Résolution Énoncé
D'après l'énoncé le champ magnétique créé à l'in- térieur de la bobine par le courant circulant dans est orienté selon un cercle centré sur l'axe du tore
DE LA PHYSIQUE AUTOUR DUN TORE
Énoncer dans ce cas le théor`eme d'Amp`ere. 14 — Montrer qu'au point M intérieur au tore le champ magnétique peut se mettre sous la forme B = B(r)
TD corrigés délectromagnétisme
29 oct. 2011 champ magnétique sur l'axe Oz colinéaire à cet axe. ... On calcule le flux envoyé par le champ magnétique créé par le tore sur la bobine :.
Gauss et Ampère
1 - Calculer le champ magnétique créé par le tore en tout point de l'espace. On supposera a ? R ce qui permet de faire l'hypothèse que toute ligne de champ
Transformateur torique – corrigé =? = 2 1
On admettra (hors programme) que le matériau magnétique dont est constituée le tore canalise les lignes de champ magnétique.
EM7.2. Champ magnétique à lintérieur dun tore. Enoncé. Une
Champ magnétique à l'intérieur d'un tore. Enoncé. Une bobine est constituée par un fil conducteur bobiné en spires jointives sur un tore circulaire à
DE LA PHYSIQUE AUTOUR DUN TORE
14 — Montrer qu'au point M intérieur au tore le champ magnétique peut se mettre sous la forme B = B(r)Cu? o`u l'on précisera l'expression de B (r) en
Étude du transport turbulent dans les plasmas du tokamak Tore
6 juil. 2015 Dans les régions du plasma de Tore Supra proches du bord on observe ... du champ magnétique (le grand rayon R du tore) et au champ ...
Caractérisation et Réduction des Anomalies de Mesure dans les
18 sept. 2008 Effet du feuilletage sur le champ magnétique dans un tore en 3D ... Le capteur de courant classique mesure le champ magnétique produit par ...
Chapitre 7 - Circuits Magn ´etiques et Inductance
pour créer un champ plus intense et plus uniforme. 7.1.2 Flux magn ´etique. Soit une bobine dans laquelle circule un courant I. Le champ magnétique créé se
[PDF] EM72 Champ magnétique à lintérieur dun tore Enoncé Une
Champ magnétique à l'intérieur d'un tore Enoncé Une bobine est constituée par un fil conducteur bobiné en spires jointives sur un tore circulaire à
[PDF] Transformateur torique Difficulté - Résolution Énoncé
D'après l'énoncé le champ magnétique créé à l'in- térieur de la bobine par le courant circulant dans est orienté selon un cercle centré sur l'axe du tore
[PDF] Cours de Magnétostatique
I- Le champ magnétique 1 Introduction a Bref aperçu historique b Nature des effets magnétiques 2 Expressions du champ magnétique
[PDF] Le champ magnétique généré par un solénoïde - Physique
Un tokamak est une structure en forme de tore (beigne) où il règne un champ magnétique très intense permettant de confiner à l'intérieur un plasma (atome ionisé)
[PDF] Chapitre 7 - Circuits Magn ´etiques et Inductance
Le champ magnétique créé par un fil long et droit n'est pas uniforme et son intensité varie selon 1/r Afin de créer un champ uniforme on utilise une bobine
[PDF] Le champ magnétique - Le théorème dAmpère - Unisciel
Le théorème d'Ampère est « l'équivalent » du théorème de Gauss Il permet de calculer le champ magnétique créé par une distribution de courants lorsque celle-ci
[PDF] 1 Symétries du champ magnétique - AlloSchool
Une bobine torique est constituée d'un fil électrique régulièrement bobiné autour d'un tore de section uniforme Dans l'exemple présenté la section de la bobine
[PDF] Magnétostatique - Olivier GRANIER
Champ magnétique terrestre : Il ressemble à celui d'un barreau aimanté incliné Une aiguille de boussole s'aligne dans la direction du champ
