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φ l'angle (Ox, OM′) o`u M′ est la projection de M sur le plan xOy La notation Dans ce rep`ere, le vecteur champ électrique a 3 composantes et s'écrit −→

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4 5 La matrice de projection orthogonale nécessairement le vecteur nul, en raison de la stabilité par multiplication externe Si x ∈ F, alors −→ 0 =0 · x ∈ F

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Application 1 : projection orthogonale d'un vecteur sur un axe Soit u et v deux Si la réponse est positive donnez sa forme diagonale et la matrice de passage 

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Notons v la projection du vecteur v sur une direction donnée, parall`element `a une direction donnée (O, I, J) est un rep`ere du plan, O est l'origine du rep`ere

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Nous avons déj`a montré comment calculer la projection d'un vecteur sur une droite ou sur La matrice représentative de la projection sur ce plan s'écrit

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I - Vecteurs 3 II - Base et repère 4 Composantes vectorielles d'un vecteur dans l'espace 6 Dans le cas où et sont unitaires (de norme 1), les projections et

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est orthogonal `a la droite D La projection orthogonale H de M sur D est le point On calcule les composantes des vecteurs du rep`ere de l'image v ∧ ν = ⎛

[PDF] Epreuve de Mathématiques A Lusage de - Normale Sup

Si v est un vecteur de Rn (que l'on identifie avec une matrice colonne), préciser la On note pD la projection orthogonale sur D et A sa matrice dans la base On consid`ere toujours l'espace euclidien orienté R3, rapporté au rep`ere 

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1

Chapter 1

Syst`emes de coordonn´ees

1.1 Rep`ere cart´esien

Un rep`ere cart´esien est d´efini par un point origineOet trois axes (Ox,Oy,Oz) perpendiculaires

entre eux. Les vecteurs unitaires port´es par les axes sont: ?ex,?ey,?ez. (voir figure 1.1a)) M"O z x y Mez ey ex r M"O z M ez eyex A( )M a)b) y x

Figure 1.1:

On doit bien noter la disposition relative des directions (Ox,Oy,Oz). Telles qu"elles sont

plac´ees, elles d´efinissent un tri`edre direct. Dans un teltri`edre, un bonhomme transperc´e des pieds

`a la tˆete parOy, regardant la directionOz, a la directionOx`a sa gauche. On peut noter aussi que

Ox,Oy,etOzsont respectivement orient´es selon les directions du pouce, de l"index et du majeur

de la main droite. Un pointMde l"espace est rep´er´e par les trois composantes du vecteur-→r

joignantO`aM(-→r=--→OM) (voir fig. 1.1a) : r(x,y,z) =x?ex+y?ey+z?ez M ?est la projection deMdans le plan (x0y). Les composantesxetyde-→rsont les coordonn´ees du pointM?dans ce plan. La composantezest obtenue en tra¸cant la parall`ele `aOM?passant par M. On dira indistinctement qu"un objet se trouve au pointMou en-→r.

1.1.1 Rep´erage d"un vecteur en coordonn´ees cylindriques

Quand il s"agit de rep´ererun vecteur

-→A(M) dont le point d"application est situ´e au pointM(x,y,z),

ou-→r(x,y,z), on peut d´ecrire ce vecteur avec le mˆeme base de vecteurs unitaires?ex,?ey,?ez(voir

fig.1.1b)). Nous appelons donc ?ex,?ey,?ez, un r´ep`ere orthonorm´eglobalparce qu"on peut l"utiliser `a d´ecrire un vecteur ayant n"importe lequel point d"application.

1.2. COORDONN´EES CYLINDRIQUES2

1.2 Coordonn´ees cylindriques

1.2.1 Rep´erage d"un point en coordonn´ees cylindriques

En coordonn´ees cylindriques, un pointMde l"espace est rep´er´e comme un point de cylindre (droit,

`a base circulaire) dont l"axeOzest g´en´eralement confondu avec l"axeOzdu rep`ere cart´esien.

Le pointM(ou-→r) est rep´er´e par

•le rayonρdu cylindre sur lequel il s"appuie •zsa cote par rapport au plan de r´ef´erencexOy •φl"angle (Ox,OM?) o`uM?est la projection deMsur le planxOy.

La notation

-→r(ρ,φ,z) vient se substituer `a-→r(x,y,z) du rep`ere cart´esien. Vous pouvez facile-

ment v´erifier que, pour un point donn´e, les composantes cart´esiennes et cylindriques sont li´ees par

x=ρcosφ y=ρsinφ z=z M" ?O z x y M e? ez e?

Figure 1.2:

1.2.2 Rep´erage d"un vecteur en coordonn´ees cylindriques

Nous nous posons la question de rep´erer un vecteur dont le point d"application est situ´e au point

M(ρ,φ,z), ou-→r(ρ,φ,z). Pour cela nous attachons `aMun rep`ere orthonorm´e local (?eρ,?eφ,?ez).

