Physique Générale C Semestre dautomne (11P090) Notes du cours
Laquelle des deux s'envole le plus loin? 12.2 Collision élastique en une dimension. Dans un choc frontal les centres de masse des deux objets qui entrent en
QUANTITÉ DE MOUVEMENT ET COLLISIONS : CORRECTIONS
QUANTITÉ DE MOUVEMENT ET COLLISIONS : CORRECTIONS. Exercices prioritaires : Vrai-Faux. ?. Exercice n° 1. 1. Lors d'un choc inélastique ni l'énergie ni la
RESUME CHAPITRE 7. CHOCS MECANIQUES Tout choc conserve
Tout choc conserve la quantité du mouvement. Chocs élastiques. Un choc est dit élastique si ce choc conserve l'énergie cinétique totale du système.
CHAPITRE 10A. DYNAMIQUE DU POINT - 10A.1. Collisions. . . .
Jun 1 2022 De manière générale
Production de sections efficaces électroatomiques multigroupes
Jul 15 2021 collision inélastique et production par relaxation. ? Si la particule incidente est un positron
Chapitre 3.11c – Les collisions inélastiques
v. alors l'objet A se rapproche de B (vitesse relative avant la collision). Le coefficient de restitution. En 1687
4 DES COLLISIONS À LA PRESSION Dans ce chapitre nous allons
l'étude des chocs élastiques et inélastiques. Exemple : collision de deux particules. ... choc inélastique avec conservation de la quantité de.
Action de lopérateur de collision élastique de Boltzmann sur une
2014 On explicite l'opérateur de collision élastique de Boltzmann pour la partie isotrope d'un gaz de Lorentz imparfait. On retrouve la formule de Chapman
Chapitre 3.10b – La conservation de la quantité de mouvement
Oct 3 2011 le frottement de contact durant la collision (force externe). ... N.B. Lors d'une collision inélastique
EVALUATION UE1030280 UE1030280 LOIS DE COLLISION
de collision élastique et inélastique. Dans le référentiel du banc la conservation d'impulsion est. (3) p1
[PDF] collisionspdf
Lors d'un choc inélastique une partie de l'énergie cinétique (au sens de la note no 4) est dissi- pée L'énergie interne du système devant être conservée la
[PDF] Tout choc conserve la quantité du mouvement
On parle de chocs (ou collision) lorsque deux points matériels (ou particules) initialement isolées l'un de l'autre entre en interaction pendant une durée
[PDF] Chapitre 311c – Les collisions inélastiques - Physique
Chapitre 3 11c – Les collisions inélastiques La vitesse de rapprochement dans une collision à deux objets non ponctuels Lors d'une collision entre deux
[PDF] Les trois équations de la collision élastique en deux dimensions
Lors d'une collision élastique en deux dimensions entre deux objets A et B nous pouvons appliquer la conservation de la quantité de mouvement selon l'axe x
[PDF] QUANTITÉ DE MOUVEMENT ET COLLISIONS : CORRECTIONS
Lors d'un choc inélastique ni l'énergie ni la quantité de mouvement ne sont conservées Faux : l'énergie n'est pas conservée (inélastique) mais la quantité de
[PDF] Collisions inélastiques et réactives pour les milieux astrophysiques
La première partie concerne l'étude des collisions inélastiques et la deuxième partie http://www sciencemag org/content/341/6150/1094 full pdf
[PDF] Physique Générale C Semestre dautomne (11P090) Notes du cours
La collision compl`etement inélastique est un cas extrême o`u les objets qui entrent en collision restent soudés et toute l'énergie cinétique est transformée
[PDF] Chapitre 3 : La quantité de mouvement et les collisions
Lors d'une collision parfaitement inélastique les 2 corps mis en jeu restent liés Dans ce cas la masse résultante est la somme des masses des 2 corps En
Choc mou et élastique cours Cours pdf
Un choc est dit élastique si l'énergie cinétique est conservée au cours du choc Relations entre les vitesses A partir de l'équation de la conservation de
[PDF] i/ théorème de la quantité de mouvement
5 fév 2015 · Choc inélastique : choc de 2 voitures dont les carrosseries vont se déformer et les chocs inélastiques dans lesquels l'énergie cinétique n'est
Quelle est la différence entre une collision élastique et une collision inélastique ?
