Systèmes mécaniques oscillants : exercices
Exercice 4 : Pendule élastique incliné Un ressort de masse négligeable , à spires non jointives, parfaitement élastique n est accroché par l’une des extrémités à un sup-port fixe et l’autre extrémité , on accroche un solide de masse m = 500g L’ensemble est situé sur la ligne de plus grande pente d’un
Exercices d application: 1er Exercice : Pendule élastique
ème 2 Exercice : Pendule élastique incliné:-Un pendule élastique est placé sur un plan incliné d'un angle D 30o par rapport au plan horizontal Le pendule élastique est constitué d'un ressort maintenue par un support fixe à l'une de ses extrémités alors que l'autre extrémité est liée à un corps solide de masse de masse m=200g
Niveaux: SM PC SVT Matière: Physique PROF :Zakaryae Chriki
Si le pendule élastique est horizontal alors Δℓ =x alors 櫛径祁 = 層 匝 沓 景²+ 隅 On considère le plan vertical passant par la position d’équilibre comme repère de l’énergie potentielle élastique x=0 et Epe =0 d’où C=0 alors 櫛径祁 = 層 匝 沓 景² La constante C est déterminé à partir d’un cas référentiel
Pendule élastique - pagesperso-orangefr
Rq : Pour un pendule incliné d'un angle a /verticale, g est simplement remplacé par g cos(a) 3 Effet statique de la masse m du ressort sur son allongement On étudie un élément de ressort vertical de longueur dx situé en x, sa raideur est K = k L/dx car la raideur d'un ressort est inversement proportionnelle à sa longueur En effet pour la
Exercice 1 (6½ points) Oscillations dun pendule élastique
Exercice 1 (6½ points) Oscillations d'un pendule élastique horizontal Un pendule élastique (R) est constitué d'un solide (S) de masse m, attaché à l'extrémité A d'un ressort horizontal de constante k = 80 N/m ; l'autre extrémité B du ressort est fixée à un support fixe comme l’indique le document (Doc 1) ci-contre
Chapitre 5: Oscillations d’un pendule élastique horizontal
1re B et C 5 Oscillations d'un pendule élastique horizontal 41 2 Expérience fondamentale: pendule élastique horizontal a) Description du pendule élastique Disposons sur un rail à coussin d’air un chariot pouvant glisser pratiquement sans frottement Il est attaché à l’une des extrémités d’un ressort
P : OSCILLATIONS MÉQUANIQUES
1 Pendule élastique horizontal : Considérons un solide de masse m qui glisse sans frottements sur un plan horizontal Il est relié à l’une des extrémités d’un ressort de raideur K, l’autre extrémité étant fixe a Équation différentielle :
Systèmes mécaniques oscillants
1er Exercice : Pendule élastique vertical: On considère un pendule élastique vertical constitué d'un ressort de constante de raideur k=20N/m et d'un corps solide de masse m=200g On écarte le corps S verticalement vers le bas à partir de sa position d'équilibre d'une distance égale à 3cm et on le lâche sans vitesse initiale
Pendule élastique dansant - pagesperso-orangefr
Pendule élastique dansant par Gilbert Gastebois Tout élève qui a mesuré la période d'un pendule élastique a été confronté à un problème irritant : Pour certaine valeur de la masse accrochée au pendule et malgré tout le soin mis à le faire osciller verticalement, le pendule se met à balancer de droite à
Exercices et Problèmes de renforcement en Mécanique
du pendule En déduire la nature de l’amortissement (moyen, faible) V – Un pendule élastique horizontal, d’axe x’Ox, est formé d’un ressort (R) à spires non jointives, de raideur k = 40 N/m et d’un x’solide (s) de masse m = 100 g Le solide (s) se déplace sur un support horizontal AB comme le montre la
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Pendule élastique
par Gilbert Gastebois1. Notations
Les vecteurs sont notés en gras
L Longueur propre du pendule, ressort non tendu k Raideur du ressort m Masse propre du ressortM Masse accrochée au ressort
x Allongement du ressort v = dx/dt Vitesse de la masse M.T = k x Tension sur la masse M
T Période du pendule
df/dt est notée f ' et d²f/dt² est notée f ''2. Étude du mouvement vertical du pendule de masse m négligeable.
