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Génie Mécanique
Semestre 7
LINLaboratoire d'Ingénerie Numérique
Dr. A.Drotz
Analyse numérique d'un écoulement
dans un tube à choc 21.Introduction
-le tube à choc, définition du problème -Equation d'Euler 1D -Cas testés2.Résolution
-Schéma explicite de MacCormack -Schéma TVD de Yee symétrique3.Analyse des résultats, comparaisons
4.Conclusion et question(s)
Sommaire
LINLaboratoire d'Ingénerie Numérique
31. Physique du problème
LINLaboratoire d'Ingénerie Numérique
Hypothèses:
- fluide non visqueux (hyp. gaz parfait) - pas de force volumique - pas de transfert de chaleurSolution exact peut être trouvée
en résolvant les équations d'Euler 4 LINLaboratoire d'Ingénerie Numérique
Euler:
- conservation de la masse: - conservation de la quantité de mouvement: - conservation de l'énergie: Avec U et F les vecteurs des variables conservatives et de flux définis par:1. Physique du problème
5 LINLaboratoire d'Ingénerie Numérique
Le problème étant monodimensionnel, le système se réduit à: avec Gaz considéré parfait - équations d'état:1. Physique du problème
6 LINLaboratoire d'Ingénerie Numérique
Question de discrétisation:
Exemple de l'équation d'onde scalaire:
Discrétisation:
Réarrangement des termes:
Avec C le nombre de Courant: stabilité pour centré 2ème ordreProgressif 1er ordre1. Physique du problème
7 LINLaboratoire d'Ingénerie Numérique
Propriétés liées à l'ordre de discrétisation:1er ordre 2ème ordre
- Monotone (pas d'oscillations)- Non monotone (oscillations) - Faible précision - Meilleure précision - Dissipatif- DispersifObjectif:
Obtenir la meilleure solution possible, ce qui passera normalement par un schéma du 2ème ordre pour lequel on essaiera de réduire au maximum les oscillations près des forts gradients1. Physique du problème
8 LINLaboratoire d'Ingénerie Numérique
Cependant, numériquement, on résout l'équation modifiée et pas l'équation exact. On ajoute les termes de dissipation et de dispersion numérique Les termes d'ordre pair représentent les termes allant entraîner de la dissipation Les termes d'ordre impair représentent les termes allant entraîner de la dispersionTermes dissipatifs
Termes dispersifs
1. Physique du problème
9 LINLaboratoire d'Ingénerie Numérique
Le tube à choc:
Configuration initiale
Rupture du diaphragme
p L» p
R Différence de pression de chaque côté de la paroi. La rupture entraîne la propagation d'une onde de choc et d'une onde de détente1. Physique du problème
10 LINLaboratoire d'Ingénerie Numérique
1 45 zones distincts:
1. Droite du choc, plus basse pression
2. Zone avant le choc
3. Zone avant la surface de séparation
4. Gauche de la détente, plus haute pression
5. Zone de détente
1. Physique du problème
11 LINLaboratoire d'Ingénerie Numérique
- Le cas du tube à choc est un problèmes instationnaires - Généralement les données sont les rapports de pression ou de densité De ce code, nous pouvons obtenir les courbe pour tout point du tube pour: - Le nombre de Mach - La pression - La densité - L'entropie - L'erreur de débit - la vitesse1. Physique du problème
122. Résolution
LINLaboratoire d'Ingénerie Numérique
a. Schéma explicite de MacCormack -Formulation, particularités -Utilisation dans le cas du tube à choc -Influence des divers paramètres et de la viscosité artificielle b. Schéma TVD de Yee symétrique -Formulation, particularités -Utilisation dans le cas du tube à choc -Influence des divers paramètres et de la viscosité artificielle 13 LINLaboratoire d'Ingénerie Numérique
Solution attendue pour un tube à choc:
3 zones " sensibles »
2. Résolution
14 LINLaboratoire d'Ingénerie Numérique
Problème de Riemann - discontinuité avec v
L > v R : l'onde de choc Valeurs de vitesse constantes à gauche et à droite avec un importante discontinuité entre les deux Les caractéristiques de la partie gauche vont plus vite que les caractéristique de la partie droite (v L > v R Les conditions d'entropie sont respectées, pas de discontinuité. Le problème se traduit par un choc2. Résolution
15 LINLaboratoire d'Ingénerie Numérique
Problème de Riemann - discontinuité avec v
L < v R Valeurs de vitesse constantes à gauche et à droite avec un importante discontinuité entre les deux Les caractéristiques s'éloignent du choc, solution non physique et instable car elle viole le second principe de la thermodynamique comment remédier à cela?2. Résolution
16 LINLaboratoire d'Ingénerie Numérique
Problème de Riemann - discontinuité avec v
L < v R : l'onde de détente2. Résolution
17 LINLaboratoire d'Ingénerie Numérique
Capture de choc
Capter automatiquement les chocs équations conservatives. Les relations de Rankine Hugoniot sont satisfaitesUnicité condition d'entropie
2. Résolution
18 LINLaboratoire d'Ingénerie Numérique
Méthode de Godunov
Formulation intégrale conservative
Introduction de valeurs constantes par
morceau.Détermination de flux sur chaque
interfaceProblème de Riemann à résoudre.
