Chapitre 1 Perturbations stationnaires

Perturbation d™un niveau non dØgØnØrØ 73 8 1 Perturbation d™un niveau non dØgØnØrØ E 0 est connue : c™est l™une des valeur propres de l™hamiltonien non perturbØ que nous notons E n Cette valeur propre n™Øtant pas dØgØnØrØe, nous connaissons j’ 0i= ju ni: En multipliant l™Øquation du premier ordre par h’ 0jil

Chapitre 1 Perturbations stationnaires

2 CHAPITRE 1 PERTURBATIONS STATIONNAIRES de force variable Nous verrons en fait que le résultat est indépendant de ce paramètre qui par contre permet de mieux séparer les différents ordres de perturbation

TD 9: Orbitales atomiques Théorie des perturbations

3 Perturbation au deuxième ordre de E 1 On appelle P~= e~rle moment dipolaire électrique, où ~rest la coordonnée de l'électron On considère l'état fondamental n= 1 de H^ = H^ 0 +H^ 1 c'est à dire l'équation de Schrödinger stationnaire H ^ 1 = E 1 1 avec 1;E 1 qui dépendent du champ électrique Eselon z 1 Exprimer H^ à partir de P

Physique quantique appliquØe - obspmfr

A - Perturbation au 2nd ordre de l™Øtat fondamental n = 1 A 1 Donner l™expression de la perturbation au 1er ordre E 1 du niveau n = 1 A 2 Sachant que les Øtats jnlmi ont une paritØ bien dØ–nie (ils sont soit pairs soit impairs sous inversion spatiale), montrer que E 1 = 0 Conclusion A 3 Donner l™expression de la correction au 2nd

Mecanique quantique Cours et exercices corriges

Exercice 248 Chapitre13 Méthodesd’approximation 249 13 1 Méthode des perturbations – cas stationnaire 249 13 2 La méthode variationnelle 254 13 3 La méthode JWKB et l’approximation semiclassique 255 Exercices 260 Problèmes 13 1 Théorème de projection et facteurs de Landé atomiques 261 13 2 Mécanisme d’échange – Interaction

Module Physique atomique et moléculaire TD 2019-2020 C Meier

Théorie de perturbation stationnaire avec dégénérescence: effet Stark du niveau n = 2 de l’atome d’hydrogène On place un atome d’hydrogène dans un champ électrique extérieur, uniforme et constant ε, r parallèle à l’axe e z, r axe de quantification La perturbation dû à ce champ extérieur est donnée par W = q e εz =αz

Universit´e Paris-Sud

T D no3 : Fonction d’onde dans l’espace des impulsions A Fonction d’onde dans l’espace des impulsions D´efinitions Soit ψ(x,t) la fonction d’onde norm´ee a 1 d’une particule sur un axe et φ(k,t) sa transform´ee

Travaux Dirigés : Vibrations

Notions utiles pour cet exercice : Théorème de l’énergie cinétique, Théorème du moment cinétique 6 ** Un enfant de masse m se tient debout ou assis sur une balançoire en mouvement On note O le point de fixation de la balançoire et M le centre de gravité de l’enfant On repère la position du centre de gravité M i

Exercices de TD - sorbonne-universitefr

L’exercice II etablit le th eor eme du viriel (dont on se resservira par la suite) qui relie entre elles les valeurs moyennes (sur un etat propre de H) de l’ energie cin etique et potentielle Exercice II : Th eor eme du viriel (non-corrig e en s eance) 1 Soit j iun etat propre norm e de l’op erateur hermitique H^, de valeur propre E Mon-

Chap 5 : Particule dans un puits - alpha

Chap 5 : Particule dans un puits 1) Etude d’une particule dans un puits infini 1D (quantum well) C’est un système quantique très simple

[PDF] Chapitre 1 Perturbations stationnaires

Chapitre 8 THÉORIE DES PERTURBATIONS STATIONNAIRES