Deuxième équation de Newton pour un mouvement sans frottement. m a = T + m g On projette sur un axe x vertical pointant vers le bas m a = m x'' = - k x + m g x'' + k/m x = g La solution est sinusoïdale : x = xm sin(ω0 t + φ) + mg/k avec ω0 = (k/m)1/2 et T0 = 2π/ω0 = 2π√m kLa masse oscille autour de sa position d'équilibre x0 pour laquelle T = mg = k x0 donc x0 = mg/k M g T m g L xS'il y a un frottement fluide : f = - h v
m a = T + m g + f La projection sur l'axe vertical x pointant vers le bas donne m a = m x'' = - k x + m g - h x' m x'' + h x' + k x = m g En posant γ = h/m ω0² = k/m et x = x - mg/k x'' + γ x' + ω0² x = 0 La solution est pseudo-périodique ou apériodique selon la valeur de γ ( Solution de l'équation : Cliquer ici ) Pour le mouvement pseudo-périodique, on trouve une pseudo-périodeT = 2π
√(ω02-γ2
4)La masse finit par se stabiliser à sa position d'équilibre x0 pour laquelle T = mg = k x0
donc x0 = mg/k Rq : Pour un pendule incliné d'un angle a /verticale, g est simplement remplacé par g cos(a)3. Effet statique de la masse m du ressort sur son allongement.
On étudie un élément de ressort vertical de longueur dx situé en x, sa raideur est K = k L/dx
car la raideur d'un ressort est inversement proportionnelle à sa longueur. En effet pour la même tension, N ressorts identiques bout à bout s'allongeront N fois plus qu'un seul. A l'équilibre, on a K du = m x g ( m = m/L est sa masse linéique donc m x est la masse du ressort située en dessous de x ) du = m x g/K est l'allongement de l'élément dx. Pour obtenir l'allongement u total, il faut intégrer du pour x allant de 0 à L. On intègre donc du = m/L g/(kL) x dx de 0 à L, on obtient: u = mg kL2∫0L xdx = mg2k donc le ressort s'allonge d'une longueur identique à celle qu'on
aurait si on accrochait une masse m/2 à un ressort idéal ( sans masse ), Pour calculer l'allongement statique d'un ressort de masse m, il faut ajouter m/2 à la masse M accrochée au ressort.4. Effet dynamique de la masse du ressort.
4.1Energie cinétique du ressort de masse m en mouvement.
Soit m = m/L la masse linéique du ressort
Soit v la vitesse de l'extrémité libre du ressort ( en x = L ), en x la vitesse sera vx = v x/L, en
effet la vitesse d'une spire du ressort diminue proportionnellement à sa distance à l'extrémité.
L'énergie cinétique d'un élément dx du ressort placé en x sera : dEc = ½ m dx vx² = ½ m dx v² x²/L² = ½ m v²/L3 x²dx Pour obtenir Ec, on intègre dEc entre 0 et L, on obtient :Ec = ½
mv23 ( C'est l'énergie cinétique qu'aurait une masse m/3 fixée à un ressort idéal )
4.2 Calcul par le Lagrangien
Une masse M est accrochée à un ressort de masse m, elle se déplace à la vitesse v Ecmasse = ½ M v² et Ecressort = ½ (m/3) v²Epressort = ½ k x² et Eppesanteur = - ( M + m/2 )g x On prend l'altitude zéro en x = 0
On voit bien que lorsque l'extrémité de ressort se déplace de x, son centre de gravité placé
en son milieu ne se déplace que de x/2. Le lagrangien L est la différence entre les énergies cinétiques et potentielles. L = ½ ( M + m/3 ) x'² - ½ k x² + ( M + m/2 )g x L'équation de Lagrange pour un système conservatif est : d(dL/dx')/dt - dL/dx = 0 d(dL/dx')/dt = ( M + m/3 ) x'' dL/dx = - kx + ( M + m/2 )g donc ( M + m/3 ) x'' + k x = ( M + m/2 )g Equation analogue à celle du ressort idéalLa solution est sinusoïdale : x = xmsin(ω0 t + φ) + (M + m/2)g/k avec ω0 = (k/(M + m/3))1/2
et T0 = 2π/ω0 = 2π√M+m 3 k La masse oscille autour de sa position d'équilibre x0 pour laquelle T = (M + m/2)g = k x0 donc x0 = (M + m/2)g/k S'il y a un frottement fluide : f = - h v, on aura ( M + m/3 ) x'' + h x' + k x = ( M + m/2 )g En posant γ = h/(M + m/3) ω0² = k/(M + m/3) et x = x - (M + m/2)g/k x'' + γ x' + ω0² x = 0 La solution est pseudo-périodique ou apériodique selon la valeur de γ ( Solution de l'équation : Cliquer ici ) Pour le mouvement pseudo-périodique, on trouve une pseudo-période