"état des atomes en dimension2à température
basse (à gauche) et haute (à droite) (blanc = haut, noir = bas).Marie ThéretPercolation
Est-ce que cette probabilité nous convient?
T!0 etT!+1T!+1:
Pour toute configuration,E()T
!0 donc exp E()T !1. La probabilité limitePT=1est la probabilité uniforme sur toutes les configurations, c"est le déso rdretotal .T!0 :SiE() =0,E()T =0 pour toutTdonc exp E()T =1;SiE()>0,E()T !+1donc exp E()T !0. La probabilité limitePT=0est la probabilité uniforme sur toutes les configurations d"énergie nulle, c"est l" ordre totalMarie ThéretPercolation
Est-ce que cette probabilité nous convient?
T!0 etT!+1T!+1:
Pour toute configuration,E()T
!0 donc exp E()T !1. La probabilité limitePT=1est la probabilité uniforme sur toutes les configurations, c"est le déso rdretotal .T!0 :SiE() =0,E()T =0 pour toutTdonc exp E()T =1;SiE()>0,E()T !+1donc exp E()T !0. La probabilité limitePT=0est la probabilité uniforme sur toutes les configurations d"énergie nulle, c"est l" ordre totalMarie ThéretPercolation
Est-ce que cette probabilité nous convient?
Evolution dePT()avecTOn compare les probabilités d"observer une configuration d"énergieEet0d"énergie nulle à températureT: P T()PT(0)=exp(E=T)exp(0=T)=exp(E=T):
PourT0=T=2, on obtient :
P T0()PT0(0)=exp(E=T0) =exp(2E=T) =PT()P
T(0) 2PourE=1000,T=434K (160C),T0=217K ( 56C) :
P T()PT(0)0;1etPT0()P
T0(0)0;01:Marie ThéretPercolation
Est-ce que cette probabilité nous convient?
Evolution dePT()avecTOn compare les probabilités d"observer une configuration d"énergieEet0d"énergie nulle à températureT: P T()P T(0)=exp(E=T)exp(0=T)=exp(E=T):PourT0=T=2, on obtient : P T0()PT0(0)=exp(E=T0) =exp(2E=T) =PT()P
T(0) 2 :PourE=1000,T=434K (160C),T0=217K ( 56C) : P T()PT(0)0;1etPT0()P
T0(0)0;01:Marie ThéretPercolation
Est-ce que cette probabilité nous convient?
Evolution dePT()avecTOn compare les probabilités d"observer une configuration d"énergieEet0d"énergie nulle à températureT: P T()P T(0)=exp(E=T)exp(0=T)=exp(E=T):PourT0=T=2, on obtient : P T0()PT0(0)=exp(E=T0) =exp(2E=T) =PT()P
T(0) 2 :PourE=1000,T=434K (160C),T0=217K ( 56C) : P T()PT(0)0;1etPT0()P
T0(0)0;01:Marie ThéretPercolation
Pause historique
Ernst Ising (1900 - 1998),
physicien allemand.Thèse de doctorat (1922 -1924) :
directeur :Wilhelm Lenz, sujet :étude de ce modèle en dimension 1, conclusion :ce modèle ne présente pas de transition de phase en dimension1.Marie ThéretPercolationTransition de phase
Il y a
aimantation si les aimants s"influencent les uns les autres àtrès trèsgrande distance.P T;haut=probabilitéPTconditionnée par l"évènement "les aimants du bord de la boîte sont dans l"état haut."Afixé,PT;haut[(c) =haut]>12 :m(T) =lim!0PT;haut[(c) =haut]>12 ?;=12Marie ThéretPercolation
Transition de phase
Il y a
aimantation si les aimants s"influencent les uns les autres àtrès trèsgrande distance.P T;haut=probabilitéPTconditionnée par l"évènement "les aimants du bord de la boîte sont dans l"état haut."Afixé,PT;haut[(c) =haut]>12 :m(T) =lim!0PT;haut[(c) =haut]>12 ?;=12 aimants dont l"état est libre aimants figés en position "haut"Marie ThéretPercolation
Transition de phase
Il y a
aimantation si les aimants s"influencent les uns les autres àtrès trèsgrande distance.P T;haut=probabilitéPTconditionnée par l"évènement "les aimants du bord de la boîte sont dans l"état haut."Afixé,PT;haut[(c) =haut]>12 :m(T) =lim!0PT;haut[(c) =haut]>12 ?;=12 ??aimants figés en position "haut" aimant centralcdont on observe l"état(c) aimants dont l"état est libreMarie ThéretPercolation
Transition de phase
Il y a
aimantation si les aimants s"influencent les uns les autres àtrès trèsgrande distance.P T;haut=probabilitéPTconditionnée par l"évènement "les aimants du bord de la boîte sont dans l"état haut."Afixé,PT;haut[(c) =haut]>12 :m(T) =lim!0PT;haut[(c) =haut]>12 ?;=12 ??aimants figés en position "haut" aimant centralcdont on observe l"état(c) aimants dont l"état est libreMarie ThéretPercolation
Transition de phase
Il y a
aimantation si les aimants s"influencent les uns les autres àtrès trèsgrande distance.P T;haut=probabilitéPTconditionnée par l"évènement "les aimants du bord de la boîte sont dans l"état haut."Afixé,PT;haut[(c) =haut]>12 :m(T) =lim!0PT;haut[(c) =haut]>12 ?;=12?Théorème (Rudolf Peierls, 1936) en dimensiond2Il existe une température critiqueTctelle que 0
Ce qu"on sait... et ce qu"on ne sait pas!
