M4 – OSCILLATEUR HARMONIQUE PDF Cf Cours. I.2 Dé

Note de cours rédigée par : Simon Vézina Le pendule simple est constitué d'une masse m attachée à une corde tendue de longueur L et de masse.

Objectif général de lexpérience 1 Introduction

Cette expérience est liée aux chapitres suivants du cours de Physique Générale: Les équations du mouvement du pendule simple et du pendule physique ont ...

Cours de mécanique - M13-Oscillateurs

à deux dimensions le pendule simple. Cela permettra l'introduction de la base de projection polaire. 2 Système solide-ressort horizontal sans frottement.

ETUDE DUN PENDULE SIMPLE

varie au cours du temps: (t). •. varie entre deux valeurs extrêmes – m et m où m est l'amplitude des oscillations. La période propre T0 du pendule

PROF :Zakaryae Chriki Matière: Physique Résumé N:17 Niveaux

Le mouvement du pendule pesant est un mouvement de rotation oscillatoire Le pendule simple est une masse ponctuelle fixée à l'extrémité d'un fil ...

pendule simple. 1. Étude énergétique. 1.1. Le système étudié est la

+ m.g.L.(1 – cos ? ). Les frottements sont négligés dans cette étude donc l'énergie mécanique se conserve au cours du mouvement du pendule. 1.3.

TS pendule simple oscillations période vi

- L'énergie mécanique EM ne se conserve pas : elle diminue au cours du temps. aucun frottement frottements faibles frottements importants régime périodique.

PROF :Zakaryae Chriki Matière: Physique Résumé N:17 Niveaux

Le pendule simple est une masse ponctuelle fixée à l'extrémité d'un fil Em est constante et il y a une échange d'énergie au cours des oscillations.

Etude du pendule simple

La résolution de l'équation différentielle du mouvement du pendule simple n'est étudiée ordinairement que dans le cas de petites oscillations car la résolu-.

M4 – OSCILLATEUR HARMONIQUE

Cf Cours. I.2 Définition. ? Définition : Un oscillateur harmonique `a un degré de liberté Cf. Poly : dans le cas du pendule simple la modélisation de ...

[PDF] Pendules mecaniquespdf - UniNE

La nature ponctuelle du pendule simple permet de décrire son mouvement par la 2ème loi de Newton de la dynamique Pour le pendule physique le volume fini

[PDF] Etude du pendule simple

Le pendule simple est constitué par un point matériel suspendu à l'extré- mité d'un fil (ou une tige théoriquement sans masse) astreint à se mouvoir sans

[PDF] La dynamique du mouvement harmonique simple : le pendule simple

Note de cours rédigée par : Simon Vézina Le pendule simple est constitué d'une masse m attachée à une corde tendue de longueur L et de masse

[PDF] le pendule simple

On s'intéresse dans ce texte au mouvement d'un pendule simple On considère ainsi une bille de masse m assimilée à un point matériel reliée à un fil rigide

[PDF] ETUDE DUN PENDULE SIMPLE

C'est un pendule pesant idéal: une masse m (de petites dimensions) accrochée à un point fixe par un fil inextensible de masse négligeable et de longueur L Si

[PDF] Oscillateurs Mécaniques :Pendule ppPesant - Chimie Physique

Le pendule simple est une masse ponctuelle fixée à l'extrémité d'un fil Em est constante et il y a une échange d'énergie au cours des oscillations

[PDF] Cours de mécanique - M13-Oscillateurs - Physagreg

à deux dimensions le pendule simple Cela permettra l'introduction de la base de projection polaire 2 Système solide-ressort horizontal sans frottement

[PDF] pendule simple - 9alami

PENDULE DE TORSION PENDULE PESANT Un pendule pesant est un solide mobile autour d'un axe D ne passant pas par son centre d'inertie PENDULE SIMPLE

[PDF] II – Lois du pendule simple 1- Loi disochronisme des petites

Rappel du cours Introduction : Que suis-je ? • Il a permis à HUYGENS de concevoir la première horloge en 1657 • Il a permis à RICHER de montrer en 1671