Une collision parfaitement inélastique est une collision inélastique à la suite de laquelle deux objets restent accrochés. Une collision élastique est une collision entre deux objets au cours de laquelle la quantité de mouvement et l'énergie cinétique sont conservées.Qu'est-ce qui définit une collision comme étant élastique ?
Un choc élastique est un choc entre deux corps qui n'entraîne pas de modification de leur état interne, notamment de leur masse. Dans un tel choc, l'énergie cinétique est conservée.Quand Dit-on qu'un choc est mou ?
En physique, une collision parfaitement inélastique (également appelée choc mou) est une collision inélastique où les objets impliqués restent liés après le choc.- La quantité de mouvement se conserve dans trois types de collisions : les collisions élastiques ; les collisions inélastiques ; les collisions parfaitement inélastiques.
![Production de sections efficaces électroatomiques multigroupes Production de sections efficaces électroatomiques multigroupes](https://pdfprof.com/Listes/17/44341-17view.phpid459412.pdf.jpg)
1 / 43Production de sections efficacesélectroatomiques multigroupes
A. Hébert
2021/07/15
Table des matières
Les interactions
électroatomiques
Les interactions
douces (soft)La discrétisation
multigroupeLes collisions
inélastiquesLes interactions
bremsstrahlungLes collisions
élastiques
Les évaluations
nucléairesLe code de sections
efficaces NJOY-2012Les données
EPICS2017
Revision de source
UPDLe système PyNjoy
Le code DRAGON5
2 / 43Les interactions électroatomiquesLes interactions douces (soft)La discrétisation multigroupeLes collisions inélastiquesLes interactions bremsstrahlungLes collisions élastiquesLes évaluations nucléairesLe code de sections efficaces NJOY-2012Les données EPICS2017Revision de source UPDLe système PyNjoyLe code DRAGON5
Les interactions électroatomiques
Les interactions
électroatomiquesLes interactionsdouces (soft)La discrétisationmultigroupeLes collisionsinélastiquesLes interactionsbremsstrahlungLes collisionsélastiquesLes évaluationsnucléairesLe code de sectionsefficaces NJOY-2012Les donnéesEPICS2017Revision de sourceUPDLe système PyNjoyLe code DRAGON5
3 / 43?Site Moodle
?Le but du projet de R&D en radiothérapie est de développer une technique de calcul de dose (RTP) en utilisant un solveurBoltzmann-Fokker-Planck
(BFP) basé sur la méthode des ordonnées discrètes avec schéma diamant (DD) ouGalarkin discontinu (DG). ?La solution de l"équation BPF demande la connaissance de sections efficaces et de pouvoirs d"arrêt (stopping powers) macroscopiques multigroupes ?Les applications en radiothérapie demandent des calculs couplés photon-électron. Nous limiterons cette présentations aux interactionsélectroatomiques
?Nous considérons deux parours pour obtenir les sections efficaces et les pouvoirs d"arrêt macroscopiques:?le code CEPXS (1989), voie traditionnelle?le moduleelectrdu code NJOY (2021), voie proposée pour le futur
?Un calcul BFP multigroupe doit être validé par rapport à un calcul Monte Carlo (tel que MCNP5) utilisant les mêmes évaluations de sections efficaces et de pouvoirs d"arrêt. ?La même stratégie d"élaboration de shémas de calculs est proposée pour traiter les interactionsélectroatomiques que celle dájà utilisée pour les interactionsnucléaires:?utilisation d"évaluations au format ENDF-102?traitement des évaluations par le code NJOY?solution de l"équation BFP multigroupe dans DRAGON5
Les interactions électroatomiques
Les interactions
