500 • métaux liquides 5000 à 250000 •Convection naturelle air, gaz 5 à 50 α ( W m-2 K-1)
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Le coefficient déchange h, applications en 1D et aux Ailettes
ion forcée (air) par convection naturelle, donc −hiS(Tm − Ta), o`u Tm est la température `a
Détermination expérimentale des coefficients d‟échange
2014 · Cité 3 fois — assurent un refroidissement par convection naturelle par air La MAPI (Fig 1) est fixée à un banc de
Convection thermique
Cité 11 fois — en présence d'un écoulement d'air `a Re = 1260 Ref 4 2 Convection naturelle sur plaque plane verticale chauffée `a flux constant h : coefficient de convection l :
Convection Equation générale de la conduction
500 • métaux liquides 5000 à 250000 •Convection naturelle air, gaz 5 à 50 α ( W m-2 K-1)
Transfert de chaleur par convection
uler le coefficient de convection b) Calculer le flux linéique transmis à l'air par convection Exercice
Le coefficient déchange h
ion Naturelle pour une plaque verticale de longueur L, cette fois dans le cas de convection libre:
CH 4 DETERMINATION DU COEFFICIENT DECHANGE PAR
Convection naturelle (libre) : Mouvement du fluide dû à une différence de température parallèlement à laquelle s'écoule de l'air à la pression atmosphérique et dont la
ETUDE DE LA CONVECTION NATURELLE DANS UNE
1991 — coefficient d'échange de convection à la paroi latérale h coefficient d'échange apparent de rayonnement et convection naturelle dans l'air ambiant Ces transferts de chaleur sont à
PDF :5 - Transferts thermiques
4 Calcul du flux de chaleur en convection naturelle Coefficient de transfert de chaleur par convection (l'air est un isolant) appelée résistance thermique de contact
pdf La convection - Claude Bernard University Lyon 1
Simplifications de l'équation générale de la conduction (cas 1D) cp ?T ? = ? x ?x ?T ?x x ?2 T ?x2 Q? a) S'il n'y pas de sources à l'intérieur du solide : Q'=0 b) Si le solide est isotrope (cas 3D) : ? x = ? y = ? z =? c) Si le solide est homogène : ? ? f(xyz) cp ?T ? = ?2 T ?x2
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La convection• La convection est le mode de transmission de la chaleur qui implique le déplacement d'un fluide, liquide ou gazeux.• On la trouve dans l'échange qui a lieu entre une paroi et un fluide• En réalité, il s'agit d'une combinaison du phénomène de conduction avec celui de transfert de matière.• On distingue deux types de convection:• Convection forcée : le mouvement du fluide est dû à l'action d'une pompe.•Convection naturelle (ou libre) : le mouvement du fluide est crée par des différences de densité, elles-mêmes dues à des différences de température existant dans le fluide.
La convection : loi de Newton• Il s'agit d'une relation dont la simplicité est trompeuse, mais qui permet de expliquer le phénomène global de la convection :˙Q=ATs-T∞Loi de Newton• a : le coefficient d'échange convectif ( W m-2 K-1)
•Ts : la température de la surface considérée•T¥ : la température du fluide " au large » (suffisamment loin de la surface)• a dépend de l'état de surface, de la vitesse du fluide, et d'autres facteurs, mais on le traitera souvent comme une grandeur invariable.•Convection forcéeair, gaz10 à 500•eau100 à 15000•huile50 à 1500• métaux liquides5000 à 250000•Convection naturelleair, gaz5 à 50 a ( W m-2 K-1)
Example: transfert de chaleur entre deux fluides à travers une paroiTp TfCas d'une paroi et d'un fluide :q=Tp-TfConvection q=hT1 -T2Conductionq=Tp-TfLes deux expressions sont formellement idéntiques, doncnous pouvons utiliser les résultats de l'associtionen série ou en parallèle1
héquivalent =1 1 1 hp 1 2 =1 1 L 1 2 q=héquivalentTa-Tb ˙Q=héquivalentATa-TbCas d'une paroi et de deux fluides :T bTaLqTa>Tb
lSi T=fx,y,Le rapport : dT
dxon l'écrira∂T∂xA Lyon, la température d'après-demain est celle d'aujord'hui plusla dérivée de la température par rapport au temps fois le temps écoulée.