Quels sont les 4 lois du pendule simple ?
le théorème de l'énergie mécanique 2. le principe fondamental de la dynamique 3. le théorème du moment cinétique Méthode 1 : le théorème de l'énergie mécanique L'énergie cinétique du pendule simple.
Quel est le principe du pendule simple ?
Un pendule simple est constitué d'une masse ponctuelle fixée à l'extrémité d'un fil inextensible ou d'une tige rigide, tous deux de masse nulle. Au contraire, le pendule physique tient compte de la répartition spatiale de la masse du corps suspendu.
Comment calculer un pendule ?
La période dépend de la longueur l du pendule et de l'intensité de la pesanteur g. [T] = k x [l]^a x [g]^b (1) (équation aux dimensions). [l] est homogène à une longueur L et [g] est homogène à une accélération, c'est-à-dire à une longueur par temps au carré : [g] = L x T^-².
On peut établir l'équation différentielle du mouvement de trois façons différentes:
1par l'application du Principe Fondamental de la Dynamique, on trouve: T ? + P ? = m ? ?2par la conservation de l'énergie en exprimant : U ( ? ) ? U ( 0 ) = m g l ( 1 ? cos ? T ( ? ) = 1 2 mv 2 = 1 2 m l 2 ? ? 2.

M4 - OSCILLATEUR HARMONIQUE

I Mod`ele de l"oscillateur harmonique (O.H.)

I.1 ExemplesÜCf Cours

I.2 D´efinition

♦D´efinition :Unoscillateur harmonique`a un degr´e de libert´ex(X,θ, ...) est un syst`eme physique dont l"´evolution au cours du temps en l"absence d"amortissement et d"excitation, est r´egie par l"´equation diff´erentielle lin´eaire : (EOH)

¨x+ω20x= 0o`uω0est la pulsation propre.

Rq :On rencontrera cette situation en

´electricit´e pour un circuit s´erie contenant une inductanceL, une capacit´eCet une r´esistance R. Enr´egime libre, c"est `a dire sans excitation, et en l"absence d"amortissement (R= 0), la charge qaux bornes du condensateur v´erifie :

¨q+1

LCq= 0ÜCf CoursE4

L"importance du concept d"oscillateur harmonique vient dece qu"il d´ecrit le comportement g´en´eral d"un syst`eme `a un degr´e de libert´eau voisinage d"une position d"´equilibre stable. Donc, le mod`ele de l"oscillateur harmonique est tr`es utile pour un probl`eme unidimensionnelet une forceconservativequi ne d´epend que d"une variable x(ÜCf CoursM3) I.3 Description du mouvement de l"oscillateur harmonique •La solution g´en´erale de l"´equation diff´erentielle est : x(t) =Xmcos(ω0t+?) , avec : -ω0la pulsation propredu mouvement (enrad.s-1, -Xml"amplitude, -?la phase(`a l"origine des temps). •Xmet?sont d´etermin´es `a partir desconditions initiales(C.I.) : a)x(t= 0) =Xmcos?=x0 b) x(t= 0) =-Xmω0sin?= x0=v0. ♦D´efinition :Les oscillations d"un oscillateur harmonique sont purement si- nuso¨ıdales etla p´eriode propredes oscillations est :

T0=2πω0

LorsqueT0ne d´epend pas de l"amplitude des oscillations, on dit qu"il yaisochro- nismedes oscillations. Rq :On peut encore ´ecrirex=Xmcos?cosω0t-Xmsin?sinω0tou encore x=Acosω0t+Bsinω0t

M4I. Oscillateur Harmonique2008-2009

o`uAetBsont des constantes `a d´eterminer par les conditions initiales. Cette relation est parfois

pratique. En tenant compte desC.I.:

A=Xmcos?=x0etB=Xmsin?=-v0

ω0?x(t) =x0cos(ω0t) +v0ω0sin(ω0t)

Xm=⎷A2+B2=?x20+?v0ω0?

2 et tan?=-BA=-v0ω0x0avec cos?du signe dex0. I.4

´Energie(s) de l"oscillateur harmonique

♦D´efinition :(ÜCf CoursM3) L"Oscillateur Harmonique `a un degr´e de libert´ex´evolue dans unpuits parabolique d"´energie potentielle:

Ep(x) =Ep(0) +12kx2

Ceci revient `a dire que l"Oscillateur Harmonique est soumis `a uneforce conservative:

F(x) =-dEpdx=-kx

Cas du ressort vertical (cf. I.1) :

•Grˆace `a cette expression deF(x), on retrouve, bien entendu, l"´equation du mouvement de

l"Oscillateur Harmonique : m¨x=F(x)?¨x+ω20x= 0 avec :ω0=? k m

O`u"x»est la variable notant l"écart par rapport à la position d"équilibrede l"oscillateur harmo-

nique, soitX=x-xeqavecxeq=x0+mg k; d"où : E p=1

2kX2=12k?

