Physique des semi-conducteurs : Fondamentaux
Pour les semi-conducteurs extrinsèques la densité de dopant est toujours très supérieure à la densité de porteurs intrinsèques NA>>ni. Dans le cas d'un type P
Cours de Physique des Semi-conducteurs
Semi-conducteur pur ? intrinsèque dopé ? extrinsèque. ? Silicium assez pur + un atome de Bore ou de Phosphore pour 105 atomes de.
Introduction aux semi-conducteurs La jonction PN
Concentration intrinsèque de porteurs à l'équilibre thermodynamique : Semi-conducteur extrinsèque de type N (négatif = signe des porteurs de charge ...
Chapitre 3
II.2.2 Semiconducteur intrinsèque. II.2.3 Semiconducteur fortement dopé (dégénéré). II.2.4 Semiconducteur dopé (ou extrinsèque). II.2.4.
Les semi-conducteurs - Jonction PN
Semi-conducteurs extrinsèques – le dopage. • Le dopage d'un cristal intrinsèque consiste à substituer des atomes de semi-conducteurs du réseau par des.
PHYSIQUE DES SEMI-CONDUCTEURS
Semi-conducteur extrinsèque : dopage. doivent être égaux et pour un semi-conducteur intrinsèque : ( ) ( ) g T r T n. E. kT i i i. G. = ?. ?. ?.
1.1 Introduction 1.2 Définition
Un semi-conducteur peut être soit intrinsèque (pur) ou extrinsèque (dopé) par des impuretés. ? Semi-conducteur intrinsèque : La résistivité du silicium pur
TD 2
Le S.C intrinsèque ni ; le S.C extrinsèque dopé n
LA CONDUCTIVITE DANS LES CONDUCTEURS ET SEMI
? est la conductivité de l'échantillon ? sa résistivité. Doc 4 : les semi-conducteurs. A. Le semi conducteur pur ou intrinsèque : (Ge
THEORIE GENERALE SIMPLIFIEE DES SEMI-CONDUCTEURS
intrinsèque. 2.1) Liaison de covalence : semi-conducteur non excite. Considérons un cristal de silicium non excité au zéro absolu (0°K)
[PDF] Physique des semi-conducteurs : Fondamentaux
Un semi-conducteur extrinsèque est un semi-conducteur intrinsèque dopé par des impuretés spécifiques lui conférant des propriétés électriques adaptées aux
[PDF] SEMICONDUCTEURS
IV – Le semiconducteur extrinsèque Le dopage consiste à insérer dans le cristal des atomes : pentavalents (ayant 5 électrons périphériques)
[PDF] Cours de Physique des Semi-conducteurs
Semi-conducteur pur ? intrinsèque dopé ? extrinsèque ? Silicium assez pur + un atome de Bore ou de Phosphore pour 105 atomes de
[PDF] Introduction aux semi-conducteurs La jonction PN
Semi-conducteur intrinsèque (cristal pur) I – Matériaux semi-conducteurs Cristal de silicium : 4 e- de valence Si ? association
[PDF] Semi-conducteurs
Dans ce chapitre on donnera quelques notions de base sur les matériaux semi-conducteurs On définira les semi-conducteurs intrinsèques et ceux dopés types P et
[PDF] materiaux semiconducteurs
Le tableau ci-dessous donne les principales caractéristiques du semiconducteur dopé ou extrinsèque 34 Page 35 Dopage d'un semiconducteur par un atome
[PDF] PHYSIQUE DES SEMI-CONDUCTEURS - clasesadomicilio
Un semi-conducteur peut être soit pur auquel cas il est dit ?intrinsèque? soit dopé par des impuretés (qui permettent de contrôler sa résistivité) auquel cas
[PDF] Les semi-conducteurs - Jonction PN
Semi-conducteurs extrinsèques – le dopage • Le dopage d'un cristal intrinsèque consiste à substituer des atomes de semi-conducteurs du réseau par des
[PDF] 11 Introduction 12 Définition - CU-ELBAYADHDZ
Un semi-conducteur peut être soit intrinsèque (pur) ou extrinsèque (dopé) par des impuretés ? Semi-conducteur intrinsèque : La résistivité du silicium pur
[PDF] TD 2
1 Parmi ces trois semi-conducteurs quel est celui qui présente la concentration intrinsèque la plus faible ? 2 Calculer ni pour ce semi-conducteur à 300
Quelle est la différence entre un semi-conducteur intrinsèque et extrinsèque ?
