Chapitre 2 : Energie potentielle électrique. Potentiel électrique
Potentiel électrique. 12. Chapitre 2 : Energie potentielle électrique. Potentiel électrique. 1. Travail de la force électrique.
Chapitre 2 :Potentiel électrique
MV : potentiel électrostatique créé en M par la charge q située en O. Remarque : A) Energie potentielle électrique d'une charge ponctuelle.
CHAPITRE VI : Le potentiel électrique
Ceci montre que la force de Coulomb est bien conservative comme toute force centrale qui ne dépend que de r. VI.2 : L'énergie potentielle électrique. La force
Chapitre 2.2a – Le potentiel électrique généré par des particules
2. 1 e. +. +. +. = q q q. U. U. U. U. V. P où. V : Potentiel électrique évalué à l'endroit où la charge q est située en volt (V) e. U : Énergie potentielle
Electromagnétisme : PEIP 2 Polytech
5.4.2 Calcul direct des actions électrostatiques sur un conducteur chargé . . . . . . . 72. 5.4.3 Calcul des actions à partir de l'énergie électrostatique.
Chapitre 2.5 – Les relations générales entre le potentiel et le champ
Énergie potentielle gravitationnelle : • mgy. Ug = (Champ constant). • r. mM. G. Ug. ?. = (Masse ponctuelle). Force électrique : r r. qQ k. F. ˆ. 2.
Chapitre 1
Chapitre 2.1SP – L'énergie et le potentiel électrique. Le travail et l'énergie l'énergie cinétique : F. ? s f v. i v.. K. W ?. = où. 2. 2.
Chapitre 2.8SP – Lénergie potentielle électrique de système et les
également évaluer le potentiel électrique i. V pour faire la somme des énergies ii i. Vq. U = e. mais il faudra diviser ce résultat par 2 pour obtenir une
notes de cours de PHYS 111
Chapitre 2 – Champ et potentiel électrostatique. Figure 2.1: Champ vectoriel et scalaire (la valeur vous rappelle rien ? et l'énergie potentielle ?...).
TABLE DES MATIERES PREAMBULE : Objectif et Motivations
CHAPITRE I : Cinématique du point matériel. I.1. : Introduction. I.2 VI.2 : L'énergie potentielle électrique. VI.3 : Le potentiel électrique et les ...
CHAPITRE VI : Le potentiel électrique
Au chapitre III, nous avons vu que lorsqu'une force est conservative, il est possible de luiassocier une énergie potentielle qui conduit à une loi de conservation de l'énergie. Nous allons
voir que la force de Coulomb entre charges électriques est conservative. On peut par conséquent
définir une énergie potentielle électrique, qui dépend de la position des charges électriques, et
appliquer la loi de conservation de l'énergie aux problèmes d'électricité.L'énergie potentielle électrique caractérise un ensemble de charges. En électricité, on
préfère souvent travailler avec le potentiel électrique qui caractérise un point de l'espace, tout
comme le champ électrique : le champ électrique donne la force de Coulomb par unité de charge
en un point donné, le potentiel électrique est défini comme l'énergie potentielle par unité de
charge.VI.1 : La force de Coulomb est conservative
La force de Coulomb qui existe entre deux charges électriques (voir IV. 6)) dépend de ladistance r entre les deux charges et est dirigée suivant la ligne qui joint les positions des deux
charges. C'est ce qu'on appelle une force centrale. En outre, elle ne dépend d'aucune autre variable cinématique telle que la vitesse, par exemple. La force exercée par la charge q 2 sur la charge q 1 peut donc s'écrire sous la forme : 12 rFF(r)1 (VI.1)
où 12 20 qq1F(r)4r (VI.2) et r1 est un vecteur de longueur unité, dirigé suivant la ligne qui joint les positions des charges q
1 et q 2 , dirigé de q 2 vers q 1 Pour montrer qu'une telle force est conservative, nous allons montrer que son travail entre deux points quelconques de l'espace, A et B, ne dépend pas du chemin suivi, seulement des positions de départ et d'arrivée (voir figure VI.1). VI. 2 BAB 12A
B rA WF.dlF(r) 1 .dl
Figure VI.1.
Le vecteur de longueur infinitésimale
dl, tangent à la trajectoire peut être décomposé en un vecteur de longueur infinitésimale dr, dirigé suivant r1 et un vecteur de longueur infinitésimale
g dt, perpendiculaire à r1 (voir figure VI.2) :
Figure VI.2.
VI. 3Dès lors le travail de
12F de A à B devient :
B A rBAB r gAr
W F(r) 1 .(dr dt ) F(r)dr (VI.3)
où dr est la longueur du vecteur dr. En effet, rg1.dt 0 car
g dt est perpendiculaire à r 1 et rrr1 .dr dr 1 .1 dr.
L'expression du travail entre A et B ci-dessus (VI.3), se réduit à une intégrale simple dont le
résultat ne dépend que de r A et r B et pas du chemin particulier pour aller de A à B. Ceci montre que la force de Coulomb est bien conservative, comme toute force centrale qui ne dépend que de r.VI.2 : L'énergie potentielle électrique
La force électrique étant conservative (voir VI.1), nous pouvons définir l'énergie potentielle de la même manière qu'au chapitre III (voir (III.2)) : B EAUU(B)U(A) F.dl , (VI.4)
où EF est la résultante des forces électriques dues à un ensemble de charges, qui s'exerceraient
sur une charge électrique qui serait déplacée de A à B suivant n'importe quel chemin. Dans le cas où seules deux charges électriques q 1 et q 2 sont concernées les relations (VI.3) et (VI.2) s'appliquant à la situation décrite par la figure VI.1, permettent d'écrire : BB A A rr12 12 200rrqq qqdr 1U44rr quotesdbs_dbs14.pdfusesText_20
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