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Liste des candidats au concours d'agrégation des Sciences Physiques Option - Physique session : 2022 7-8-9 mars 2022 Université Internationale des
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[PDF] Rapport du jury
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rapport AEPC corrig
[PDF] Agrégation Interne Physique et Chimie - Éditions H&K
Agrégation Interne de Physique et Chimie Tome 2 2009 – 2012 Sous la coordination de Vincent Freulon Agrégé de Sciences Physiques
agreg.physique. interne feuilleter
[PDF] Plans de leçons et montages Agrégation de Physique - LPENS
Agrégation de Physique-Chimie (option physique) [17] Physique chimie TS 2012 Hachette éducation [39] Physique chimie Ts 2017 Sirus Nathan
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Leçons de Physique 5 Page 6 Page 7 LP n° 1 : Contact entre deux solides Frottements NIVEAU : CPGE Le point de le plus détaillé sur ce sujet apparaît au
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Agrégation de Physique-Chimie Option Physique Concours Spécial Docteur L P 48 - Phénomène de résonance dans différents domaines de la physique355
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[PDF] MECC Année universitaire 2021/2022 - Master 2 - option physique
Master 2 - Agrégation de sciences physiques - option physique Responsable(s) : Marguerite Barzoukas Thierry Charitat Règles applicables à la formation
CP
[PDF] Physique-chimie Capes & agrégation
Physique-chimie Capes agrégation Plans d'exposés et de montages • 112 plans détaillés • Conseils méthodologiques • Activités pédagogiques
Plans de leçons et montages
Agrégation de Physique-Chimie (option physique)Session 2019
Jules FILLETTE
23 juin 2019
AlexandraD"ARCOJules FILLETTE
Page 2/188Gloria BERTRAND
Table des matières
I Leçons de Physique5
1 Contact entre deux solides. Frottements. 7
2 Gravitation.11
3 Caractère non galiléen du référentiel terrestre. 15
4 Précession dans les domaines macroscopique et microscopique. 19
5 Lois de conservation en dynamique.23
6 Cinématique relativiste.27
7 Dynamique relativiste.31
8 Notion de viscosité d"un fluide. Écoulements visqueux. 35
9 Modèle de l"écoulement parfait d"un fluide. 39
10 Phénomènes interfaciaux impliquant les fluides. 41
11 Gaz réels, gaz parfait.45
12 Premier principe de la thermodynamique. 49
13 Evolution et condition d"équilibre d"un système thermodynamique fermé. 53
14 Machines thermiques réelles.57
15 Transitions de phase.61
16 Facteur de Boltzmann65
17 Rayonnement d"équilibre thermique. Corps noir. 69
18 Phénomènes de transport.73
19 Bilans thermiques : FLux conductifs, convectifs et radiatifs. 77
20 Conversion de puissance électromécanique 81
21 Induction électromagnétique85
22 Rétroaction et oscillations.87
23 Aspects analogique et numérique du traitement d"un signal. Etude spectrale. 91
24 Ondes progressives, ondes stationnaires. 95
25 Ondes acoustiques.99
26 Propagation avec dispersion.103
27 Propagation guidée des ondes.105
28 Ondes électromagnétiques dans les milieux diélectriques. 107
3TABLE DES MATIÈRES TABLE DES MATIÈRES
29 Ondes électromagnétiques dans les milieux conducteurs. 109
30 Rayonnement dipolaire électrique.113
31 Présentation de l"optique géométrique à partir du principe de Fermat 117
32 Microscopies Optiques.121
33 Interférences à deux ondes en optique. 125
34 Interférométrie à division d"amplitude 129
35 Diffraction de Fraunhofer131
36 Diffraction par des structures périodiques. 135
37 Absorption et émission de la lumière. 139
38 Aspects corpusculaires du rayonnement. Notion de photon. 143
39 Aspects ondulatoires de la matière. Notion de fonction d"onde. 145
40 Confinement d"une particule et quantification de l"énergie. 149
41 Effet tunnel.153
42 Fusion, fission.157
43 Évolution temporelle d"un système quantique à deux niveaux. 161
44 Capacités thermiques : description, interprétations microscopiques. 165
45 Paramagnétisme, ferromagnétisme : approximation du champ moyen. 169
46 Propriétés macroscopiques des corps ferromagnétiques 173