Nous l"appelonslocalparce qu"il n"est pas le mˆeme pour tous les pointsMde l"espace. Ce rep`ere local est fait de 3 vecteurs unitaires de base orthogonaux ( ?eρ,?eφ,?ez) : ?eρ(ou?uρou?ρ) est un vecteur parall`ele `a---→OM?. ?eφ(ou?uφou?φ) est parall`ele au vecteur tangent enM?au cercle de rayonOM?contenu dans le planxOy ?ez(ou?uzou?z) est parall`ele `a l"axeOz Dans ce rep`ere, le vecteur champ ´electrique a 3 composantes et s"´ecrit E(M) =Eρ?eρ+Eφ?eφ+Ez?ezou-→E(M) =(( E E E z))

1.2. COORDONN´EES CYLINDRIQUES3

Au pointM, la relation entre les vecteurs unitaires (?eρ,?eφ,?ez) et les vecteurs unitaires cart´esiennes

?ex,?ey,?ez) s"´ecrivent : eρ= cosφ?ex+ sinφ?ey eφ=-sinφ?ex+ cosφ?ey ez=?ez(1.1) On peut voir cette relation comme une relation matricielle (tensorielle) (?eρ eφ ez)) cosφsinφ0 -sinφcosφ0

0 0 1))

(?ex ey ez)) =T((?ex ey ez)) Les relation inverses sont obtenues en prenant l"inverse dela matriceT. Puisque les deux bases sont orthonorm´ees, on aT-1=Tto`uTtest la transpose de la matriceT. On obtient de cette mani`ere les vecteurs unitaires ( ?ex,?ey,?ez) en fonction des (?eρ,?eφ,?ez) : (?ex ey ez)) cosφ-sinφ0 sinφcosφ0

0 0 1))

(?eρ eφ ez)) c"est-`a-dire. ex= cosφ?eρ-sinφ?eφ ey= sinφ?eρ+ cosφ?eφ ez=?ez On peut ´egalement v´erifier ces relations avec de la g´eom´etrie.

1.2.3 Position et d´eplacement (diff´erentielle) en coordonn´ees cylindriques

On se rappelle qu"en coordonn´ees cart´esiennes, le vecteur position s"´ecrit

OM=x?ex+y?ey+z?ez

et la diff´erentielle de cette position s"´ecrit d

OM≡∂--→OM

En coordonn´ees cylindriques par contre, on ´ecrit

OM=ρ?eρ+z?ez

et la diff´erentielle s"exprime : d

OM=∂--→OM

Si l"on veut exprimerd--→OMen coordonn´ees cylindriques, il faut tenir compte du fait que le vecteur

unitaire local ?eρd´epend de la coordonn´eeφ(voir eq.(1.1)) : OM OM

∂φ=ρ∂?eρ∂φ=ρ∂∂φ(cosφ?ex+ sinφ?ey) =ρ(-sinφ?ex+ cosφ?ey) =ρ?eφ

Un d´eplacement en coordonn´ees cylindriques s"exprime donc

1.3. COORDONN´EES SPH´ERIQUES4

Cette formule est tr`es utile afin d"en d´eduire des volumes et des surfaces ´el´ementaires. Par exemple,

un ´el´ement de volume ´el´ementaire en coordonn´ees cylindriques s"exprime dV= (dρ)(ρdφ)(dz) =ρdρdφdz(1.3) Exemple :On peut utiliser ce r´esultat `a d´eriver la formule pour un cylindre de rayonRet de coteL:

Volume

cylindreR,L=??? cylindre dV=? R 0 dρ? 2π 0

ρdφ?

L 0 dz=L? R 0

ρdρ?

2π 0 dφ = 2πL? R 0

ρdρ=πR2L

1.2.4 Gradient en coordonn´ees cylindriques

La diff´erentielle en coordonn´ees cylindriques d"un champscalaire Φ s"exprime : dΦ =∂Φ Le gradient en coordonn´ees cylindriques est d´efinie telleque : dΦ =---→gradΦ·d--→OM(1.5) Une comparaison entre (1.2), (1.4) et (1.5) montre que l"expression du gradient en coordonn´ees cylindriques s"´ecrit : gradΦ =∂Φ Exemple : Lorsque le potentiel ´electriqueV(M) est exprim´e en coordonn´ees cylindriques

(ρ,θ,z), les composantes du champ ´electrique dans le rep`ere cylindrique attach´e au pointMsont

donn´ees par:-→E(ρ,φ,z) =----→gradV(ρ,φ,z)

E=Eρ?eρ+Eφ?eφ+Ez?ezE

ρ=-∂V

E

φ=-1

ρ∂V∂ρ

E z=-∂V ∂z

Le potentiel cr´e´e par une distribution lin´eique de charge avec une densit´e par unit´e de longueur

λest donn´e parV(ρ) =-λ

2π?0ln(ρ) +Cte. On obtient imm´ediatement le champ ´electrique par

E(ρ) =----→gradV(ρ) =λ

2π?0ρ?eρ

1.3 Coordonn´ees sph´eriques

1.3.1 Rep´erage d"un point en coordonn´ees sph´eriques

En coordonn´ees sph´eriques, un pointM(r) est consid´er´e comme un point d"une sph`ere centr´ee sur

O. Le pointMest rep´er´e

•par le rayonrde la sph`ere `a laquelle il appartient •L"angleθentre la direction-→Ozet la direction--→OM.θ= (-→Oz,--→OM)

•l"angleφentre la direction-→Oxet la direction---→OM?o`uM?est la projection deMdans le

planxOy.:φ= (-→Ox,---→OM?)

1.3. COORDONN´EES SPH´ERIQUES5

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