Schémas numériques pour la résolution de léquation des ondes
ENSTA - Janvier 2009. 1. Page 2. 2. Page 3. 1 Introduction et généralités sur les ondes. L'objectif de ce cours est d'appréhender les probl`emes de propagation
Résolution numérique dune équation des ondes avec condition aux
La méthode est simple à appliquer demande peu de calculs et les résultats obtenus sont remarquablement précis
Résolution numérique dune équation des ondes avec condition aux
La méthode est simple à appliquer demande peu de calculs et les résultats obtenus sont remarquablement précis
Schéma aux différences finies pour léquation des ondes
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REVUE FRANÇAISE D"INFORMATIQUE
ET DE RECHERCHE OPÉRATIONNELLEV.GIRAULT
avecconditionauxlimitesnonlinéairepar uneméthodedecaractéristiques Revue française d"informatique et de recherche opérationnelle,tome 1, n o4 (1967), p. 51-62© AFCET, 1967, tous droits réservés.
L"accès aux archives de la revue " Revue française d"informatique et de recherche opérationnelle » implique l"accord avec les conditions gé- nérales d"utilisation (http://www.numdam.org/conditions). Toute utilisation commerciale ou impression systématique est constitutive d"une infraction pénale. Toute copie ou impression de ce fichier doit contenir la pré- sente mention de copyright.Article numérisé dans le cadre du programme Numérisation de documents anciens mathématiques http://www.numdam.org/R.I.R.O.
année N< 4 1967p 51-62
RESOLUTIO
NNUMERIQU
E D'UN EEQUATIO
N DE S ONDE S AVE CCONDITIO
N AU XLIMITE
S NO NLINEAIR
E PA R UN EMETHOD
E D ECARACTERISTIQUE
S pa r VGIRAUL
TRésumé,
Cetteétude
utilise la méthode des caractéristiques pour résoudrenuméri-quement une équation des ondes à une dimension avec une condition non linéaire sur lafrontière. La méthode est simple à appliquer, demande peu de calculs et les résultatsobtenus sont remarquablement précis, contrairement à ceux des méthodes classiques deGalerkin et différences finies.
0INTRODUCTIO
N L e bu t d e c e travai l es t l'étud e numériqu e d u problèm e suivan tProblèm
e 1Trouve
r un e fonctio n u(x,t) satisfaisan t l'équatio n de s onde s (0.1 (x,t) (x,t) pou r s€ 0 1 e t 0 ox ut ave c le s condition s initiale s (0.2 u(x,0) 0 (xfi) 0 pou r x£ [0, 1 ot e t le s condition s au x limite s (0.3 u(l," 0 pou r t>0 (0.4 {0,t) 2u (0,t) f{t) pou r 0Ox o _o, 5 [(0,5 - * V(t (0,5-t 3 a e t a("52V. GIRAULT
C e problèm e adme t un e solutio n local e uniqu e explicité e pa rGoldbe
r get Neimark [3] : u(x, t) -0 (t-xf l~2(t-x] l~2{t xpour 0 < t < x (48( t x) 32pou r 0 x t . - x+2 (48( t x) 32
1 2(x t 2 )(48(s + i - 2) - 32) pou r2 et X<1- L e problèm e I a déj ét
étudi
d u poin t d e vu e numériqu e (cf [1])par des méthodes classiques de différences finies et Galerkin. Les résultatsobtenus montrent que ces méthodes s'adaptent mal à la résolution de ceproblème non-linéaire. En effet, la solution du problème I n'est pas bornée1sur la ligne t = x + K' H n'est donc pas possible de calculer par desM
méthode s d e différence s finies e tGalerki
n l a solutio n approché e pou r1t ^ rt* car le calcul de la solution approchée au point t nécessite les valeur s d e l a solutio n approché e a u poin t t k,onk es t l e pa s d e l'approxi -mation sur Taxe des L De plus l'approximation s'est avérée fort mau-. . . . . 1 vais e dan s u n voisinag e d e t Nou s allon s montre r dan s cett e not e comment a u contraire unusage convenable de la méthode des caractéristiques permet d'obtenird'excellents résultats.
1RAPPEL
S SU R LE SCARACTERISTIQUE
S Poson s (1.1 )P =x T - 9 u dxs =du t d\ dx dt8 u di2 9RESOLUTION NUMERIQUE PAR CARACTERISTIQUES 53
o n a don c (1.2 du pdx qdt (1.3 dp r dx s dt (1.4 dq s dx 9 dt Soi t l'équatio n d u secon d ordr e dan s R 2 (1.5 ar bs ct e o a 6 c e t e son t de s fonction s d e M p a e t t mai s n e dépenden t pa s d e r 5 e t v. Nou s pouvon s considére r (1.3) (1.4 e t (1.5 comm eétan
t u n systèm e linéair e e n r 5 e t E néliminan
t r e t 9 o n obtien t (1.6 s(a(dtf b dx dt c(dxf) a dp dt c dq dx e dxquotesdbs_dbs24.pdfusesText_30[PDF] Mécanique des fluides
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