47 Mécanismes de la conduction électrique dans les solides. 175
48 Phénomènes de résonance dans différents domaines de la physique. 179
49 Oscillateurs; portraits de phase et non-linéarités 183
Bibliographie187AlexandraD"ARCOJules FILLETTE
Page 4/188Gloria BERTRAND
Première partie
Leçons de Physique
5 LP n° 1 : Contact entre deux solides. Frottements.NIVEAU:CPGELe point de le plus détaillé sur ce sujet apparaît au programme de MP. En aucun cas il n"est explicitement question
de l"aspect microscopique mais vu le titre de la leçon il semble inévitable d"évoquer le sujet. Pour moi, la description
qualitative que l"on va en faire ici permet de rester dans l"adhérence du programme de MP. Il faut aussi noter que ledit
programme restreint l"étude aux solides en translation! PRÉREQUIS:•Cinéma tique& méc aniquedu pointCinéma tiquedu s olide
PLAN:1.D escriptiond ucon tacten tred euxsoli des
2.D iscussionsur l esloi sd uf rottement
3.O scillateuramor tipar fr ottementssol ides
BIBLIOGRAPHIE:•[ 1]Les milieux granulaires, B. Andreotti et coll. [ 10]Mécanique, tome 2. Bertin-Faroux-Renault [ 13]Toute la mécanique.Bocquet-Faroux-Renault [ 15]P .B rasselet,Mécanique PCSI-MPSI. [ 40]G iéM P,T ec& Doc (ou t omede mécan ique2eme année).
B UPn °744su rLe portrait de phase des oscillateursIDÉES À FAIRE PASSER:Le frottement solide est un phénomène compliqué à décrire dans le détail. On en propose une modélisation phé-
noménologique introduisant deux coefficients distincts. Ces lois ont une forme originale nécessitant de les utiliser
avec précaution.Introduction :Dans le cours de mécanique du point il n"y avait pas de contact, donc pas de frottement. On avait
toujours que la réaction du support, et on faisait l"hypothèse de glissement sans frottement pour pouvoir résoudre.
Comment peut-on affiner le traitement des exos de méca en tenant compte des frottements solides? Typiquement :Expérience : On pose un pavé sur un plan et on incline le plan. D"après la mécanique du point le pavé
devrait tomber, mais ça n"est évidemment pas le cas.Remarque (à dire) :On travaillera systématiquement dans le référentiel du laboratoire supposé galiléen et on ne
considèrera que des solides indéformables.1 Description du contact entre deux solides
1.1 Modèle du contact ponctuel, aspects cinématiques
[40], p. 200 - Définir proprement le contact entre deux solides et lavitesse de glissement. Évoquer les vitesses de
rotation dites de pivotement et de roulement. Le programme nous restreint aux solides en translation donc la seule
grandeur qui nous intéresse c"est la vitesse de glissement et il y aura soit équilibre (si pas de mouvement d"un solide
par rapport à l"autre) soit glissement. Remarque : si la vitesse de glissement est nulle, les solides ne glissent pas l"un
par rapport à l"autre et les pointsI1etI2restent confondus, d"où la notion de points coïncidant.
1.2 Actions de contact entre solides
[40], p. 255 & [10], p. 103 - Décrire les actions au point I exercées par le solideSsurS0. L"hypothèse de contact
ponctuel permet d"annuler les moments. Décomposer la résultante selon le plan§tangent enIà chacun des deux
solides en forces tangentielle (¡!T//§- caractérise la friction) et normale (¡!N?§- contact tant que¡!N6AE0 et non encas-
trement si¡!Ndirigé deS0versS, sinon il y a rupture de contact).1.3 Lois d"Amontons Coulomb
[40], p. 257-258 - Énoncer hyper correctement les lois de Coulomb comme dans le Gié, insister sur le fait que dans
les deux cas de glissement ou équilibre on a toujours une égalité qui permet d"écrire l"équation du mouvement et
une inégalité qui permet de donner la condition de validité du cas dans lequel on est. On peut aller jusqu"à détailler
72. DISCUSSION SUR LES LOIS DU FROTTEMENT LP N° 1. CONTACT ENTRE DEUX SOLIDES. FROTTEMENTS.
l"énoncé comme dans [1], p. 20. Prendre surtout soin de préciser que les forces apparaissent en norme dans les lois et
que par conséquent il faut prendre grand soin à bien définir les notations utilisées (cf. exemple ci-dessous).