[PDF] DE LA PHYSIQUE AUTOUR DUN TORE - Doc Solus
14 — Montrer qu'au point M intérieur au tore le champ magnétique peut se mettre sous la forme B = B(r)Cu? o`u l'on précisera l'expression de B (r) en
[PDF] Chapitre 2 Ferromagnétisme et circuits magnétiques
CIRCUITS MAGNETIQUES CHAMP MAGNETIQUE ET THEOREME D'AMPERE Si le tore est constitué d'un matériau ferromagnétique (fer ou alliage fer+nickel ou
Université Joseph Fourier
DEUG Sma ... SP2-2
Cours de MagnétostatiqueJonathan Ferreira
Année universitaire 2001-2002
Plan du cours
I- Le champ magnétique
1. Introduction
a. Bref aperçu historique b. Nature des effets magnétiques2. Expressions du champ magnétique
a. Champ créé par une charge en mouvement b. Champ créé par un ensemble de charges en mouvement c. Champ créé par un circuit électrique (formule de Biot et Savart) d. Propriétés de symétrie du champ magnétique3. Calcul du champ dans quelques cas simples
a. Fil rectiligne infini b. Spire circulaire (sur laxe) c. Solénoïde infini (sur laxe)II- Lois Fondamentales de la magnétostatique
1. Flux du champ magnétique
a. Conservation du flux magnétique b. Lignes de champ et tubes de flux2. Circulation du champ magnétique
a. Circulation du champ autour dun fil infini b. Le théorème dAmpère c. Relations de continuité du champ magnétique d. Les trois façons de calculer le champ magnétique3. Le dipôle magnétique
a. Champ magnétique créé par une spire b. Le modèle du dipôle en physiqueIII- Actions et énergie magnétiques
1. Force magnétique sur une particule chargée
a. La force de Lorentz b. Trajectoire dune particule chargée en présence dun champ c. Distinction entre champ électrique et champ électrostatique2. Actions magnétiques sur un circuit fermé
a. La force de Laplace b. Définition légale de lAmpère c. Moment de la force magnétique exercée sur un circuit d. Exemple du dipôle magnétique e. Complément : force de Laplace et principe dAction et de Réaction3. Energie potentielle magnétique
a. Le théorème de Maxwell b. Energie potentielle dinteraction magnétique c. Expressions générales de la force et du couple magnétiques d. La règle du flux maximumIV- Induction électromagnétique
1. Les lois de linduction
a. Lapproche de Faraday b. La loi de Faraday c. La loi de Lenz2. Induction mutuelle et auto-induction
a. Induction mutuelle entre deux circuits fermés b. Auto-induction3. Régimes variables
a. Définition du régime quasi-statique b. Forces électromotrices induites c. Retour sur lénergie magnétique d. Bilan énergétique dun circuit électrique 1Chapitre I- Le champ magnétique
I.1- Introduction
I.1.1 Bref aperçu historique
Les aimants sont connus depuis lAntiquité, sous le nom de magnétite, pierre trouvée à
proximité de la ville de Magnesia (Turquie). Cest de cette pierre que provient le nom actuel de champ magnétique.Les chinois furent les premiers à utiliser les propriétés des aimants, il y a plus de 1000 ans,
pour faire des boussoles. Elles étaient constituées dune aiguille de magnétite posée sur de la
paille flottant sur de leau contenue dans une récipient gradué.Au XVIIIème siècle, Franklin découvre la nature électrique de la foudre (1752). Or, il y avait
déjà à cette époque de nombreux témoignages de marins attirant lattention sur des faits
étranges :
Les orages perturbent les boussoles
La foudre frappant un navire aimante tous les objets métalliques.Franklin en déduisit " la possibilité dune communauté de nature entre les phénomènes
électriques et magnétiques ».
