[PDF] S Oscillateurs amortis - PCSI2

Chapitre 4 : Oscillateurs

II / Oscillateur harmonique amorti (régime libre) 1°) Oscillateur harmonique amorti par frottement fluide On suppose qu'il y a des frottement fluides (visqueux), F fv, entre le système et le fluide contenu dans le récipient (en revanche, on suppose qu'il n'y a pas de frottement solide entre le système et le support) La RFD s'écrit :

Chapitre 10 : Oscillateurs - Université Paris-Saclay

II OSCILLATEUR AMORTI 1) Equation du mouvement On considère ici un oscillateur harmonique soumis à un frottement fluide : En posant x 0 =0, l’équation du mouvement s’écrit : 2m La solution de cette équation différentielle est de type exp(rt) avec : Le discriminant réduit est : 6 f k v & & dt dx k x - f dt d x m 2 2 x 2 x & 2 x 0 0 f

S Oscillateurs amortis - PCSI2

obtient par exemple ces courbes 0 t x x 0 x˙ x b x 0 Figure 4 – Evolution temporelle de l’amplitude x(t) et portrait de phase d’un oscillateur amorti Remarque : les courbes obtenues dépendent des conditions initiales et de la valeur du coefficient de frottement α choisi c Approche énergétique

Oscillateurs+mécaniques+

Exercice 3 : Oscillation harmonique amorti par frottement solide Avertissement : Il s’agit d’un exercice délicat On considère un oscillateur harmonique constitué par un point matériel de masse m assujetti à se déplacer en glissant sur l’axe (Ox), rappelé vers la position d’équilibre x=0 par un ressort de raideur k

Le portrait de phase des oscillateurs

d) Oscillateur amorti par frottement solide Si la masse m du pendule élastique décrit par l’équation (1) repose avec un coefficient de frottement f sur le plan horizontal, on établit sans difficulté l’équation d’évolution : x + ω 2 x = ε fg , ε étant l’opposé du signe de x (10)

1) Exemples de quelques oscillateurs mécaniques: On donne

s'annule: on dit que le mouvement est amorti Le phénomène d'amortissement est provoqué par les frottements Il existe deux types de frottements :-Le frottement solide qui se fait entre l'oscillateur et un corps solide qui se fait entre l'oscillateur et un corps fluide (liquide ou gaz) -Le frottement fluide b)Les régimes d'amortissement:

Partie B : OSCILLATIONS et ONDES B1 Oscillateurs

L'oscillateur n'est donc pas périodique On parle quand-même de sa pseudo-période T Si le frottement est proportionnel à la vitesse (frottement fluide) l’amortissement est exponentiel Si le frottement est constant (frottement solide) l’amortissement est linéaire cf stylo sur papier ou simulation interactive physics (kinetic friction)

Oscillateur amorti - ac-nancy-metzfr

Fichier : Oscillateur_amorti doc - Carbonnet J TP Oscillateur amorti Page 1 /2 Oscillateur amorti 1 But Étude d’un pendule pesant ; équations différentielles ; amortissements fluide et solide 2 Matériel Un pendule PENDULOR ® relié à un ordinateur par une interface ORPHY -GTS ® Une équerre (30 °, 60°, 90°) 3 Principe

BAC Exercices corrigés : Oscillations mécaniques libres amorties

A l’équilibre, le centre d’inertie (G) du solide (S) coïncide avec l’origine O d’un repère espace horizontal L’oscillateur est soumis à des forces de frottement visqueux équivalents à une force unique f = - -h V avec h=0,1 Kg s 1 1- Établir l’équation différentielle vérifiée par l’élongation x de (G)

Physique 14 : Étude énergétique des systèmes mécaniques

Un solide de masse m = 0,20 kg oscille sans frottements à l'extrémité d'un ressort horizontal de constante de raideur k = 10 N rn-l L'amplitude des oscillations est x m = cm 1 Calculer l'énergie mécanique de cet oscillateur 2 Calculer la vitesse maximale du solide 1 Lorsque l'élongation de l'oscillateur est maximale, sa

[PDF] la place annie ernaux texte intégral

[PDF] système masse ressort horizontal

[PDF] oscillateur harmonique ressort horizontal

[PDF] pourquoi enseigner les sciences ? l'école primaire

[PDF] système squelettique fonction

[PDF] enseigner les sciences ? l'école cycles 1 2 et 3

[PDF] système osseux définition

[PDF] comment enseigner les sciences ? l'école primaire

[PDF] intérêt des sciences ? l'école

[PDF] histoire de l'enseignement des sciences ? l'école primaire

[PDF] enseigner les sciences ? l'école cycle 3

[PDF] système squelettique humain

[PDF] programme sciences école primaire

[PDF] comment enseigner les sciences au primaire

[PDF] à la place de synonyme

S07Oscillateurs amortis

PCSI22020 - 2021

Introduction :Les blocs 6, 7 et 8 abordent l"étude des circuits linéaires dupremier et du second

ordre en régime libre puis forcé, et une introduction au filtrage linéaire. Il s"agit avant tout de com-

prendre les principes des outils utilisés, et leur exploitation pour étudier le comportement d"un signal

traversant un système linéaire. Ainsi l"évaluation ne peut-elle porter sur le tracé d"un diagramme de

Bode à partir d"une fonction de transfert, ou sur la connaissance a priori de catalogues de filtres.