Faire l"application ultra classique à un solide en équilibre sur un plan incliné. Lier l"angle de glissement au coeffi-
cient de frottement statique. On prend soin de définir correctement les vecteurs avec leur norme signée ou non, par
exemple :¡!TAE¡T¡!uxavecTÇ0... peu importe le choix fait, il faut que ce soit proprement indiqué. On peut checker le
calcul dans [15], p. 50-51.Expérience : Refaire proprement l"expérience et trouver une valeur d"angle avec incertitude. On l"ajoute
à un tableau dans lequel on a déjà fait plusieurs fois la même mesure. La valeur defsest donnée par la
moyenne et l"incertitude par l"écart-type.Donner surslidequelques ordres de grandeur defsetfgpour différents contacts.Transition :On voit quefsetfdvarient en fonction du contact. De quoi est-ce qu"ils dépendent, seulement de la
matière? De la masse / surface / température? On va mener dans la deuxième partie une discussion générale sur les
lois que l"on vient d"énoncer.2 Discussion sur les lois du frottement2.1 Dépendance defsetfd
Discuter les dépendance defsetfdavec l"aire de contact, la masse... je n"ai pas trouvé de référence qui discute
cela correctement. Il faut noter que les deux coefficents dépendent du poli des surfaces et, surtout, qu"ils sont indé-
pendants de¡!N!!!2.2 Interprétation au niveau microscopique
On n"a pas prétention à démontrer les lois mais, connaissant ces lois, on peut essayer d"en donner une interpréta-
tion microscopique. Elle est efficacement décrite dans [1], p. 21-22. et détaillée aussi dans [13], p. 358. Il faut ajuster
le discours en fonction du temps imparti et éventuellement préciser d"emblée qu"on a conscience que ce n"est pas
explicitement au programme mais qu"on reste dans l"adhérence du programme sans rien exiger des élèves à ce sujet.
2.3 Aspects énergétiques
Onatraitésouventjusquelàdesexercicesdemécaniquepourlesquelslesfrottementsdetravaillaientpas(cf.[10],
p. 108). Dans le cas général où les frottements travaillent, les lois de Coulomb impliquent qu"ils soient dissipatifs.
Traiter l"exemple de l"expérience de mesure defdpar application successives du TEC.Expérience : Faire l"expérience de mesure du frottement dynamique comme décrite dans le montage
MP01. Prendre un point devant le jury (ou pas selon le temps) et montrer qu"on vérifie le résultat que
l"on vient de trouver.Les frottements n"ont pas un effet systématiquement négatif sur le frottement, l"exemple de la voiture est bien
interprété dans [10], p. 108 pour expliquer que sans frottement on ne pourrait pas engendrer de mouvement!Transition :On a fait le tour de la question et décrit correctement les actions de contact entre deux solides. On
a traité des exemples simples mais il y a de nombreuses situations physiques dans lesquelles les frottements font
apparaître une phénoménologie nouvelle.3 Oscillateur amorti par frottements solidesLe problème est intégralement traité dans [40], p. 263. On commence par le présenter correctement.