Coulomb (1785) montre la décroissance en
1 2 rdes deux forces.Mais il faut attendre la fin du XIXème siècle pour quune théorie complète apparaisse, la
théorie de lélectromagnétisme. Tout commença avec lexpérience de Oersted en 1820. Il plaça un fil conducteur au dessusdune boussole et y fit passer un courant. En présence dun courant laiguille de la boussole
est effectivement déviée, prouvant sans ambiguïté un lien entre le courant électrique et le
champ magnétique. Par ailleurs, il observa : Si on inverse le sens du courant, la déviation change de sens. La force qui dévie laiguille est non radiale.Létude quantitative des interactions entre aimants et courants fut faite par les physiciens Biot
et Savart (1820). Ils mesurèrent la durée des oscillations dune aiguille aimantée en fonction
de sa distance à un courant rectiligne. Ils trouvèrent que la force agissant sur un pôle est
dirigée perpendiculairement à la direction reliant ce pôle au conducteur et quelle varie en
raison inverse de la distance. De ces expériences, Laplace déduisit ce quon appelleaujourdhui la loi de Biot et Savart. Une question qui sest ensuite immédiatement posée fut :
si un courant dévie un aimant, alors est-ce quun aimant peut faire dévier un courant ?Ceci fut effectivement prouvé par Davy en 1821 dans une expérience où il montra quun arc
électrique était dévié dans lentrefer dun gros aimant.Lélaboration de la théorie électromagnétique mit en jeu un grand nombre de physiciens de
renom : Oersted, Ampère, Arago, Faraday, Foucault, Henry, Lenz, Maxwell, Weber, Helmholtz, Hertz, Lorentz et bien dautres. Si elle débuta en 1820 avec Oersted, elle ne fut 2 mise en équations par Maxwell quen 1873 et ne trouva dexplication satisfaisante quen1905, dans le cadre de la théorie de la relativité dEinstein.
Dans ce cours de magnétostatique, nous traiterons dans les chapitres I à III de la question suivante : comment produire un champ magnétique à partir de courants permanents ? Nous naborderons que partiellement (chapitre IV) le problème inverse : comment produire de lélectricité à partir dun champ magnétique ?I.2.1- Nature des effets magnétiques
Jusquà présent nous navons abordé que des particules chargées immobiles, ou encore des
conducteurs (ensembles de particules) en équilibre. Que se passe-t-il lorsquon considère enfin le mouvement des particules ?Soient deux particules
q 1 et q 2 situées à un instant t aux points M 1 et M 2 . En labsence de mouvement, la particule q 1 créé au point M 2 un champ électrostatique EM 12 () et la particule q 2 subit une force dont lexpression est donnée par la loi de Coulomb FqEM12 2 1 2/
Qui dit force, dit modification de la quantité de mouvement de q 2 puisque Fdp dtp t 1222Autrement dit, la force électrostatique due à q 1 crée une modification p 2 pendant un temps t. Une force correspond en fait à un transfert dinformation (ici de q 1 vers q 2 ) pendant un court laps de temps. Or, rien ne peut se propager plus vite que la vitesse c de la lumière. Cette
vitesse étant grande mais finie, tout transfert dinformation dun point de lespace à un autre
prend nécessairement un temps fini. Ce temps pris par la propagation de linformation introduit donc un retard, comme nous allons le voir. On peut considérer lexemple ci-dessus comme se qui se passe effectivement dans le référentiel propre de q 1 . Dans un référentiel fixe, q 1 est animée dune vitesse v1. Quelle serait alors laction de q 1 sur une particule q 2 animée dune vitesse v2 ? q 1 v 1 v 2 r q 2 u 12 v 1dt c dt v 2dt E 1(t) E1(t-dt)