électroatomiquesLes interactionsdouces (soft)La discrétisationmultigroupeLes collisionsinélastiquesLes interactionsbremsstrahlungLes collisionsélastiquesLes évaluationsnucléairesLe code de sectionsefficaces NJOY-2012Les donnéesEPICS2017Revision de sourceUPDLe système PyNjoyLe code DRAGON5
4 / 43?Les interactionsélectroatomiques sont représentés dans le tableau suivant:
indiceMTClasse de données
525collision élastique (μ<0.999999) 527
bremsstrahlung
534-572
collision inélastique et production par relaxation ?Si la particule incidente est un positron, il faut ajouter laréaction d"annihilationqui produit deux photons. ?L"interactionpar excitation (MT=228) est une perte d"énergie sans déviation de l"électron). Elle n"est pas représentée car elle sera incluse dans le pouvoir d"arrêt (interactiondouce).Diagramme des interactions électroatomiques
Collision
inélastiqueCollisionélastiqueProduction par
relaxationbremsstrahlung photoninteractione: électronγ: photon
e e e e eélectron incident
eélectron
principalélectron reculélectronAugerfluorescencephotonrecul
Les interactions électroatomiques
Les interactions
électroatomiquesLes interactionsdouces (soft)La discrétisationmultigroupeLes collisionsinélastiquesLes interactionsbremsstrahlungLes collisionsélastiquesLes évaluationsnucléairesLe code de sectionsefficaces NJOY-2012Les donnéesEPICS2017Revision de sourceUPDLe système PyNjoyLe code DRAGON5
5 / 43Flot de données
TAPE9TAPE10
Photon data tape
Electron data tape
CEPXSENDF-102ENDF-102Stopping powers
EPICS-2017 xs
RECONR
PENDFANISN
GAMINRELECTR
GENDF MATXSMATXSR
ARVES FMACMacroscopic xs
Microscopic xs
ACERACELIBMonte Carlo dataNJOY
KATRINDRAGON5MCNP5KASKADROZ6
EL03Electron data tape
?Le moduleELECTRest un nouveau module développé dans l"environnementNJOY-2012 par Polytechnique Montréal
Les interactions douces (soft)
Les interactions
électroatomiques
Les interactions
douces (soft)La discrétisationmultigroupeLes collisionsinélastiquesLes interactionsbremsstrahlungLes collisionsélastiquesLes évaluationsnucléairesLe code de sectionsefficaces NJOY-2012Les donnéesEPICS2017Revision de sourceUPDLe système PyNjoyLe code DRAGON5
6 / 43?Les électrons perdent une petite quantité de leur énergie lors de chaque choc
?Pour ralentir de 500 à 250 keV, un électron subira 4000 diffusions élastiques dansune feuille d"aluminium (Z=13), contre 7000 dans une feuille d"or (Z=79).?On utilise le modèle de ralentissement continu (CSDA) pour décrire un
ralentissement de toutes les interactionsdites douces (soft en anglais) impliquant des électrons secondaires d"énergie en dessousd"un seuilEs. ?le modèle CSDA est basé sur la définition du pouvoir d"arrêt (stopping power en anglais). pouvoir d"arrêt microscopique (MeV-barn) s i(E)=? E E cutdE?(E-E?)σi(E→E?) (1) oùσi(E→E?) est la section efficace microscopique de scattering pour l"atomeiet E cutest un seuil d"intégrationchoisi de façon à éviter la divergence de l"intégrale. pouvoir d"arrêt macroscopique (MeV/cm) dE dx=S(E)=?? iN isi(E)? -δ(E) (2) oùNiest la concentrationatomique de l"atomeietδ(E) est une correctionde densité macroscopique.Les interactions douces (soft)
Les interactions
électroatomiques
Les interactions
douces (soft)La discrétisationmultigroupeLes collisionsinélastiquesLes interactionsbremsstrahlungLes collisionsélastiquesLes évaluationsnucléairesLe code de sectionsefficaces NJOY-2012Les donnéesEPICS2017Revision de sourceUPDLe système PyNjoyLe code DRAGON5
7 / 43?Le modèle CSDA introduit deux quantités supplémentaires:parcours moyen (cm)Le parcours moyen (
range en anglais) est la distance moyenne parcourue par l"électron dans un milieu matérielλ(E)=?
