Chapitre 1 -
On suppose qu'il n'y a pas de frottement (ni fluide dans l'air ni solide avec le support) 1°) Oscillateur harmonique amorti par frottement fluide.
Ressort et frottement.pdf
Frottement solide. Le point B est soumis à la force constante F=F0 ux et on prend en compte uniquement les forces de frottement solide (de coefficient
OSCILLATEUR HARMONIQUE
III- Oscillateur harmonique avec amortissement "solide". Le frottement solide est caractérisé par le fait qu'il correspond en première approximation à une force
Le portrait de phase des oscillateurs
d) Oscillateur amorti par frottement solide. Si la masse m du pendule élastique décrit par l'équation (1) repose avec un coefficient de frottement f sur le
Phy 12a/12b Oscillateur harmonique : corrections 2013-2014
On a un mouvement purement amorti caractérisé par les deux constantes de Il est rappelé que le frottement solide devra être pris en compte de la manière ...
Oscillateur harmonique horizontal (cours) LE DISPOSITIF SOLIDE
En l'absence de frottement solide-solide ou solide-fluide
Chapitre 2 Loscillateur harmonique libre amorti à un degré de liberté
2.1 L'oscillateur harmonique libre amorti par frottement une force de frottement solide au niveau de l'axe de rotation.
DM no2 – Dynamique Newtonienne
Force de frottement solide réaction du support. Lors du contact entre deux solides
Untitled
2021 Exercice sur un oscillateur amorti par frottement fluide. 1 Cinématique du point et des solides ... Oscillateur amorti par frottements solides.
TD4 Loscillateur harmonique
10 juil. 2019 OSCILLATEUR HARMONIQUE AMORTI PAR FROTTEMENT VISQUEUX ... Introduction : énoncer les lois de Coulomb du frottement solide.
S Oscillateurs amortis - PCSI2
1 Oscillateur mécanique amorti par frottements ?uides a Dispositif et conditions initiales Le modèle de l’oscillateur harmonique étudié lors du chapitre S 01 peut être complété en tenant compte de frottements qui vont forcément apparaitre lors du mouvement
Chapitre 4 Les oscillateurs libres
III Portrait de phase des oscillateurs harmonique et amorti III 1 Définition : Pour un point M en mouvement unidimensionnel on appelle portrait de phase la courbe décrite dans le plan (x o x) par ce point au cours du temps III 2 Cas de l’oscillateur harmonique On a : o2 x+ ?0 2 x2 = cste Le portrait de phase est donc une ellipse
LP01 – Contact entre deux solides Frottement
Au programme de PCSI : Lois de Coulomb du frottement de glissement dans le seul cas d’un solide en translation Exploiter les lois de Coulomb fournies dans les trois situations : équilibre mise en mouvement freinage
Oscillateur harmonique horizontal (cours) LE DISPOSITIF
4- OSCILLATEUR LIBRE AMORTI PAR FROTTEMENT VISQUEUX - En présence de frottement solide-solide ou solide-fluide on dit que le pendule élastique est amorti - Dans le cas de frottement d'un fluide avec le solide (frottement visqueux) la force de frottement est proportionnelle à la vitesse (si celle-ci reste relativement faible) On écrit :
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4 2 1 Le cas général de l’oscillateur harmonique avec amortissement Soit une masse m accrochée au bout d’un ressort et se déplaçant uniquement suivant ¡!e x Les forces sont : le rappel du ressort ¡! F = ¡kX¡e! x et le frottement ‡uide La projection de ces forces sur l’axe (OX) s’écrit : F = ¡kX ¡hv:
Quels sont les solutions d’un oscillateur harmonique?
Ce sont les solutions d’un oscillateur harmonique. Le terme oscillateur signi…e que la solution est périodique; le terme harmonique précise que la solution est sinusoïdale. Remarque 4.1 La période des oscillations est T = 2¼=! = 2¼ p m=k ne dépend que de la masse et de la raideur des oscillations, mais pas du tout de l’amplitude de l’oscillation!
Qu'est-ce que l'oscillateur harmonique unidimensionnel avec amortissement?
L’oscillateur harmonique unidimensionnel avec amortissement Seul le cas de l’oscillateur harmonique amorti par des frottements visqueux de type ¡! F = ¡h¡!v est abordé ici. 4.2.1. Le cas général de l’oscillateur harmonique avec amortissement Soit une masse m accrochée au bout d’un ressort et se déplaçant uniquement suivant ¡!e x.
Comment calculer l’équation d’un oscillateur?
Cette équation di¤érentielle est similaire à celle qui a été obtenue en électronique pour un circuit RLC par exemple. Il est possible de l’écrire sous forme canonique, comme en élctronique : ²² X + ! 0 Q ² X !2 0X = 0: (5) ! 0est la pulsation propre de l’oscillateur (unités : s¡1); Q est le facteur de qualité.
Quel est le facteur de qualité d’un oscillateur?