Soit dt le temps quil faut à linformation (le champ électrostatique créé par q 1 ) pour se propager de q 1 vers q 2 . Pendant ce temps, q 1 parcourt une distance vdt 1 et q 2 parcourt la distance vdt 2 . Autrement dit, lorsque q 2 ressent les effets électrostatiques dus à q 1 , ceux-ci ne sont plus radiaux : le champ Et dt 1 () " vu » par q 2 est dirigé vers lancienne position de q 1et dépend de la distance cdt et non pas de la distance r. On voit ici quil faut corriger la loi de
3 P q v M B(M)Coulomb qui nous aurait donné le champ Et
1 (), qui est faux (suppose propagation instantanée de linformation ie. une vitesse infinie). Les effets électriques ne peuvent se résumer au champ électrostatique. Cependant, lexpérience montre que la prise en compte de cette correction ne suffit pas à expliquer la trajectoire de q 2 : une force supplémentaire apparaît, dailleurs plus importante que cette correction ! La force totale exercée par q 1 sur q 2 sécrit en fait Fqq rcc 12120 22
4 uvvu 121
12 Dans cette expression (que lon admettra) on voit donc apparaître un deuxième terme qui dépend des vitesses des deux particules ainsi que la vitesse de propagation de la lumière. Ce
deuxième terme sinterprète comme la contribution dun champ magnétique créé par
q 1Autrement dit,
FqE vB
12 2 1 2 1/
la force magnétique est une correction en vc/() 2à la force de Coulomb. Nous reviendrons
plus tard (chapitre III) sur lexpression et les propriétés de la force magnétique. Cette
expression nest valable que pour des particules se déplaçant à des vitesses beaucoup plus
petites que celle de la lumière (approximation de la magnétostatique). Dernière remarque : cette expression dépend de la vitesse de la particule, ce qui implique que le champ magnétique dépend du référentiel (voir discussion chapitre III) !I.2- Expressions du champ magnétique
I.2.1- Champ magnétique créé par une charge en mouvementDaprès ci-dessus, le champ magnétique créé en un point M par une particule de charge q
située en un point P et animée dune vitesse v dans un référentiel galiléen estBMqv PM
PM()=µ
0 3 4Lunité du champ magnétique dans le système international est le Tesla (T). Une autre unité
appartenant au système CGS, le Gauss (G), est également très souvent utilisée :1 Gauss = 10 Tesla
-4Le facteur
0est la perméabilité du vide : il décrit la capacité du vide à " laisser passer » le
champ magnétique. Sa valeur dans le système dunités international MKSA est 07410H.m
-1 (H pour Henry) 4Remarques :
Cette valeur est exacte, directement liée à la définition de lAmpère (voir Chapitre III). Le
facteur 4 a été introduit pour simplifier les équations de Maxwell (cf Licence). Nous avons vus que les phénomènes électriques et magnétiques sont intimement reliés.
Les expériences de lépoque montrèrent que la vitesse de propagation était toujours la
même, à savoir c, la vitesse de la lumière. Cela signifiait quil y avait donc un lien secret
quotesdbs_dbs4.pdfusesText_8[PDF] champ magnétique crée par un solénoide tp
[PDF] caractéristiques du champ magnétique terrestre
[PDF] calculer la valeur de la composante horizontale du champ magnétique terrestre
[PDF] inclinaison du champ magnétique terrestre exercice
[PDF] calcul du champ magnetique terrestre
[PDF] champ magnétique terrestre cours 1ere s
[PDF] composante horizontale champ magnétique terrestre
[PDF] origine du champ magnétique terrestre pdf
[PDF] particule chargée dans un champ magnétique uniforme
[PDF] exercice mouvement d'une particule chargée dans un champ magnétique uniforme
[PDF] mouvement d'une particule chargée dans un champ magnétique uniforme mpsi
[PDF] exercices corrigés mouvement d'une particule chargée dans un champ magnétique
[PDF] mouvement d'une particule chargée dans un champ magnétique uniforme pdf
[PDF] mouvement d'une particule chargée dans un champ électrique uniforme terminale s