La température critiqueTc:en dimension 2,Tc=2log(1+p2)(Lars Onsager, 1944).en dimension 3, on ne sait pas calculerTc.Le comportement du système pourT=Tc:
pas d"aimantation, mais encore beaucoup de mystères... Simulation de l"état des atomes en dimension2à température TCe qu"on sait... et ce qu"on ne sait pas!
La température critiqueTc:en dimension 2,Tc=2log(1+p2)(Lars Onsager, 1944).en dimension 3, on ne sait pas calculerTc.Le comportement du système pourT=Tc:
pas d"aimantation, mais encore beaucoup de mystères...Simulation de l"état des atomes en dimension2à température
Tl"objet :un morceau de roche, peut-être poreuse;les éléments microscopiques :des petits tuyaux à l"intérieur
de la roche;les simplifications : les tuyaux sont alignés suivant un quadrillage, dans une boîte, les tuyaux laissent passer ou non l"eau avec la même probabilitép2[0;1], indépendamment les uns des autres.Marie ThéretPercolation Un modèle plus simple : le modèle de percolationl"objet :un morceau de roche, peut-être poreuse;les éléments microscopiques :des petits tuyaux à l"intérieur
de la roche;les simplifications : les tuyaux sont alignés suivant un quadrillage, dans une boîte, les tuyaux laissent passer ou non l"eau avec la même probabilitép2[0;1], indépendamment les uns des autres.Marie ThéretPercolation Un modèle plus simple : le modèle de percolationl"objet :un morceau de roche, peut-être poreuse;les éléments microscopiques :des petits tuyaux à l"intérieur
de la roche;les simplifications : les tuyaux sont alignés suivant un quadrillage, dans une boîte, les tuyaux laissent passer ou non l"eau avec la même probabilitép2[0;1], indépendamment les uns des autres.Marie ThéretPercolation Un modèle plus simple : le modèle de percolationl"objet :un morceau de roche, peut-être poreuse;les éléments microscopiques :des petits tuyaux à l"intérieur
de la roche;les simplifications : les tuyaux sont alignés suivant un quadrillage, dans une boîte, les tuyaux laissent passer ou non l"eau avec la même probabilitép2[0;1], indépendamment les uns des autres.tuyau ouvert tuyau bouchéMarie ThéretPercolation Un modèle plus simple : le modèle de percolationl"objet :un morceau de roche, peut-être poreuse;les éléments microscopiques :des petits tuyaux à l"intérieur
de la roche;les simplifications : les tuyaux sont alignés suivant un quadrillage, dans une boîte, les tuyaux laissent passer ou non l"eau avec la mêmeprobabilitép2[0;1], indépendamment les uns des autres.une configuration~est une description de l"état (ouvert ou
bouché) de tous les tuyaux;Marie ThéretPercolation
Un modèle plus simple : le modèle de percolationl"objet :un morceau de roche, peut-être poreuse;les éléments microscopiques :des petits tuyaux à l"intérieur
de la roche;les simplifications : les tuyaux sont alignés suivant un quadrillage, dans une boîte, les tuyaux laissent passer ou non l"eau avec la mêmeprobabilitép2[0;1], indépendamment les uns des autres.une configuration~est une description de l"état (ouvert ou
bouché) de tous les tuyaux;la probabilité ~Pp(~)d"une configuration~pour un paramètre pde porosité donné est Pp(~) =p#tuyaux ouverts dans~(1p)#tuyaux bouchés dans~:Marie ThéretPercolationTransition de phase
La roche est
p oreuse si l"eau p eutla traverseràtrès trèsgrande échelle.Afixé,~Pp(sommet !base)>0. (p) =lim!0~Pp(sommet !base)>0? =0?sommet
baseMarie ThéretPercolation
Transition de phase
La roche est
p oreuse si l"eau p eutla traverseràtrès trèsgrande échelle.Afixé,~Pp(sommet !base)>0. (p) =lim!0~Pp(sommet !base)>0? =0?