0est la pulsation propre de l’oscillateur (unités : s¡1); Q est le facteur de qualité. Il est également possible d’écrire l’équation di¤érentielle (5) sous la forme ²² X+2® ! 0 ² X2=0: 2® est appelé le coe¢cient d’amortissement et n’a pas d’unité.
S07Oscillateurs amortis
PCSI22020 - 2021
Introduction :Les blocs 6, 7 et 8 abordent l"étude des circuits linéaires dupremier et du second
ordre en régime libre puis forcé, et une introduction au filtrage linéaire. Il s"agit avant tout de com-
prendre les principes des outils utilisés, et leur exploitation pour étudier le comportement d"un signal
traversant un système linéaire. Ainsi l"évaluation ne peut-elle porter sur le tracé d"un diagramme de
Bode à partir d"une fonction de transfert, ou sur la connaissance a priori de catalogues de filtres.
Cependant, le professeur pourra, s"il le souhaite, détailler sur l"exemple simple du filtre du premier
ordre le passage de la fonction de transfert au diagramme de Bode. L"objectif est bien plutôt ici de
comprendre le rôle central de la linéarité des systèmes pourinterpréter le signal de sortie. L"étude de
régimes libres à partir de portraits de phase est une première introduction à l"utilisation de tels outils
qui seront enrichis dans le cours de mécanique pour aborder la physique non linéaire.I Oscillateurs amortis en régime transitoire
1. Oscillateur mécanique amorti par frottements fluides
a. Dispositif et conditions initialesLe modèle de l"oscillateur harmonique étudié lors du chapitreS01peut être complété en tenant
compte de frottements qui vont forcément apparaitre lors dumouvement. On adopte ici le modèle du frottement fluide en introduisant une force de frottement qui s"opposetoujours au déplacement et dont l"intensité est proportionnelle à la vitesse?f=-α.?vavecα >0
constant. A x?x0l0 M ?N ?p l=l0 Figure1 - Oscillateur mécanique, position d"équilibre :??F=?0 On pose par exemplex= 0lorsquel=l0: lorsque le ressort est à sa longueur à videl0. A x?x 0 x0l0 M ?F0 ?N ?p l=l0+x0 Figure2 - Oscillateur mécanique, conditions initiales :??F=?F0?=?0 On déplace ensuite le solide de massem, repéré parMd"une distancex0et on le lâche sans vitesse initiale. Ce sont les conditions initiales :x(0) =x0etv(0) = x(0) = 0. Comme la somme des forces n"est plus nulle, il y aura mise en mouvement dès qu"on lâchera la masse. 1S07Oscillateurs amortis
b. Comportement du système Contrairement au cas de l"oscillateur harmonique qui oscillait pendant une durée idéalementinfinie, on s"aperçoit que le système va rejoindre sa position d"équilibre initiale au bout d"un certain
temps. A x?x 0 xl0 M ?F(t) ?N ?p ?f(t) ?v(t)l(t) =l0+x(t) Figure3 - Oscillateur mécanique à un instanttquelconque :??F=?F(t) +?f(t)On est donc en présence d"un système qui subit un régime transitoire entre deux régimes perma-
nents. En traçant l"évolution de la position en fonction du tempsx(t)et le portrait de phasev(x)on obtient par exemple ces courbes. 0tx x 0 x x ?x0 Figure4 - Evolution temporelle de l"amplitudex(t)et portrait de phase d"un oscillateur amorti Remarque :les courbes obtenues dépendent des conditions initiales etde la valeur du coefficient de frottementαchoisi. c. Approche énergétique Si on considère le système d"un point de vue énergétique : • Initialement l"énergie était intégralement stockée dansle ressort : E m(0) =Ec(0) +Ep(0) =12mv20+12k(l(0)-l0)2= 0 +12k(l0+x0-l0)2=12kx20
• Lors du régime transitoire de l"énergie est dissipée sous forme calorifique par les frottements, il
y a diminution de l"énergie mécanique. • À la fin du régime transitoire, le mobile est au reposv(tf) = 0enx(tf) = 0etEm(tf) = 0a atteint sa valeur minimale, nulle ici. oscillateur-horizontalPCSI22020 - 2021Lycée Fabert -MetzPage 2/40
S07Oscillateurs amortis
d. Mise en équationEn plus de la force de rappel élastique
?F=-k[l(t)-l0].?exil faut tenir compte de la force de frottement ?f=-α?vlors de la projection de la seconde loi de Newton (Cf. chapitreS01). Par projection du principe fondamental de la dynamique sur l"axe(x?x), on obtient maintenant m¨x=-k(l-l0)-αx?¨x+α mx+kmx= 0Remarques :
• On détaillera la mise en équation à l"occasion des premierschapitres de mécanique (Cf chapitre
M 02).• Pour ce type de problème, à un degré de liberté (x(t)ici), on pourra utiliser une méthode
énergétique (Cf chapitreM02).