Traduction : Tx,y,=Tx,y,∂T Siest très petit, on peut écrire=d, et alors :∂dLa dérivée d'une fonction est une fonction, donc je peux encore la dériver.Les dérivées secondes s'écrivent:
∂2 T ∂x2= ∂∂T ∂x∂xDérivées partielles : quelques expressions utiles ( )L'équation générale de la conductionEcrivons le bilan thermique pendant un intervalle de temps dt pour un élément infinitésimal de volume dV = dxdydz
d'un solideQx Qx+dx Q'Q' : flux de chaleur par unité de volume engendré par les sources à l'intérieur de l'élément de volume
xz ydxdydzdV=dxdydzmasse dmT=T(x,y,z,t)Variation dustock=EntréeSortieProductionsurplace+Consommationsurplace++Bilan d'énergie: ˙Qx˙Qy˙Qzdentrée
+˙Q ,dxdydzdproduction +dU variation stockDans la direction x, le cube infinitésimal reçoit en un tempsd une énergie : ˙Qxd
Dans la direction x, le cube infinitésimal perd en un temps d une énergie : ˙Qxdxd
L'équation générale de la conduction (cas unidimensionnel : suivant x )˙Qxd˙Q ,dxdydzd=˙QxdxddU
mais nous avons aussi :dU=dmcpdT=dm dVcpdTdV=cpdTdV Mais par la loi de Fourier ˙Qx=-xA∂T ∂x=-x ∂T ∂xdydz donc cp ∂T ∂dV=˙Qx-˙Qxdx˙Q ,dV∂xdxOù nous avons considéré que l peut dépendre de la direction˙Qx-˙Qxdx=-∂˙Qx
∂xdx isolant dU et divisant par d dU d=˙Qx-˙Qxdx˙Q ,dV donc dU d=cp dT ddVRappelSi T=fx,y,Le rapport : dT dxon l'écrira∂T ∂x ∂d˙Qx-˙Qxdx=-∂˙Qx
∂xdx=- ∂-x ∂T ∂xdydz∂xdx= ∂x ∂T ∂x∂xdxdydzdV =∂x ∂x ∂T ∂xx ∂2 T ∂x2dV cp ∂T ∂dV=˙Qx-˙Qxdx˙Q ,dVQui doit être introduit dans : cp ∂T ∂=∂x ∂x ∂T ∂xx ∂2 T∂x2˙Q ,Et donne en regroupant les termes et en éliminant dV qui est facteur commun :
cp ∂T ∂=∂x ∂x ∂T ∂x∂y ∂y ∂T ∂y∂z ∂z ∂T ∂zx ∂2 T ∂x2y ∂2 T ∂y2z ∂2 T∂z2˙Q ,Equation générale de la conduction (généralisation à la conduction dans les 3D)Quelles hypothèses ont été faites ?1) On a négligé l'énergie due au travail des forces extérieures.2) On a considéré une transformation à pression constante (si on considère une transformation à volume constant, il faut remplacer cp par cv)
- Dans un solide cp»cv et dans la plupart de cas, il faut des pressions très élevées pour donner lieu à une énergie de travail non négligeableRemarque : Dans beaucoup de cas l'équation générale de la conduction pourra être simplifiée.Donc des hypothèses raisonables
Simplifications de l'équation générale de la conduction (cas 1D)cp ∂T ∂=∂x ∂x ∂T ∂xx ∂2 T∂x2˙Q ,a) S'il n'y pas de sources à l'intérieur du solide : Q'=0 b) Si le solide est isotrope (cas 3D) : lx = ly = lz =l c) Si le solide est homogène : l ¹ f(x,y,z)
cp ∂T ∂=∂2 T ∂x2ou en définissant ladiffusivité thermique≡ cp ∂T ∂=∂2 T ∂x2d) En régime permanant ∂=0 Si b), c) et d) mais pas a):∂2 T ∂x2=0Equation de Laplace ∂2 T ∂x2˙Q , =0Equation de PoissonExemple d'applicatione = 20 cmxTint=22°C
Text = 0 °CT
l?Quelle est la distribution de températures en régime permanent à l'intérieur d'un mur d'une maison ?Considèrer que le mur sépare une pièce chauffée à 22 °C de l'exterieur à 0 °C.L'intérieur du mur n'est pas chauffé : ˙Q ,=0
⇒d2 T dx2=0⇒ ddT dxdx=0⇒dT dx=A⇒dT=Adx⇒∫dT=A∫dx⇒T=AxBLa valeur des coefficients A et B on les trouve en imposant les conditions limites :Pour x= 0, T= 22 °C
⇒B=22 CoPour x= 20 cm, T= 0 °C ⇒0 =20A22 ⇒A=-1.1Cocm-1quotesdbs_dbs50.pdfusesText_50