sommet tuyau ouvert tuyau bouché baseMarie ThéretPercolation
Transition de phase
La roche est
p oreuse si l"eau p eutla traverseràtrès trèsgrande échelle.Afixé,~Pp(sommet !base)>0. (p) =lim!0~Pp(sommet !base)>0? =0?Théorème (Simon Broadbent et John Hammersley, 1957 à 1959) en
dimensiond2Il existe un paramètre critiquepctelle que 0
Ce qu"on sait... et ce qu"on ne sait pas!
Le paramètre critiquepc:en dimension 2,pc=12
(Harry Kesten, 1980).en dimension 3, on ne sait pas calculerpc.Le comportement du système àp=pc:en dimension 2, 12
=0 (Ted Harris, 1960).en dimension 3,on conjecture que (pc) =0. Travaux récents de Wendelin Werner (médaille Fields 2006) et Stanislav Smirnov (médaille Fields 2010).Marie ThéretPercolation
Ce qu"on sait... et ce qu"on ne sait pas!
Le paramètre critiquepc:en dimension 2,pc=12
(Harry Kesten, 1980).en dimension 3, on ne sait pas calculerpc.Le comportement du système àp=pc:en dimension 2, 12
=0 (Ted Harris, 1960).en dimension 3,on conjecture que (pc) =0. Travaux récents de Wendelin Werner (médaille Fields 2006) et Stanislav Smirnov (médaille Fields 2010).Marie ThéretPercolation
Une variante : la FK-percolation
A une configuration~on associek(~)le nombre de sescomposantes connexes.On fixe un deuxième paramètreq2[1;+1[.On associe à une configuration~une probabilité^Pp;q(~)
proportionnelle à p #tuyaux ouverts dans~(1p)#tuyaux bouchés dans~qk(~):k(~) =38Configuration~ tuyau ouvert tuyau bouchéMarie ThéretPercolation
Une variante : la FK-percolation
A une configuration~on associek(~)le nombre de sescomposantes connexes.On fixe un deuxième paramètreq2[1;+1[.On associe à une configuration~une probabilité^Pp;q(~)
proportionnelle à p #tuyaux ouverts dans~(1p)#tuyaux bouchés dans~qk(~):k(~) =38Configuration~ tuyau ouvert tuyau bouchéMarie ThéretPercolation
Une variante : la FK-percolation
A une configuration~on associek(~)le nombre de sescomposantes connexes.On fixe un deuxième paramètreq2[1;+1[.On associe à une configuration~une probabilité^Pp;q(~)
proportionnelle à p#tuyaux ouverts dans~(1p)#tuyaux bouchés dans~qk(~): C"est le modèle de FK-percolation, introduit par Cees Fortuin et
Peet Kasteleyn dans les années 1960. Il présente lui aussi une transition de phase à un paramètre critique p c(q)qui dépend de q.Marie ThéretPercolation Les liens entre ces différentes probabilitésPourq=1, c"est le modèle depercolation standard:^Pp;1=~Pp.Pourq=2, on récupère lemodèle d"Ising:
on peut passer de^Pp;2àPTavecp=1e1=T.Marie ThéretPercolation Les liens entre ces différentes probabilitésPourq=1, c"est le modèle depercolation standard:^Pp;1=~Pp.Pourq=2, on récupère lemodèle d"Ising:
on peut passer de^Pp;2àPTavecp=1e1=T.composantes connexe de~composanteLes tuyaux sont
zones jaunes, bouchés dans les1pailleurs.et avec probabilité1=2pour chaqueavec probabitité
"haut" ou "bas"On choisit l"état couples d"aimants voisins dans desétats différentsconnexes de~
suit la loi ^Pp;2Configuration~ choisie selon ^Pp;2 choisie selonPTConfigurationtuyau bouchéquotesdbs_dbs44.pdfusesText_44[PDF] un pas ? la fois 1er cycle
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