(x-x0)-mgk?

2=12k(x-x0)2

E p,elast-mgx???? E p,g+Cste

ÜL"énergie potentielle de l"oscillateur harmonique est bien la somme de ses différentes formes

d"énergies potentielles.

Ici, il s"agit de l"énergie potentielle élastique(prise nulle enx=x0) et del"énergie potentielle de

pesanteur(prise nulle enx= 0), la Cste permettant de choisir l"origine de l"énergie potentielle totale enx=xeq. •ÜCf.Cours.

• La solution de l"équation différentielle étant de la formex=Xmcos(ω0t+?)et de périodeT0,

toutes les grandeursgdécrivant le mouvement sont également périodiques de périodeT0et leurs

valeurs moyennes sont définies par : < g >≡1T0? t t

0g(t)dtavect≡t0+T0ett0quelconque

ÜLa valeur moyenne des énergies cinétique et potentielle sont donc égale à : ≡1T0? T0 0E kdtet≡1T0? T0 0E pdt

2http ://pcsi-unautreregard.over-blog.com/qadripcsi@aol.com

2008-2009II. Oscillateur HarmoniqueM4

...Cf.Cours...D"où : =1

4mw20X2m=14kX2m=14mw20X2m=14kX2m

On décrit cette égalité en disant qu"il y aéquipartition de l"énergie.

(Sous-entendu : l"énergie mécanique ,en moyenne, se répartit autant en énergie cinétique qu"en

énergie potentielle).

I.5 Portrait de phase d"un oscillateur harmonique

♦D´efinition :On appelleportrait de phased"un syst`eme `aun degr´e de libert´e, dont l"´evolution est d´ecrite par la variablex(t), un diagramme caract´eristiques des ´evolutions du syst`eme repr´esent´e dans leplan de phase(x,x)(ÜCf CoursM1).

• On a vu auI.4), pour leressortmodélisé par un oscillateur harmonique, que la conservation

de l"énergie mécanique (Intégrale Première du Mouvement) donne uneéquation du type : 1

2mx2+12kx2=Em=Cste soit, encore :x22Em

k+ x2 2Em m= 1 →On reconnaît l"équationx2 a2+x2b2= 1d"uneellipsede demi-axes : a=? 2Em k=? 2Em mω20selonxetb=?

2ω20Em

k=? 2Em mselonx. • L"ensemble des ellipses correspondant aux valeurs deEmpossibles constitue leportrait de phase del"oscillateur harmoniqueNON amorti et libre(non excité).

ÜCf.Cours

ÜCf.Poly: dans le cas du pendule simple, la modélisation de l"oscillateur harmoniqueest

valable lorsque le portrait de phase est assimilable à une ellipse. Ce qui est le cas pour les faibles

l g ellipses, il n"y a plus isochronisme des petites oscillations et on établit la formule deBorda: T?T0?

1 +α2

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M4II. Oscillateur harmonique Spatial2008-2009

II Oscillateur harmonique spatial

Définition :On parle d"oscillateur harmonique spatiallorsque les équations décrivant l"évolution

du système peuvent se mettre sous la forme de 3 équations de la forme :???m¨x+k1x= 0 m¨y+k2y= 0 m¨z+k3z= 0x,y,zétant 3 variables indépendantes (par ex. les coordonnées cartésiennes)

De solution générale :

?x=Xmcos(ω1t+?1) y=Ymcos(ω2t+?2) z=Zmcos(ω3t+?3)avecω2i=ki mpouri= 1, 2, 3. Conclusion :Le mouvement se caractérise par desoscillationscorrespondant à3 oscillateurs harmoniques indépendants.

Exemple : Oscillateur Harmonique SpatialIsotrope

• Soit un point matérielMrepéré par le vecteur-→r=--→OMpar rapport à un pointOfixe du référen-

tiel d"étude (supposé galiléen). À la datet= 0, il a la position-→r0=---→OM0et une vitesse-→v0.

Il est soumis à la force-→F=-k-→r.