Un semi-conducteur extrinsèque est un semi-conducteur intrinsèque dopé par des impuretés spécifiques lui conférant des propriétés électriques adaptées aux applications électroniques (diodes, transistors, etc) et optoélectroniques (émetteurs et récepteurs de lumière, etc).Quels sont les différents types de semi-conducteurs ?
Les principaux semi-conducteurs sont le germanium (Ge), le silicium (Si), le sélénium (Se), les composés binaires : arséniure de gallium (GaAs), antimoniure d'indium (InSb), phosphure de gallium (GaP) et phosphure d'indium, ainsi que les composés ternaires et quaternaires.Comment savoir le type de semi-conducteur ?
Conclure sur la nature électrique du matériau
On conclut sur la nature électrique du matériau en fonction de la valeur énergétique du gap ou de la bande interdite (BI) : Si E_{gap} =0 eV, alors le matériau est un conducteur. Si E_{gap} \\leqslant 1 eV, alors le matériau est un semi-conducteur.- La densité d'électrons (concentration par unité de volume) est notée n, celle des trous p. est la concentration intrinsèque. Tout dopage sert à modifier cet équilibre entre les électrons et les trous, pour favoriser la conduction électrique par l'un des deux types de porteurs. 1,45 × 1010 électrons/cm3 .
Distribution statistique et occupation des bandes
II.2.1 Semiconducteur non dégénéré
II.2.2 Semiconducteur intrinsèque
II.2.3 Semiconducteur fortement dopé (dégénéré)II.2.4 Semiconducteur dopé (ou extrinsèque)
II.2.4.A Occupation des niveaux donneurs et accepteurs II.2.4.B Détermination des concentrations de porteurs Science et génie des matériaux, Romuald Houdré - 2006 /2007Chapitre 3
1Plan du cours
1. Introduction
- Caractéristiques physiques des semiconducteurs - Quels Matériaux pour quel type d'applications2. Propriétés électroniques des semiconducteurs
- Structure de bandes - Statistiques d'occupation des bandes - Propriétés de transport - Processus de recombinaison3. Jonctions et interfaces
- Jonctions métal/semi-conducteurs - Jonction p-n à l'équilibre, Jonction p-n hors-équilibre4. Composants électroniques
- Transistors bipolaires - Transistors à effet de champ - Dispositifs quantiques - Nouveaux matériaux5. Composants optoélectroniques
- Détecteurs - Diodes électroluminescentes - Diodes lasers - Lasers à émission par la surface - Lasers à cascade quantique 1/3 bases1/3 transport1/3 optique 2Statistiques d'occupation
But: Décrire les propriétés physiques d'un semiconducteurs telles que - l'absorption - la conductivité 3Conductivité
La conductivité dépend aussi de la population de porteurs dopéNon dopé
4Statistique d'occupation
Densité d'états dans les bandes de valence et de conduction Densité d'états le nombre d'états disponibles pour les électrons
C'est une fonction qui ne dépend que de l'énergie la température est responsable de la distribution des électrons sur cesétatsEnergie
Rem: - 2 électrons de spin opposé par niveau - à T=0K, densité nulle dans la BC 5Statistique d'occupation
1D: soit une chaîne de N atomes k peut prendre N valeurs comprises entre
-/a et +/a, avec une séparation de 2/Na3D: chaque valeur de k occupe un volume de l'espace réciproque V
r = (2/Na) 3 soit 8 3 /V cristal , avec V cristal =N 3 a 3 le volume du cristal dans l'espace réel Densité d'états des électrons dans l'espace k = 1 / Vr = V cristal /8 3 Densité d'états des électrons dans l'espace k par unité de volume de cristal: (1 / Vr) / Volume du cristal (V cristal ) = 1/8 3 La densité d'états est uniforme constante pour tout intervalle de k En revanche, la densité d'états par intervalle d'énergie augmente avec l'énergie de par la relation de dispersion quadratique e ikNa =1k=2n Na 6Statistique d'occupation
Attention: relation valable uniquement au
voisinage d'un minimum de bande d'énergie quand m* peut être définie Calcul de la densité d'états en fonction de l'énergie Calculons le nombre d'états dans une sphère de rayon k: N = volume de la sphère x densité d'état volumique x 2 (spins +1/2 et -1/2) = 4/3 k 3 x 1/8 3 x 2 1 3 2 2m* h 2 EE 0 3/2 7Statistique d'occupation
