Exercices de Thermodynamique
est supposé uniforme (g = 98 m.s?2) et l'air est assimilé à un gaz parfait de statique et mécaniquement réversible le cycle ABCA décrit ci-contre.
Cycles thermodynamiques des machines thermiques
18 jan. 2011 2. II UN PEU D'HISTOIRE. 3. II.1 CHALEUR ET TEMPERATURE . ... Bilan du cycle (en supposant que le fluide est toujours de l'air) :.
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Air – Vent – Cp – Exercices – Matière – Découverte du monde
Air – Vent – Cp – Exercices – Matière – Découverte du monde – Cycle 2 – PDF à imprimer (0 avis) 1 Clic Image de la ressource Image alternative
C'est quoi l'air cycle 2 ?
L'air est invisible, incolore et inodore. Il est présent partout autour de nous. L'une de ses propriétés est qu'il se comprime (la même quantité d'air prend moins de place). C'est le cas dans cette expérience, lorsqu'il se retrouve piégé dans la demi-bouteille.Qu'est-ce que l'air CP ?
L'air est de la matière
Tu ne peux pas le voir puisqu'il est invisible, mais tu vois qu'il bouge des choses quand il y a du vent et il peut d'ailleurs être très fort et faire des dégâts. Puisque l'air existe et qu'on peut l'attraper comme avec le ballon l'air est de la matière.Qu'est-ce que l'air ce2 ?
L'air est un mélange de gaz qui se trouve autour de nous et qu'on respire pour pouvoir vivre. L'air est invisible, il n'a pas d'odeur et on ne peut pas le toucher, mais on peut le ressentir, car il se déplace : c'est le vent.- L'air est le mélange (Un mélange est une association de deux ou plusieurs substances solides, liquides ou gazeuses) de gaz. constituant l'atmosphère de la Terre. L'atmosphère s?he est). Il est inodore et incolore.
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Physique
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PCPC*JEAN-NOËLBEURY
Physique
exercices incontournables 3 eÉDITION
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Avec la collaboration scientifique deSÉBASTIENFAYOLLE Conception et crÈation de couverture : Atelier3+© Dunod, 2012, 2014, 2017
11 rue Paul Bert, 92240 Malakoff
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Table des matières
Partie 1
Thermodynamique
1. Systèmes ouverts en régime stationnaire 3
2. Diffusion thermique 19
3. Diffusion de particules 41
4. Rayonnement d'équilibre thermique 46
Partie 2
Mécanique
5. Référentiels non galiléens 53
Partie 3
Mécanique des fluides
6. Cinématique et viscosité 71
7. Équation d'Euler et théorèmes de Bernoulli 87
8. Bilans dynamiques et thermodynamiques 100
Partie 4
Électromagnétisme
9. Électrostatique 129
10. Magnétostatique 156
11. Courant électrique dans un conducteur ohmique 167
12. Équations de Maxwell-Induction 175
© Dunod. Toute reproduction non autorisée est un délit.TP16-0586-Book2 11/04/2017 21:43 Page vi
Table des matières
Partie 5
Ondes13. Ondes dans un milieu non dispersif 189
14. Ondes électromagnétiques dans le vide 200
15. Dispersion-absorption 218
16. Ondes acoustiques 239
17. Ondes électromagnétiques dans des milieux d'indices
différents 25418. Physique du laser 274
Partie 6
Optique
19. Interférences 289
20. Diffraction 316
Partie 7
Mécanique quantique
21. Approche ondulatoire de la mécanique quantique 337
Index 369
Les énoncés dans lesquels apparaît un astérisqueannoncent des exercices plus difficiles.TP16-0586-Book2 11/04/2017 21:2 Page 1
Partie 1
Thermodynamique
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1. Systèmes ouverts en régime stationnaire 3
1.1 : Machine frigorifique 3
1.2:CycledeRankine 7
1.3 : Turboréacteur 9
1.4:Cyclederéfrigération 13
2. Diffusion thermique 19
2.1 : Ailette de refroidissement 19
2.2 : Simple et double vitrage 24
2.3 : Fil parcouru par un courant 27
2.4 : Résistance thermique entre deux sphères 29
2.5 : Résistance thermique entre deux cylindres
coaxiaux 332.6 : Chauffage d'une pièce 36
2.7 : Effet de cave 38
3. Diffusion de particules 41
3.1 : Profil de concentration en régime permanent 41
3.2 : Diffusion dans un cylindre 43
4. Rayonnement d"équilibre thermique 46
4.1 : Cube dans un four 46
4.2 : Feuille d'aluminium entre deux parois planes 48
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1Systèmes ouverts enrégime stationnaire
Exercice 1.1 : Machine frigorifique
On étudie le cycle de l"eau d"une machine frigorifique. La capacité thermique massique de l"eau liquide estc. La température critique de l"eau estT cr =647 K.L"eau dans l"étatDest à la températureT
1 =288 K sur la courbe de rosée. L"eau subit les transformations réversibles suivantes : DA: condensation isotherme à la températureT 1 . L"eau dans l"étatAest sur la courbe d"ébullition. AB: détente adiabatique réversible. L"eau dans l"étatBest à la température T 0 =268 K. Le titre massique en vapeur au pointBest notéx B BC: vaporisation isotherme. Le titre massique en vapeur au pointCest noté x CCD: compression adiabatique réversible.