Discontinuité physique: le choc
à conserver
Discontinuité due à la modélisation
numérique par volumes finisà éviter ou éliminer
2. Résolution
19 LINLaboratoire d'Ingénerie Numérique
a)Le schéma explicite de MacCormack - formulationSchéma comportant deux pas de temps:
le pas " prédicteur »: le pas " correcteur »: ouSchéma centré du deuxième ordre
2. Résolution
20 LINLaboratoire d'Ingénerie Numérique
Résultats - présence d'un point sonique:
MacCormack - sans viscosité artificielle:
2. Résolution
21LIN
Laboratoire d'Ingénerie Numérique
Résultats - présence d'un point sonique:
MacCormack, viscosité artificielle de Jameson (ε 1 = 1, ε 2 = 0.05) MacCormack, viscosité artificielle de Jameson (ε 1 = 0.1, ε 2 = 0.05)2. Résolution
22LIN
Laboratoire d'Ingénerie Numérique
Résultats - présence d'un point sonique:
MacCormack, viscosité artificielle TVD Damping (limiteur vanLeer) MacCormack, viscosité artificielle de TVD Damping (Limiteur Minmod 3)2. Résolution
23LIN
Laboratoire d'Ingénerie Numérique
Résultats - présence d'un choc faible:
MacCormack, sans viscosité artificielle
2. Résolution
24LIN
Laboratoire d'Ingénerie Numérique
Résultats - présence d'un choc faible:
MacCormack, viscosité artificielle TVD Damping (limiteur vanLeer) MacCormack, viscosité artificielle de Jameson (ε 1 = 1, ε 2 = 0.05)2. Résolution
25LIN
Laboratoire d'Ingénerie Numérique
b)Le schéma TVD de Yee symétrique - formulation: Schéma TVD (Total Variation Diminishing) - principe: On veut construire des schémas non linéaires et non oscillants Les schémas TVD préservent obligatoirement la monotonie (donc pas d'oscillations)Les limiteurs:
Introduit dans les schémas, ils limitent les gradients et réduisent donc les oscillations. Leur action " s'enclenchent » dans ces zones et ils restent " inactifs » autrement.2. Résolution
26LIN
Laboratoire d'Ingénerie Numérique
Formulation TVD de Yee symétrique:
- Formulation explicite avec θ = 0: - Formulation implicite avec θ = 1:2. Résolution
27LIN
Laboratoire d'Ingénerie Numérique
Résultats - présence d'un point sonique:
Yee TVD symétrique - Explicite (theta = 0) - Limiter van Albada Yee TVD symétrique - Implicite (theta = 1) - Limiter van Albada2. Résolution
28LIN
Laboratoire d'Ingénerie Numérique
Résultats - présence d'un point sonique:
Yee TVD symétrique - Explicite (theta = 0) - Limiter Minmod (3 variables) Yee TVD symétrique - Explicite (theta = 0) - Limiter Minmod (2 variables)2. Résolution
Oscillations
Dissipation
numérique 29LIN
Laboratoire d'Ingénerie Numérique
Explication possible - problème dû au pas de tempsYee TVD explicite - pas de temps = 10
Yee TVD explicite - pas de temps = 40
2. Résolution
30LIN
Laboratoire d'Ingénerie Numérique
Résultats - présence d'un choc faible:
Yee TVD symétrique - Explicite (theta = 0) - Limiter van Albada Yee TVD symétrique - Implicite (theta = 1) - Limiter van AlbadaDissipation
numérique2. Résolution
31LIN
Laboratoire d'Ingénerie Numérique
Résultats - présence d'un choc faible
Yee TVD symétrique - Explicite (theta = 0) - Minmod (3 variables) - 1 stage Yee TVD symétrique - Implicite (theta = 0) - Minmod (2 variables) - 1 stage2. Résolution
32LIN