E E cutdES(E)(3)
rendement moyen (sans unité)Le rendement moyen (
yield en anglais) est le nombre moyen de particules secondaires de typexémises Y x(E)=? E E cutdEΣx(E)S(E)(4)
oùΣx(E) est la section efficace macroscopique de production pour les particulesx. ?Les quantités CSDA sont requis pour différents contextes decalcul électroatomiques: ?Le pouvoir d"arrêt macroscopique est utilisé pour la résolution de l"équation BFP(évalué sur les frontières de groupes d"énergie)?Le parcours moyen est utilisé par la méthode de Monte Carlo?Le rendement moyen est utilisé par l"approximation
thick target bremsstrahlung (TTB) pour remplacer le calcul de transport électroatomique lors des calculs de physique des réacteurs.Les interactions douces (soft)
Les interactions
électroatomiques
Les interactions
douces (soft)La discrétisationmultigroupeLes collisionsinélastiquesLes interactionsbremsstrahlungLes collisionsélastiquesLes évaluationsnucléairesLe code de sectionsefficaces NJOY-2012Les donnéesEPICS2017Revision de sourceUPDLe système PyNjoyLe code DRAGON5
8 / 43Loi de choc pour la collision inélastique (loi de Møller)
0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0. .8 0.9 1
deviation cosine10-210
-110 010 110210
3Moller inelastic scattering collision law
E=0.1 MeVE=1 MeVE=10 MeV
7 0 catastrophic softLa discrétisation multigroupe
Les interactions
électroatomiques
Les interactions
douces (soft)La discrétisation
multigroupeLes collisionsinélastiquesLes interactionsbremsstrahlungLes collisionsélastiquesLes évaluationsnucléairesLe code de sectionsefficaces NJOY-2012Les donnéesEPICS2017Revision de sourceUPDLe système PyNjoyLe code DRAGON5
9 / 43?Une discrétisation du groupeGest définie en énergie, comme illustré dans la figure.
Chaque groupegest défini avec des limites entreEgetEg+1.E (eV)
group gE1EgEG+1Eg+1Eg-1E/2
EEpSoft/catastrophic energy limit
Absorption energy domain
group g-1 E g-2 ?Les énergiesE2(log(Eg)+log(Eg+1)?
siige=-2 12(Eg+Eg+1) sinon(5)
oùige=-2 corresponds à un maillage semi-logarithmique.Les collisions inélastiques
Les interactions
électroatomiques
Les interactions
douces (soft)La discrétisation
multigroupeLes collisions
inélastiquesLes interactionsbremsstrahlungLes collisionsélastiquesLes évaluationsnucléairesLe code de sectionsefficaces NJOY-2012Les donnéesEPICS2017Revision de sourceUPDLe système PyNjoyLe code DRAGON5
10 / 43?La
collision inélastique ouélectroionisationpar impact
est un processus corrélé comprenantla section efficace différentielle collisionnel inélastique (e,2e) et la production de rayonnementpar relaxation. ?Les électrons se dispersent de manière inélastique à partirdes électrons atomiques éjectés eux à partir de lai-ème couche atomique avec une énergie cinétique considérable. rayonnementde relaxation supplémentaire sous forme d"électrons Auger et de photons de fluorescence KLMRadiative KL1 transition Auger KL1L2 transitionLes collisions inélastiques
Les interactions
électroatomiques
Les interactions
douces (soft)La discrétisation
multigroupeLes collisions
inélastiquesLes interactionsbremsstrahlungLes collisionsélastiquesLes évaluationsnucléairesLe code de sectionsefficaces NJOY-2012Les donnéesEPICS2017Revision de sourceUPDLe système PyNjoyLe code DRAGON5
11 / 43?La section efficace différentiellecollisionnel inélastique pour les électrons principal et
de recul est donnée par la formule : ifE?≡Ep≥(E-Ei)/2? ifE?≡Er<(E-Ei)/2(6) oùE=énergie de l"électron incident
i=index de la couche ionisée (i=1:K;i=2:L1;i=3:L2;i=4:L3;i=5:M, etc.). Les sections efficaces des couches 1 à 39 ont des numéros MT dans l"intervalle534-572.