• LeP.F.D.s"écrit :md2-→r dt2=-k-→r, soit encore : d

2-→r

dt2+ω20-→r=-→0avec :ω20≡km

• La solution s"écrit :-→r=-→Acosω0t+-→Bsinω0t, où-→Aet-→Bsont des vecteurs à déterminer en

fonction desConditionsInitiales. →En utilisant :-→r(t= 0) =-→r0, on déduit :-→A=-→r0 →Avecd-→r

dt(t= 0) =--→A ω0sinω0t+-→B ω0cosω0t, on déduit :d-→rdt(t= 0) =-→v0=-→B ω0.

Finalement :

-→r=-→r0cosω0t+-→v0 ω0sinω0t, ce qui montre quele mouvement se fait dans leplan passant parOet déterminé par les directions de-→r0et-→v0.

• Définissons un repère en prenant l"axeOxsuivant-→r0et l"axeOydans le plan de la trajectoire.

En projetant l"équation de-→rsur les axes, on a :???x=r0cosω0t+v0x

ω0sinω0t

y=v0y ω0sinω0toùv0xetv0ysont les composantes de-→v0. →On obtient bien2 oscillateurs indépendants1.

•L"équation de la trajectoires"obtient en éliminant le tempstà l"aide de la relationsin2ω0t+

cos

2ω0t= 1.

On isole donc :?????sinω0t=ω0y

v0y cosω0t=x r0-yv0xr0v0yon a alors :? v20xr20v20y+ω20v20y? y

2+x2r20-2xyv0xr20v0y= 1

→Cl :La trajectoire est donc uneellipse centrée enO.

1. Le fait qu"il n"en apparaˆıt que 2 au lieu des trois attendus vient du choix judicieux du rep`ereOxypour

exprimer la trajectoire plane

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2008-2009II. Oscillateur harmonique SpatialM4

Ce qui se voit bien dans le cas particulierv0x= 0où l"équation devient : x 2 r20+y2v20y

ω20= 1?x2

a2+y2b2= 1 aveca=r0etb=|v0y|

ω0.

OxyM0v

0r0 Qu"en est-t-il de l"énergie potentielle d"un oscillateur harmonique spatial?

Un raisonnement similaire au précédent (cf. §4) mais tenant compte, cette fois, des trois équations

scalaires du mouvement issues duP.F.D.conduit à : E m=?1

2mx2+12k1x2?

+?12my2+12k2y2? +?12mz2+12k3z2?

→Retenonsque l"énergie mécanique d"un oscillateur harmonique spatial est lasommedes éner-

gies mécaniques destroisoscillateurs harmoniques associés à sestroisdegrés de liberté.

On reconnaît l"énergie cinétique :Ek=1

2mx2+12my2+12mz2

et il apparaît l"énergie potentielle :Ep=1

2k1x2+12k2y2+12k3z2.

Cl :Un oscillateur harmonique spatial correspond donc à un point matériel soumis à uneforce conservative:

F≡ -?∂Ep

∂x? y,z-→ex-?∂Ep∂y? x,z-→ey-?∂Ep∂z? Et pour l"oscillateur harmonique spatial isotrope?

Ce qui précède est toujours valable bien sûr , puisque l"O.H.S.I. est un cas particulier d"O.H.S.

où la force de rappel est colinéaire au vecteur position :

F≡ -k-→r

=-kx-→ex-ky-→ey-kz-→ezce qui signifie :k1=k2=k3.

Ce qui revient à dire que l"énergie potentielle de l"oscillateur n"est fonction que de la distance

r=OMdu point matériel M au centre de forceO: E p=1

2kOM2=12kr2

Trajectoire d"un Oscillateur Harmonique Spatial Anisotrope : Lorsquek1,k2etk3ne sont pas tous identiques, la trajectoire peut être ouverte ou fermée :

±0.2

±0.1

0 0.1

0.2±0.8

±0.4

0 0.4

0.8±1

0123±0.2

±0.1

0 0.1

0.2±2

±1 0 1

2±3

±2±10123

qadripcsi@aol.comhttp ://pcsi-unautreregard.over-blog.com/5 M4III. Oscillateur Harmonique Amorti en r´egime libre2008-2009 III Oscillations libres amorties de l"Oscillateur Harmo- nique

