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Mécanique du solide, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier _____ 15 On considère un point M rigidement lié au solide ; on note Ω = Ω r r RS / R le vecteur vitesse angulaire instantanée du référentiel (R S) par rapport à (R), qui est a priori une fonction vectorielle du temps
MP MP* PT PT* et des systèmes Mécanique du solide
La masse est une grandeur physique qui, en physique newtonienne, a les propriétés suivantes : elle est strictement positive ; elle est additive : on peut sommer les masses de sous-systèmes disjoints (on dit que la masse est une grandeur extensive) ; elle est conservée au cours du temps, quand le système est fermé ;
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MECANIQUE DU SOLIDE 1 Description du mouvement d'un solide 1 1 Définition d'un solide Un solide est un système matériel dont les points restent à distance constante les uns des autres On oppose les solides aux systèmes déformables dont les points peuvent se déplacer les uns par rapport aux autres
Mécanique du solide Salle - AlloSchool
Physique - Chimie - CPGE TSI - Établissement Saint Joseph - La Salle 10 4 Cas du solide 77 10 4 Cas du solide On définit un solide par : ∀(A,B) ∈ Système2 k −−→ ABk= Cte C’est donc un système indéformable — Solide — 10 4 1 Cinétique Considérons un solide, en mouvementdans un référentielgaliléen R1 Soit un
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1 On étudie le système {marcheur} dans le référentiel terrestre galiléen, assimilé à un solide Il subit : - son poids P M g= ur ur qui ne travaille pas car le centre de masse du promeneur conserve une altitude constante pendant la marche ; - la réaction de contact du sol sur les pieds R ur qui ne travaille pas car il n’y a pas
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MECANIQUE DU SOLIDE Travail à effectuer: • Visionner la vidéo de cours (en 3 parties) disponible sur le site de la classe et réaliser une carte mentale (avec PowerPoint ou équivalent ou bien avec un logiciel dédié comme Coggle ou Framindmap, tous deux gratuits, utilisables en ligne et collaboratifs) • Résoudre les exercices suivants
Mécanique du solide
physique année scolaire 2018/2019 Mécanique du solide Les points du cours à connaître I- Système de points matériels : le véhicule 1 Position du problème Centre de masse le centre de masse Gdu système de masse Mest tel que OG= P i m i OP i M = t P2V (P) OPd3˝ M 2 Caractéristiques des solides Solide
Mécanique des systèmes de solides indéformables
Cinématique du solide, Géométrie des masses, Cinétique du solide, Dynamique du solide, Liaisons-Forces de liaison, Mouvement d’un solide autour d’un point ou d’un axe fixes Pour l’élaboration de ce cours polycopié, j’ai utilisé de nombreuses ressources pédagogiques
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Mécanique du solide
Mécanique du solide, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier 2Mécanique du solide
I) Cinétique des systèmes matériels :
1 - Rappel ; composition des vitesses et des accélérations :
Soit (R) un premier référentiel (appelé " absolu », (Oxyz)) et (R") un référentiel (appelé " relatif »,
(O"x"y"z")) en mouvement par rapport à (R). • (R") est en translation par rapport à (R) :Composition des vitesses :
)'()(')(')(OvMvvMvMv e r r r r r Composition des accélérations : )'()(')(')(OaMaaMaMa e r r r r r Mécanique du solide, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier 3 • (R") est en rotation autour d"un axe fixe de (R) : (O et O" sont confondus)Composition des vitesses :
OMMvvMvMv
RRe?Ω+=+=)/()'(
r r r r rComposition des accélérations :
ceaaMaMar r r r )('2)()(')(MvOMOMdtdMaMa
RRRRRRRR
rrrrrrr?Ω+ Mécanique du solide, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier 4Exemple : un forain sur un manège pour enfants Un manège d'enfants tourne à une vitesse angulaire constante ω > 0 constante. Le propriétaire
parcourt la plate-forme pour ramasser les tickets. Partant du centre à t = 0, il suit un rayon de la
plate-forme avec un mouvement uniforme de vitesse vr.a) Etablir l'équation de la trajectoire de l'homme dans le référentiel terrestre (trajectoire vue par
les parents).b) Déterminer la vitesse de l'homme par rapport à la Terre, à partir des équations de la trajectoire
puis en utilisant la composition des vitesses.c) Déterminer l'accélération de l'homme par rapport à la Terre, à partir des équations de la
trajectoire puis en utilisant la composition des accélérations. Mécanique du solide, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier 52 - Centre d"inertie d"un système, référentiel barycentrique :
Dans le cas de solides ou de systèmes matériels, on est amené à définir une masse volumique, une
masse surfacique ou encore une masse linéique : VSC dMmdSMmdMml Le centre d"inertie d"un système sera défini par : • Distribution discontinue : ii ii ii mOMmOGGMm;0r
• Distribution continue volumique : ;0)( VV mdOMMOGdGMM
r Mécanique du solide, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier 6Le centre d"inertie possède la propriété d"associativité : le centre d"inertie G d"un système (S),
constitué de deux systèmes S1 et S
2 de masse m
1 et m
2 et de centres d"inertie G
1 et G
2, est défini
par :221121
)(OGmOGmOGmm+=+Quel est le centre d"inertie de ce solide ?