E i=énergie de liaison de la couchei E r=énergie de l"électron de recul E p=énergie de l"électron principal après le choc (Ep=E-Ei-Ep)μ=cosinus de déviation
col,i(E)=section efficace microscopique P col,i(E→Er)=section efficace différentielle microscopique en énergie pour l"électron de recul tel que récupéré du File 26 p=cosinus de déviation de l"électron principal r=cosinus de déviation de l"électron de recul.Les collisions inélastiques
Les interactions
électroatomiques
Les interactions
douces (soft)La discrétisation
multigroupeLes collisions
inélastiquesLes interactionsbremsstrahlungLes collisionsélastiquesLes évaluationsnucléairesLe code de sectionsefficaces NJOY-2012Les donnéesEPICS2017Revision de sourceUPDLe système PyNjoyLe code DRAGON5
12 / 43?Le cosinus de déviation de l"électron diffusé principal estdonnée par la formule
suivante: p=?Ep(E-Ei+2E0) (E-Ei)(Ep+2E0)? 1/2 . (7) ?Le cosinus de déviation de l"électron de recul est donnée parla formule suivante: r=?Er(E-Ei+2E0)(E-Ei)(Er+2E0)? 1/2 . (8) ?La résolution de l"équation BFP nécessite la connaissance du pouvoir d"arrêt collisionnel à l"énergieE. Le pouvoirs d"arrêt collisionnel total (en unités deMeV-barn)scol(E) esr récupéré d"une évaluation ENDF basé sur la théorie de Bethe et
compilée par Berger. ?La composante catastrophique du pouvoir d"arrêt collisionnel est soustraite de la valeurs totale pour obtenir le pouvoir d"arrêt collisionnel restreintrcolg(E) (correspondantà la composante douce du pouvoir d"arrêt): r colg(E)=scol(E)-Mcolg(E) (9) définie par l"équation M colg(E)=? Eg-1E/2dEp(E-Ep)σcol(E→Ep). (10)
Les collisions inélastiques
Les interactions
électroatomiques
Les interactions
douces (soft)La discrétisation
multigroupeLes collisions
inélastiquesLes interactionsbremsstrahlungLes collisionsélastiquesLes évaluationsnucléairesLe code de sectionsefficaces NJOY-2012Les donnéesEPICS2017Revision de sourceUPDLe système PyNjoyLe code DRAGON5
13 / 43?Danselectr, on utilise une approximation de la composante catastrophique du
pouvoir d"arrêtMcolg(E) basée sur la loi de Møller. M colg(E)=3ZσT4β2E0?
D 1+D2 (k+1)2+D32k+1 (k+1)2? (11) avec D 1=2-EEg-1+ln?
E24Eg-1?E-Eg-1??
(12) D 2=1 2E20?E g-1?2E-Eg-1?-3E2 4? (13) D 3=ln? E
2Eg-1?
(14) oùZ=numéro atomique de l"atome
T=section efficace classique de Thomson (0.66524486 b) E0=énergie de masse au repos de l"électron (511003.4 eV)
k=énergie de l"électron incident en unité de masse au repos (k=E/E0) β=fraction de la vitesse de l"électron sur la vitesse de la lumière, défini parβ2=1-1
(1+k)2. (15)Les collisions inélastiques
Les interactions
électroatomiques
Les interactions
douces (soft)La discrétisation
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14 / 43?La section efficace totale restreinteTcolg(E) est définie par la relation
T colg(E)=? Eg-1E/2dE?σbr(E→E?) (16)
?La fonctionde scatteringFcol,n ?g?(E) représente les diffusions vers le groupeg?causées par un électron incident d"énergieE, avec prise en compte de pondérations angulaire (Legendre) et énergétique: F col,n ?g?(E)=? 1 -1dμP?(μ)? g ?dE?σcol(E→E?,μ)(E?)n 1 -1dμP?(μ)??min(Eg?+1,E-Ecut) min(Eg?+1,E/2) (17) oùEcutest une limite arbitraire d"intégrationchoisie pour éviter la divergence de l"équation.Les collisions inélastiques
Les interactions
électroatomiques
Les interactions
douces (soft)La discrétisation
multigroupeLes collisions
inélastiquesLes interactionsbremsstrahlungLes collisionsélastiquesLes évaluationsnucléairesLe code de sectionsefficaces NJOY-2012Les donnéesEPICS2017Revision de sourceUPDLe système PyNjoyLe code DRAGON5
15 / 43?Les sections efficaces de dépôt d"énergie sont associées à chaque type d"interaction.
Ces valeurs sont définies comme l"énergie nette déposée dansle milieu en raison des interactionsde particules dans un groupe en unités de MeV-barn. La fonction de dépôt d"énergieEcolg(E) pour l"interactioninélastique est la somme des composantes catastrophiques et douces: E col,catag(E)=1×10-6?Tcolg(E)E-g-2?
h=1Fcol,10h(E)?
E col,softg(E)=1×10-6? scol(¯Eg)-Mcolg(¯Eg)? (18) où¯Egest l"énergie médiane du groupeg.
Les collisions inélastiques
Les interactions
électroatomiques
Les interactions
douces (soft)La discrétisation
multigroupeLes collisions
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