Les enthalpies massiques de vaporisation pour les températuresT 0 etT 1 sont notées respectivementl 0 etl 1 La variation d"entropie massique pour un liquide dont la température évolue de T 1 àT 2 est :s 2 -s 1 =c l lnT 2 T 1 . La variation d"entropie massique au cours d"un déplacement sur le palier d"équilibre liquide-vapeur à la températureT 0 est : ?s=?h T 01.Représenter le cycle dans le diagramme de Clapeyron. Déterminer les titres
massiques en vapeurx B etx C en fonction dec,T 0 ,T 1 ,l 0 etl 12.Déterminer les transferts thermiques massiques reçus par l"eau au cours des
transformationsBCetDA. Déterminer le travail massique reçu par l"eau au cours du cycle.3.La machine frigorifique consomme du travail et prélève un transfert ther-
mique à la source froide (températureT 0 ). Calculer l"efficacité de la machine frigorifique. © Dunod. Toute reproduction non autorisée est un délit. 3TP16-0586-Book2 11/04/2017 21:2 Page 4
Partie 1
Thermodynamique
Analyse du problème
Il faut être très attentif lors de la lecture de l"énoncé : bien identifier les paliers de
pression et regarder si l"énoncé donne des tables thermodynamiques complètes ou incomplètes. On retrouve l"efficacité de Carnot puisqu"on a une machine cyclique ditherme constituée de 2 isothermes et 2 adiabatiques réversibles. Cours :On représente souvent le diagramme de Clapeyron représentant la pressionpen fonction du volume massiquevdu corps pur. p isotherme T 0 isotherme Tisotherme critique LMV A 0 courbecourbe de rosée d 'ébullition point critique1. Étude thermodynamique avec des tables complètes ou des diagrammes thermody-
namiques On connaît les enthalpies, entropies massiques du liquide saturant et de la vapeur saturantepour différentes températures. On utilisera très souvent le théorème des moments avec l"en-
tropie massique, l"enthalpie massique ou le volume massique. Si, dans une transformation, l"entropie joue un rôle important (exemple adiabatique réversible, donc isentropique), on utilisera le théorème des moments avecs: x V =s-s L s V -s L =LM LV On utilisera également une relation qui est dérivée du théorème des moments :s=x V s V 1-x V )s LDe même, on peut écrire :x
V =h-h L h V -h L =LM LVetx V =v-v L v V -v L =LM LV.2. Étude thermodynamique avec des tables incomplètes
Si l"énoncé donne des tables thermodynamiques incomplètes, on utilisera des modèles ap- prochés. Souvent, on donnecla capacité thermique massique du liquide. On prendra alors le modèle du liquide incompressible. On appellella chaleur latente massique de vaporisation (notée parfois dans les exercicesl v ouL) à la températureT. 4TP16-0586-Book2 11/04/2017 21:2 Page 5
Chapitre 1
Systèmes ouverts en régime stationnaire
Variation d'enthalpie massique entre A
0 et L : Pour un liquide incompressible, on a : dh=cdT. On en déduit que : ?h A 0 →L =c(T-T 0Variation d'enthalpie massique entre M
1 et M 2 sur le palier : p isotherme TL M 1 V M 2 courbecourbe de roséed 'ébullition v On se déplace sur le palier d"équilibre liquide-vapeur du pointM 1 au pointM 2En un pointMdu palier, on a :h
M =x V h V +(1-x V )h LAu pointM
1 ,ona:h 1 =x V1 h V +(1-x V1 )h LAu pointM
2 ,ona:h 2 =x V2 h V +(1-x V2 )h LOn a donc :h
2 -h 1 =x V2 (h V -h L )-x V1 (h V -h L La chaleur latente massique de vaporisation est définie parl V =h V -h Lquotesdbs_dbs45.pdfusesText_45[PDF] exercices incertitudes ts
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