3.1 Positions d"équilibre de l"oscillateur
Discuter proprement du début du mouvement avec les lois de Coulomb. A quelle condition y a-t-il équilibre? A
quelle condition y a-t-il mouvement? En déduire l"existence non pas d"une position particulière mais d"uneplage
d"équilibre de l"oscillateur. On suppose par la suite que le mouvement commence hors de la plage d"équilibre (...).AlexandraD"ARCOJules FILLETTE
Page 8/188Gloria BERTRAND
LP N° 1. CONTACT ENTRE DEUX SOLIDES. FROTTEMENTS.3. OSCILLATEUR AMORTI PAR FROTTEMENTS SOLIDES3.2 Équation du mouvement
Trouver l"équation du mouvement en fonction du signe de x. Au début,xdiminue doncxÇ0 et l"équation dumouvement estm¨xAE¡kxÅf mg. On peut exprimer la solution et on trouve que c"est un arc de sinus centré non pas
sur 0 comme pour un oscillateur harmonique mais surX! On descend donc moins bas que ce qu"on devrait du fait de
la dissipation d"énergie due à la force de frottement. De la même manière, lorsquexaugmente on a un nouvel arc de
sinus dont le centre est¡Xet on remonte moins haut que prévu. Bien sûr, on change de phase à chaque fois que la
vitesse s"annule.Plans de leçons et montages
Agrégation de Physique-Chimie (option physique)Session 2019
Jules FILLETTE
23 juin 2019
AlexandraD"ARCOJules FILLETTE
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Table des matières
I Leçons de Physique5
1 Contact entre deux solides. Frottements. 7
2 Gravitation.11
3 Caractère non galiléen du référentiel terrestre. 15
4 Précession dans les domaines macroscopique et microscopique. 19
5 Lois de conservation en dynamique.23
6 Cinématique relativiste.27
7 Dynamique relativiste.31
8 Notion de viscosité d"un fluide. Écoulements visqueux. 35
9 Modèle de l"écoulement parfait d"un fluide. 39
10 Phénomènes interfaciaux impliquant les fluides. 41
11 Gaz réels, gaz parfait.45
12 Premier principe de la thermodynamique. 49
13 Evolution et condition d"équilibre d"un système thermodynamique fermé. 53
14 Machines thermiques réelles.57
15 Transitions de phase.61
16 Facteur de Boltzmann65
17 Rayonnement d"équilibre thermique. Corps noir. 69
18 Phénomènes de transport.73
19 Bilans thermiques : FLux conductifs, convectifs et radiatifs. 77
20 Conversion de puissance électromécanique 81
21 Induction électromagnétique85
22 Rétroaction et oscillations.87
23 Aspects analogique et numérique du traitement d"un signal. Etude spectrale. 91
24 Ondes progressives, ondes stationnaires. 95
25 Ondes acoustiques.99
26 Propagation avec dispersion.103
27 Propagation guidée des ondes.105
28 Ondes électromagnétiques dans les milieux diélectriques. 107
3TABLE DES MATIÈRES TABLE DES MATIÈRES
29 Ondes électromagnétiques dans les milieux conducteurs. 109
30 Rayonnement dipolaire électrique.113
31 Présentation de l"optique géométrique à partir du principe de Fermat 117
32 Microscopies Optiques.121
33 Interférences à deux ondes en optique. 125
34 Interférométrie à division d"amplitude 129
35 Diffraction de Fraunhofer131
36 Diffraction par des structures périodiques. 135
37 Absorption et émission de la lumière. 139
38 Aspects corpusculaires du rayonnement. Notion de photon. 143
39 Aspects ondulatoires de la matière. Notion de fonction d"onde. 145
40 Confinement d"une particule et quantification de l"énergie. 149
41 Effet tunnel.153
42 Fusion, fission.157
43 Évolution temporelle d"un système quantique à deux niveaux. 161
44 Capacités thermiques : description, interprétations microscopiques. 165
45 Paramagnétisme, ferromagnétisme : approximation du champ moyen. 169
46 Propriétés macroscopiques des corps ferromagnétiques 173
47 Mécanismes de la conduction électrique dans les solides. 175
48 Phénomènes de résonance dans différents domaines de la physique. 179
49 Oscillateurs; portraits de phase et non-linéarités 183
Bibliographie187AlexandraD"ARCOJules FILLETTE
Page 4/188Gloria BERTRAND
Première partie
Leçons de Physique
5 LP n° 1 : Contact entre deux solides. Frottements.NIVEAU:CPGELe point de le plus détaillé sur ce sujet apparaît au programme de MP. En aucun cas il n"est explicitement question
de l"aspect microscopique mais vu le titre de la leçon il semble inévitable d"évoquer le sujet. Pour moi, la description
qualitative que l"on va en faire ici permet de rester dans l"adhérence du programme de MP. Il faut aussi noter que ledit
programme restreint l"étude aux solides en translation! PRÉREQUIS:•Cinéma tique& méc aniquedu pointCinéma tiquedu s olide
PLAN:1.D escriptiond ucon tacten tred euxsoli des
2.D iscussionsur l esloi sd uf rottement
3.O scillateuramor tipar fr ottementssol ides
BIBLIOGRAPHIE:•[ 1]Les milieux granulaires, B. Andreotti et coll. [ 10]Mécanique, tome 2. Bertin-Faroux-Renault [ 13]Toute la mécanique.Bocquet-Faroux-Renault [ 15]P .B rasselet,Mécanique PCSI-MPSI. [ 40]G iéM P,T ec& Doc (ou t omede mécan ique2eme année).