III.1 Exemples

Dans les deux exemples duI.1), la façon la plus simple de tenir compte de l"amortissement est d"introduire une force de frottement proportionnelle à la vitesse. On parle dans ce cas de

frottement fluidevisqueuxcar cela décrit bien l"effet dû au déplacement dans un liquide ou un gaz

à des vitesses faibles. Cela permet par ailleurs, de conserver la linéarité des équations puisque la

force de frottement visqueux est proportionnelle à la vitesse 2. a Ressort vertical (Cf I.1)) : Dans l"exemple du ressort, on ajoute la force opposée à la vitesse-hx-→ex, d"où l"équation2?-1?:m¨x=-hx-k(x-xeq) soit, en introduisant l"écartpar rapport à l"équilibreX≡x-xeq:¨X+h mX+kmX= 0.

Ce que l"on peut encore écrire, en introduisant lapulsation propreω0du système {ressort-masse}

et ladurée caractéristiqueτ: X+X

τ+ω20X= 0avecω20≡kmetτ≡mh.

b Pendule simple :

On ajoute la force-h,-→v=-hlθ-→eθ, d"où en projetant lePF.D.selon-→eθdans la base polaire :

¨θ=-hlθ-mgsinθ,

soit, pour les petites oscillations (sinθ?θ) :¨θ+h mθ+glθ= 0. Ce que l"on peut encore écrire, en introduisant lapulsation propreω0du pendule (système {fil-masse}) et ladurée caractéristiqueτ: τ+ω20θ= 0avecω20≡gletτ≡mh. c Rappel d"´electrocin´etique :

Nous rencontrerons un tel type d"équation, enÉlectricité(ÜCf CoursE4) : , dans le circuit

RLCsérie, l"amortissement est dû à la résistance, et la chargeqdu condensateur vérifie en régime

libre :

¨q+R

Lq+1LCq= 0, qu"on peut encore écrire :¨q+qτ+ω20q= 0?¨q+ω0Qq+ω20q= 0 avec : 1 τ=ω0Q=RL. Soit :τ=LRetQ=Lω0R=1RCω0, avec, toujours,ω0=?1 LC

III.2 D´efinitions

♦D´efinition :On appelleOscillateur Harmonique Amortiun syst`eme `aundegr´e

de libert´e dont l"´evolution est r´egie par l"´equation diff´erentielle lin´eaire du second

ordre :

¨x+xτ+ω20x= 0(EOHA)

avecω0lapulsation propre etτle temps de relaxation(encore appel´eedur´ee caract´eristique).

2. et non pas `a son carr´e, comme c"est le cas des forces de frottement fluide pour les grandes vitesses (ÜCf

CoursM2)

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2008-2009III. Oscillateur Harmonique Amorti en r´egime libreM4

On introduit souvent le paramètre sans dimensionQappeléfacteur de qualitédéfini par :

Q≡ω0τ.

L"équation devient :

¨x+ω0Qx+ω20x= 0- d"équation caractéristique :r2+rτ+ω20= 0(1) Propriété :PlusQest grand, plus le terme lié àl"amortissementest faible. III.3 Les r´egimes de l"oscillateur harmonique amorti (ÜCf. E4.IV) Le discriminantδde l"équation caractéristique(1): 1

Trois régimes libressont possibles :

Régime Apériodique

Q < 1

2(Δ>0)

Régime Critique

Q=1

2(Δ = 0)

Régime Pseudo-périodique

Q > 1

2(Δ<0)

Il existe deux solutions réellesr1

etr2de(1)avec|r1|<|r2|.L"unique solution de(1)est : r=-ω0d"où :Deux solutions imaginaires de(1): r1/2=-12τ±j?ω20-14τ2 on noteα≡12τ=ω02Q< ω0 et

ω20-14τ2=ω0?1-14Q2

la solution est de la forme : la solution est de la forme :la solution est de la forme : x=Aer1t+B er2tx= (A+Bt)e-ω0tx=e-αtAcos(ωt+?) (A,B)?R2 (A,B)?R2A?R+et??[0,2π[

Pseudo-période :

T=2π

ω=2πω0?1-14Q2

1etr2sont toutes les deux

négatives et leur produit vaut : r

1r2=ω20

T?2πω0(1 +18Q2)>2πω0=T0

→ |r1|< ω0et|r2|> ω0. pseudo-période>période propre →xs"amortit donc principa- lement ener1t=e-|r1|t.xs"amortit commee-ω0t:cas où l"amortissement est le plus rapide(durée≂2π

ω0)

→amortissement au bout de qquesT.