Cependant, le professeur pourra, s"il le souhaite, détailler sur l"exemple simple du filtre du premier

ordre le passage de la fonction de transfert au diagramme de Bode. L"objectif est bien plutôt ici de

comprendre le rôle central de la linéarité des systèmes pourinterpréter le signal de sortie. L"étude de

régimes libres à partir de portraits de phase est une première introduction à l"utilisation de tels outils

qui seront enrichis dans le cours de mécanique pour aborder la physique non linéaire.

I Oscillateurs amortis en régime transitoire

1. Oscillateur mécanique amorti par frottements fluides

a. Dispositif et conditions initiales

Le modèle de l"oscillateur harmonique étudié lors du chapitreS01peut être complété en tenant

compte de frottements qui vont forcément apparaitre lors dumouvement. On adopte ici le modèle du frottement fluide en introduisant une force de frottement qui s"oppose

toujours au déplacement et dont l"intensité est proportionnelle à la vitesse?f=-α.?vavecα >0

constant. A x?x0l0 M ?N ?p l=l0 Figure1 - Oscillateur mécanique, position d"équilibre :??F=?0 On pose par exemplex= 0lorsquel=l0: lorsque le ressort est à sa longueur à videl0. A x?x 0 x0l0 M ?F0 ?N ?p l=l0+x0 Figure2 - Oscillateur mécanique, conditions initiales :??F=?F0?=?0 On déplace ensuite le solide de massem, repéré parMd"une distancex0et on le lâche sans vitesse initiale. Ce sont les conditions initiales :x(0) =x0etv(0) = x(0) = 0. Comme la somme des forces n"est plus nulle, il y aura mise en mouvement dès qu"on lâchera la masse. 1

S07Oscillateurs amortis

b. Comportement du système Contrairement au cas de l"oscillateur harmonique qui oscillait pendant une durée idéalement

infinie, on s"aperçoit que le système va rejoindre sa position d"équilibre initiale au bout d"un certain

temps. A x?x 0 xl0 M ?F(t) ?N ?p ?f(t) ?v(t)l(t) =l0+x(t) Figure3 - Oscillateur mécanique à un instanttquelconque :??F=?F(t) +?f(t)

On est donc en présence d"un système qui subit un régime transitoire entre deux régimes perma-

nents. En traçant l"évolution de la position en fonction du tempsx(t)et le portrait de phasev(x)on obtient par exemple ces courbes. 0tx x 0 x x ?x0 Figure4 - Evolution temporelle de l"amplitudex(t)et portrait de phase d"un oscillateur amorti Remarque :les courbes obtenues dépendent des conditions initiales etde la valeur du coefficient de frottementαchoisi. c. Approche énergétique Si on considère le système d"un point de vue énergétique : • Initialement l"énergie était intégralement stockée dansle ressort : E m(0) =Ec(0) +Ep(0) =1

2mv20+12k(l(0)-l0)2= 0 +12k(l0+x0-l0)2=12kx20

• Lors du régime transitoire de l"énergie est dissipée sous forme calorifique par les frottements, il

y a diminution de l"énergie mécanique. • À la fin du régime transitoire, le mobile est au reposv(tf) = 0enx(tf) = 0etEm(tf) = 0a atteint sa valeur minimale, nulle ici. oscillateur-horizontal

PCSI22020 - 2021Lycée Fabert -MetzPage 2/40

S07Oscillateurs amortis

d. Mise en équation

En plus de la force de rappel élastique

?F=-k[l(t)-l0].?exil faut tenir compte de la force de frottement ?f=-α?vlors de la projection de la seconde loi de Newton (Cf. chapitreS01). Par projection du principe fondamental de la dynamique sur l"axe(x?x), on obtient maintenant m¨x=-k(l-l0)-αx?¨x+α mx+kmx= 0

Remarques :

• On détaillera la mise en équation à l"occasion des premierschapitres de mécanique (Cf chapitre

M 02).

• Pour ce type de problème, à un degré de liberté (x(t)ici), on pourra utiliser une méthode

énergétique (Cf chapitreM02).

2. Comparaison avec un circuitRLCsérie en régime libre

a. Circuit et conditions initiales On peut réaliser le circuit représenté ci-dessous ? ?K R uR(t) L uL(t)i(t) +q(t) C uC(t) Figure5 - CircuitRLCsérie en régime libre pourt <0:Kouvert.