Mécanique du solide, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier 7Référentiel barycentrique :
Le mouvement du système est étudié dans le référentiel (R). On appelle référentiel barycentrique (R
b)relatif au référentiel (R), le référentiel de centre G et animé d"un mouvement de translation à la
vitesse )(Gv r par rapport à (R). O xyz G G Gv(G) v(G) v(G)(R)(R b)(R b) (R b) O xyz G G Gv(G) v(G) v(G)(R)(R b)(R b) (R b) La loi de composition des vitesses s"écrit sous la forme : )()()(GvMvMv b r r r Mécanique du solide, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier 83 - Résultante cinétique et moment cinétique d"un système matériel :
• Résultante cinétique (ou quantité de mouvement totale du système) : VGvmdMvMPr
r r Dans le référentiel barycentrique, la résultante cinétique est évidemment nulle. • Moment cinétique : Le moment cinétique par rapport à O du système, dans le référentiel (R) est : VO dMvMOMLτρ r r Mécanique du solide, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier 9 Théorème de Koenig pour le moment cinétique : VbVO dGvMvMGMOGdMvMOMLτρτρ r r r r VbO dMvMGMGvmOGLτρ r r rSoit :
bGOLGvmOGL
r r rRemarque :
Le moment cinétique barycentrique ne dépend pas du point où on le calcule. En effet : bbAbGGLLLLr r r r Mécanique du solide, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier 10Moment cinétique par rapport à un axe :
La projection du moment cinétique
OLr du système (S) sur un axe Δ passant par O définit le moment cinétique LΔ de (S) par rapport à Δ.
OLr (S)O Δur
Ainsi, en introduisant le vecteur unitaire
Δur
de l"axe (Δ), on obtient : =uLL Or r.On vérifie facilement que L
Δ est indépendant du point O de l"axe Δ.
La notion de moment cinétique par rapport à un axe est intéressante lorsque le système (un
solide par exemple) est justement en rotation autour de cet axe Δ. Mécanique du solide, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier 114 - Torseur cinétique :
Résultante cinétique et moment cinétique d"une part possèdent les propriétés d"un concept
mathématique appelé torseur que nous allons définir. • Notion de torseurs :On considère un ensemble de points M
i et à chacun de ces points on associe un vecteur iqr (cevecteur pourra être la vitesse, la quantité de mouvement, une force qui agit en ce point, ...). On
définit alors : * La résultante : iiqRr r * Le moment en O : ∑ iiiO qOMM)(r r On vérifie aisément que le moment en deux points O et A vérifient la relation : Mécanique du solide, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier 12 OARMRAOMM
OOA ?+=?+=r r r r r (BABAR !!!)La résultante
Rr et le moment en O,
OMr , sont appelés éléments de réduction en O du torseur (T) associé au système de vecteurs iqr. La donnée des éléments de réduction en un point Odéfinit complètement le torseur puisqu"il est alors possible de calculer les éléments de réduction
en tout autre point A :Rr est indépendante de A et
RAOMM OA r r r • Torseur cinétique : On vérifie que, dans le référentiel (R), la résultante cinétiquePr et le moment cinétique
OLr en
un point O d"un système matériel (S) forment les éléments de réduction d"un torseur, appelé
torseur cinétique et noté ),(OCLPTrr . On a notamment : PAOLL OA r r r Mécanique du solide, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier 135 - Energie cinétique d"un système matériel :
• Définition : )(2 21Vc dMvMEτρ r • Théorème de Koenig pour l"énergie cinétique :
On montre que :
)(22 21)(21
Vbc dMvMGvmEτρ rr bcc EGvmE ,2 21+=r
Mécanique du solide, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier 14
II) Mouvement d"un solide :
1 - Le solide en mécanique :
On appelle " solide » un corps indéformable : la distance entre deux points quelconques d"un solide reste constante au cours du temps.2 - Champ des vitesses :
Le solide (S) se déplace dans le référentiel (R). On considère le référentiel (RS) lié au solide (S)
d"origine P (point rigidement lié au solide). (R) O x y z z S yS xS P M (R S) Mécanique du solide, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier 15 On considère un point M rigidement lié au solide ; on noteΩ=Ωr
r RR S/ le vecteur vitesse angulaire instantanée du référentiel (RS) par rapport à (R), qui est a priori
une fonction vectorielle du temps. La formule de Varignon (loi de dérivation dans les référentiels (R) et (R s)) donne : PMdtPMd dtPMd sRR rAprès calculs :
PMPvMv?Ω+=
r r rOn constate que les vitesses des points d"un solide vérifient la loi caractéristique des moments
d"un torseur, appelé " torseur des vitesses » ou " torseur cinématique », dont : Mécanique du solide, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier 16 • la résultante est le vecteur rotationΩ=Ωr
r RR S/ • le moment en P est la vitesse )(Pv r du point P de (S) dans (R).Premier exemple : le mouvement d"une roue
On considère une roue de rayon b, de centre C, se déplaçant sur le sol horizontal fixe dans (R), en
restant dans le même plan vertical. M CI(t) = I
S(t) = I
R(t) y
x O z Mécanique du solide, transparents de cours, MP, Lycée Montesquieu (Le Mans), Olivier Granier 17On appelle I le point de contact de la roue et du sol à l"instant t. On peut en fait distinguer trois
points au niveau du contact de la roue avec le sol : • le point IS du sol qui est fixe dans (R).
• le point IR de la roue qui, lorsqu"elle roule, ne se trouve plus au contact du sol à un instant
ultérieur. • le point géométrique I qui localise le contact. Dans le référentiel (R) lié au sol, la vitesse du point I