Densité d'états par unité d'énergie dN/dE Densité d'états varie comme la racine carrée de l'énergie Densité d'états varie comme la masse effective à la puissance 3/2 N 3D (E)=1 3 2 2m* h 2 EE 0 3/2 3D (E)=dN 3D (E) dE =1 2 2 2m* h 2 3/2 EE 0 E dN/dEExercice: montrer que à 2 et 1 dimension:
2D (E)=m* h 2 (EE 0 1D (E)=2 h 1 EE 0 E dN/dE E dN/dE 8Occupation des bandes
Electrons et trous suivent la statistique de Fermi-Dirac La probabilité pour qu'un état d'énergie E soit occupé par un électron à une température T est donnée par la fonction de Fermi-Dirac : C'est par définition le potentiel chimique des particules dans la structure Notons encore que le niveau de Fermi correspond à l'énergie pour laquelle la probabilité d'occupation pour un état, et ce quelle que soit la température, est égale à 1/2 f(E)=1 1+e (EE F )/k B T 9Occupation des bandes
A 300 K, E - E
F = 0.05 eV f(E) = 0.12 E - E F = 7.5 eV f(E) = 10 -129 10La densité d'électrons est le produit de la densité d'états D(E) par la probabilité d'occupation de cet état f(E) n
c (E)= f c (E)D(E) La densité de trous s'écrit de façon similaire en considérant la probabilité f v (E)d'avoir un état vide dans la bande de valence (c'est à dire un électron émis vers la bande de conduction)
n v (E)= f v (E)D v (E)=[1-f c (E)]D v (E)]La concentration totale en électrons (trous) dans la bande de conduction (valence) s'obtient en intégrant la densité de porteur n
c(v) sur l'ensemble de la bande de conduction (valence), soientOccupation des bandes
Admettre
11Occupation des bandes
f v (E) f c (E)Niveau de Fermi au milieu du gap
12Semiconducteur non dégénéré
Semiconducteur non dégénéré le niveau de Fermi se situe dans la bande interdite, et plus particulièrement, proche du centreNous avons alors |E-E F | >> kT (Si à 300K: k BT=25 meV comparé à E
g /2=550 meV) approximation de Boltzmann (cas où le nombre de porteurs est suffisamment faible pour que le principe d'exclusion de Pauli n'ait pas à être appliqué). La statistique d'occupation devient notez la différence de signe ! 13Après intégration:
N c(v) sont les densités effectives d'étatsSemiconducteur non dégénéré
Attention N
c(v) dépend de T ! N c(v) =22 m c(v) */m 0 k B T h 2 3/2 m c(v) m 0 T 3/2 =2.510 19 m* m 0 T(K) 3003/2 cm 3 14
Semiconducteur non dégénéré
Densité effective d'états une bande se représente comme un niveau discret de concentration N c dont le peuplement dépend de la probabilité exp[-(E c -E F )/k B T] N C (10 19 cm -3 )N V (10 19 cm -3Si 2.7 1.1
Ge 1 0.5
GaAs0.041.3
Densités effectives d'états (N
c(v) ) à 300 K pour différents semiconducteurs 15Statistique d'occupation des
bandes d'énergie pause historiqueE. Fermi (1901-1954)
A.M. Dirac (1902-1984)
16 n i : concentration de porteurs intrinsèque dépend de T, N c , N v et E g 17Loi d'action de masse
np=N c N v e E c E v k B T =N c N v e E g k B T =n i2 indépendant de E F 17Niveau intrinsèque
Un semiconducteur idéalement pur est appelé intrinsèqueElectrons et trous ne proviennent que de l'excitation thermique
La condition de neutralité électrique impose à l'équilibre n = p Position du niveau de Fermi vers le milieu du gap N v et N c peu différents E v E c E FCette position particulière du niveau de
Fermi s'appelle le niveau intrinsèque: E
i 18 19 Il est parfois utile d'exprimer n et p en fonction de E i et E FNiveau intrinsèque
E i =E c +E v 2 +k B TlnN v N c n=n i e E F E i k B T p=n i e E i E F k B T 19Semiconducteur intrinsèque
20Concentrations de porteurs
Charges
Symbole Nature Charge
N A densité d'accepteurs 0 N A- densité d'accepteurs ionisés-e N D densité de donneurs 0 N D+ densité de donneurs ionisés+e n électrons -e p trous +eNeutralité électrique
Donneurs et accepteurs
complètement ionisés à 300 K: N A- = N A N D+ = N D 2122
Statistique d'occupation des
niveaux donneurs et acce p teursAdmettre
Les fonctions de distributions sont un peu
différentes des distributions de Fermi-Dirac BC BVE C E V E FAccepteurs
f A (E)=1 1+4e E V +E Aquotesdbs_dbs29.pdfusesText_35[PDF] relation conductivité concentration
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