Et en choisissant de fermer l"interrupteur K àt= 0, le condensateur étant préalablement chargé

et l"intensité nulle dans le circuit, les conditions initiales sont alorsq(0) =q0eti(0) = q(0) = 0.

Remarque :on a continuité deq(t)et dei(t) =iL(t)d"oùq(0+) =q(0-) =q0eti(0+) =i(0-) = 0. b. Réponse du circuit

En relevantuc(t) =q(t)

Cà l"oscilloscope ou en traçant le portrait de phasei(q)on obtient exactement le même type de courbe que pour l"oscillateur mécanique.

RLC-transitoire

0tq q 0 q q ?q0 Figure6 - Evolution temporelle de la chargeq(t)et portrait de phase dRLCsérie en régime libre PCSI

22020 - 2021

Lycée Fabert -MetzPage 3/40

S07Oscillateurs amortis

c. Approche énergétique

Si on considère le système d"un point de vue énergétique, lesdeux seuls dipôles qui peuvent

stocker de l"énergie sont la bobine et le condensateur. • Initialement l"énergie était intégralement stockée dansle condensateur :

E(0) =EL(0) +EC(0) =1

2Li2L(0) +12Cu2C(0) = 0 +12Cu2C(0) =q202C

• Lors du régime transitoire de l"énergie est dissipée sous forme calorifique par effet Joule dans

le résistor, il y a diminution de l"énergie.

• À la fin du régime transitoire c"est à dire en régime permanent le condensateur est déchargé

q(tf) = 0et équivalent à un interrupteur ouverti(tf) = 0d"oùE(tf) = 0a atteint sa valeur minimale. d. Mise en équation ? ?K R uR(t) L uL(t)i(t) +q(t) C uC(t) Figure7 - CircuitRLCsérie en régime libre ett≥0, mise en équation. On applique la loi des mailles par exemple dans le sens trigonométrique : u

C(t) +uL(t) +uR(t) = 0

avecuC(t) =q(t) C,uR(t) =Ri(t) =Rdq(t)dtetuL(t) =Ldi(t)dt=Ld2q(t)dt2d"où q(t) C+Ld2q(t)dt2+Rdq(t)dt= 0?¨q(t) +RLq(t) +q(t)LC= 0 Remarque :on a le même type d"équation enuC(t)(eti(t)).

3. Equation canonique, analogie

a. Similitudes

Dans chaque cas on obtient une équation différentielle du deuxième ordre, linéaire, à coefficients

constants (qui doivent être tous du même signe pour que le système soit stable) et avec second

membre (sauf si régime libre).

À chaque fois qu"on aura affaire à un système oscillant du second ordre on retrouvera une équation

différentielle de ce type. Remarque :on peut réaliser un circuit du second ordre avec deux condensateurs. On obtiendra alors une équation de la même forme mais dans laquelle évidemment aucune inductanceLn"appa- raitra. PCSI

22020 - 2021

Lycée Fabert -MetzPage 4/40

S07Oscillateurs amortis

b. Equation canonique

Afin de procéder par identification et analogie au lieu de refaire tous les calculs à chaque fois, on

met l"équation sous forme dite "canonique" :

¨x(t) +ω0

Qx(t) +ω20x(t) ="quelque chose"

en introduisant les paramètres suivants : •ω0est la pulsation propre du circuit en radian seconde moins un(rad.s-1) :[ω0] =T-1. •Qle facteur de qualité, nombre sans dimension :[Q] = 1. Remarque :on travaille parfois aussi avec les formes suivantes :

¨x(t) +2

τx(t) +ω20x(t) ="quelque chose" avecτ=2Qω0le temps de relaxation du système. ¨x(t)+2ξω0x(t)+ω20x(t) ="quelque chose" avecξ=1

2Qle facteur d"amortissement du système.

c. Identification pour chaque système

Pour déterminer l"expression des paramètresω0etQprécédents il faut procéder par identification

après avoir écrit l"équation obtenue sous la forme canonique. Cas de l"oscillateur mécanique :on identifie les coefficients des équations

¨x(t) +α

mx(t) +kmx(t) = 0↔¨x(t) +ω0Qx(t) +ω20x(t) =quelque chose • La fonction étudiée est l"élongationx(t) =l(t)-l0du ressort, • On identifie 20=k m?ω0=... k mla pulsation propre de l"oscillateur. • On a ensuite 0

Q=αm?Q=mω0α=⎷

km

αson facteur de qualité.

• On peut également donner l"ordre de grandeur deτle temps de relaxation en utilisant 2

τ=αm?τ=2mα

La durée du régime transitoire dépend deτet deQ. Remarque :on n"a pas4,5τcar il ne s"agit pas d"un système du premier ordre.

• Enfin, on a directement "quelque chose" nul ici ce qui caractéristique d"un régime libre.

Remarques :

• La dimension deαse déduit de son expression :quotesdbs_dbs4.pdfusesText_8