2. Comparaison avec un circuitRLCsérie en régime libre
a. Circuit et conditions initiales On peut réaliser le circuit représenté ci-dessous ? ?K R uR(t) L uL(t)i(t) +q(t) C uC(t) Figure5 - CircuitRLCsérie en régime libre pourt <0:Kouvert.Et en choisissant de fermer l"interrupteur K àt= 0, le condensateur étant préalablement chargé
et l"intensité nulle dans le circuit, les conditions initiales sont alorsq(0) =q0eti(0) = q(0) = 0.
Remarque :on a continuité deq(t)et dei(t) =iL(t)d"oùq(0+) =q(0-) =q0eti(0+) =i(0-) = 0. b. Réponse du circuitEn relevantuc(t) =q(t)
Cà l"oscilloscope ou en traçant le portrait de phasei(q)on obtient exactement le même type de courbe que pour l"oscillateur mécanique.RLC-transitoire
0tq q 0 q q ?q0 Figure6 - Evolution temporelle de la chargeq(t)et portrait de phase dRLCsérie en régime libre PCSI22020 - 2021
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S07Oscillateurs amortis
c. Approche énergétiqueSi on considère le système d"un point de vue énergétique, lesdeux seuls dipôles qui peuvent
stocker de l"énergie sont la bobine et le condensateur. • Initialement l"énergie était intégralement stockée dansle condensateur :E(0) =EL(0) +EC(0) =1
2Li2L(0) +12Cu2C(0) = 0 +12Cu2C(0) =q202C
• Lors du régime transitoire de l"énergie est dissipée sous forme calorifique par effet Joule dans
le résistor, il y a diminution de l"énergie.• À la fin du régime transitoire c"est à dire en régime permanent le condensateur est déchargé
q(tf) = 0et équivalent à un interrupteur ouverti(tf) = 0d"oùE(tf) = 0a atteint sa valeur minimale. d. Mise en équation ? ?K R uR(t) L uL(t)i(t) +q(t) C uC(t) Figure7 - CircuitRLCsérie en régime libre ett≥0, mise en équation. On applique la loi des mailles par exemple dans le sens trigonométrique : uC(t) +uL(t) +uR(t) = 0
avecuC(t) =q(t) C,uR(t) =Ri(t) =Rdq(t)dtetuL(t) =Ldi(t)dt=Ld2q(t)dt2d"où q(t) C+Ld2q(t)dt2+Rdq(t)dt= 0?¨q(t) +RLq(t) +q(t)LC= 0 Remarque :on a le même type d"équation enuC(t)(eti(t)).3. Equation canonique, analogie
a. SimilitudesDans chaque cas on obtient une équation différentielle du deuxième ordre, linéaire, à coefficients
constants (qui doivent être tous du même signe pour que le système soit stable) et avec second
membre (sauf si régime libre).À chaque fois qu"on aura affaire à un système oscillant du second ordre on retrouvera une équation
différentielle de ce type. Remarque :on peut réaliser un circuit du second ordre avec deux condensateurs. On obtiendra alors une équation de la même forme mais dans laquelle évidemment aucune inductanceLn"appa- raitra. PCSI22020 - 2021
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S07Oscillateurs amortis
b. Equation canoniqueAfin de procéder par identification et analogie au lieu de refaire tous les calculs à chaque fois, on
met l"équation sous forme dite "canonique" :¨x(t) +ω0
Qx(t) +ω20x(t) ="quelque chose"
en introduisant les paramètres suivants : •ω0est la pulsation propre du circuit en radian seconde moins un(rad.s-1) :[ω0] =T-1. •Qle facteur de qualité, nombre sans dimension :[Q] = 1. Remarque :on travaille parfois aussi avec les formes suivantes :¨x(t) +2
τx(t) +ω20x(t) ="quelque chose" avecτ=2Qω0le temps de relaxation du système. ¨x(t)+2ξω0x(t)+ω20x(t) ="quelque chose" avecξ=12Qle facteur d"amortissement du système.
c. Identification pour chaque systèmePour déterminer l"expression des paramètresω0etQprécédents il faut procéder par identification
après avoir écrit l"équation obtenue sous la forme canonique. Cas de l"oscillateur mécanique :on identifie les coefficients des équations¨x(t) +α
mx(t) +kmx(t) = 0↔¨x(t) +ω0Qx(t) +ω20x(t) =quelque chose • La fonction étudiée est l"élongationx(t) =l(t)-l0du ressort, • On identifie 20=k m?ω0=... k mla pulsation propre de l"oscillateur. • On a ensuite 0Q=αm?Q=mω0α=⎷
kmαson facteur de qualité.
• On peut également donner l"ordre de grandeur deτle temps de relaxation en utilisant 2τ=αm?τ=2mα
La durée du régime transitoire dépend deτet deQ. Remarque :on n"a pas4,5τcar il ne s"agit pas d"un système du premier ordre.• Enfin, on a directement "quelque chose" nul ici ce qui caractéristique d"un régime libre.
Remarques :
• La dimension deαse déduit de son expression :quotesdbs_dbs4.pdfusesText_8[PDF] système masse ressort horizontal
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