Définition :

Décrément logarithmique :

δ≡lnx(t)

x(t+T)=lne-αte-α(t+T)

δ=αT

qadripcsi@aol.comhttp ://pcsi-unautreregard.over-blog.com/7 M4III. Oscillateur Harmonique Amorti en r´egime libre2008-2009 III.4´Energie de l"oscillateur harmonique amorti Reprenons l"équation de l"oscillateur harmonique amorti :

¨x+x

τ+ω20x= 0?¨x+ω20x=-xτ

Multiplions cette équation parmx; il vient :

m¨xx+mω20xx=-mx2

τ<0

Ce qu"on peut encore écrire :

L"énergie mécanique diminue donc à cause des phénomènes d"amortissement. • Enrégime pseudo périodique, les pertes relatives pendant une pseudo-période sont : ...calculs : cf. Cours manuscrit ... •→cf.

Portraits de phase:

Il y a retour à la position d"équilibre stable (x= 0,x= 0) quel que soit le régime libre. On dit que ce point particulier (x= 0,x= 0) du plan de phase est un"attracteur».

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quotesdbs_dbs42.pdfusesText_42

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[PDF] M4 – OSCILLATEUR HARMONIQUE Cf Cours. I.2 Dé

Quels sont les 4 lois du pendule simple ?

Quel est le principe du pendule simple ?

Comment calculer un pendule ?

On peut établir l'équation différentielle du mouvement de trois façons différentes:

M4 - OSCILLATEUR HARMONIQUE

I Mod`ele de l"oscillateur harmonique (O.H.)

I.1 ExemplesÜCf Cours

I.2 D´efinition

¨x+ω20x= 0o`uω0est la pulsation propre.

Rq :On rencontrera cette situation en

¨q+1

LCq= 0ÜCf CoursE4

T0=2πω0

M4I. Oscillateur Harmonique2008-2009

A=Xmcos?=x0etB=Xmsin?=-v0

ω0?x(t) =x0cos(ω0t) +v0ω0sin(ω0t)

Xm=⎷A2+B2=?x20+?v0ω0?

´Energie(s) de l"oscillateur harmonique

Ep(x) =Ep(0) +12kx2

F(x) =-dEpdx=-kx

Cas du ressort vertical (cf. I.1) :

2kX2=12k?

2=12k(x-x0)2

0g(t)dtavect≡t0+T0ett0quelconque

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2008-2009II. Oscillateur HarmoniqueM4

4mw20X2m=14kX2m=14mw20X2m=14kX2m

énergie potentielle).

I.5 Portrait de phase d"un oscillateur harmonique

2mx2+12kx2=Em=Cste soit, encore :x22Em

2ω20Em

ÜCf.Cours

1 +α2

M4II. Oscillateur harmonique Spatial2008-2009

II Oscillateur harmonique spatial

De solution générale :

Exemple : Oscillateur Harmonique SpatialIsotrope

Il est soumis à la force-→F=-k-→r.

2-→r

Finalement :

ω0sinω0t

2ω0t= 1.

On isole donc :?????sinω0t=ω0y

2+x2r20-2xyv0xr20v0y= 1

1. Le fait qu"il n"en apparaˆıt que 2 au lieu des trois attendus vient du choix judicieux du rep`ereOxypour

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2008-2009II. Oscillateur harmonique SpatialM4

ω20= 1?x2

ω0.

OxyM0v

2mx2+12k1x2?

On reconnaît l"énergie cinétique :Ek=1

2mx2+12my2+12mz2

2k1x2+12k2y2+12k3z2.

F≡ -?∂Ep

F≡ -k-→r

2kOM2=12kr2

±0.2

±0.1

0.2±0.8

±0.4

0.8±1

0123±0.2

±0.1

0.2±2

2±3

±2±10123

III.1 Exemples

τ+ω20X= 0avecω20≡kmetτ≡mh.

¨θ=-hlθ-mgsinθ,

¨q+R

III.2 D´efinitions

¨x+xτ+ω20x= 0(EOHA)

2. et non pas `a son carr´e, comme c"est le cas des forces de frottement fluide pour les grandes vitesses (ÜCf

CoursM2)

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2008-2009III. Oscillateur Harmonique Amorti en r´egime libreM4

Q≡ω0τ.

L"équation devient :