B UPn °744su rLe portrait de phase des oscillateursIDÉES À FAIRE PASSER:Le frottement solide est un phénomène compliqué à décrire dans le détail. On en propose une modélisation phé-
noménologique introduisant deux coefficients distincts. Ces lois ont une forme originale nécessitant de les utiliser
avec précaution.Introduction :Dans le cours de mécanique du point il n"y avait pas de contact, donc pas de frottement. On avait
toujours que la réaction du support, et on faisait l"hypothèse de glissement sans frottement pour pouvoir résoudre.
Comment peut-on affiner le traitement des exos de méca en tenant compte des frottements solides? Typiquement :Expérience : On pose un pavé sur un plan et on incline le plan. D"après la mécanique du point le pavé
devrait tomber, mais ça n"est évidemment pas le cas.Remarque (à dire) :On travaillera systématiquement dans le référentiel du laboratoire supposé galiléen et on ne
considèrera que des solides indéformables.1 Description du contact entre deux solides
1.1 Modèle du contact ponctuel, aspects cinématiques
[40], p. 200 - Définir proprement le contact entre deux solides et lavitesse de glissement. Évoquer les vitesses de
rotation dites de pivotement et de roulement. Le programme nous restreint aux solides en translation donc la seule
grandeur qui nous intéresse c"est la vitesse de glissement et il y aura soit équilibre (si pas de mouvement d"un solide
par rapport à l"autre) soit glissement. Remarque : si la vitesse de glissement est nulle, les solides ne glissent pas l"un
par rapport à l"autre et les pointsI1etI2restent confondus, d"où la notion de points coïncidant.
1.2 Actions de contact entre solides
[40], p. 255 & [10], p. 103 - Décrire les actions au point I exercées par le solideSsurS0. L"hypothèse de contact
ponctuel permet d"annuler les moments. Décomposer la résultante selon le plan§tangent enIà chacun des deux
solides en forces tangentielle (¡!T//§- caractérise la friction) et normale (¡!N?§- contact tant que¡!N6AE0 et non encas-
trement si¡!Ndirigé deS0versS, sinon il y a rupture de contact).1.3 Lois d"Amontons Coulomb
[40], p. 257-258 - Énoncer hyper correctement les lois de Coulomb comme dans le Gié, insister sur le fait que dans
les deux cas de glissement ou équilibre on a toujours une égalité qui permet d"écrire l"équation du mouvement et
une inégalité qui permet de donner la condition de validité du cas dans lequel on est. On peut aller jusqu"à détailler
72. DISCUSSION SUR LES LOIS DU FROTTEMENT LP N° 1. CONTACT ENTRE DEUX SOLIDES. FROTTEMENTS.
l"énoncé comme dans [1], p. 20. Prendre surtout soin de préciser que les forces apparaissent en norme dans les lois et
que par conséquent il faut prendre grand soin à bien définir les notations utilisées (cf. exemple ci-dessous).
Faire l"application ultra classique à un solide en équilibre sur un plan incliné. Lier l"angle de glissement au coeffi-
cient de frottement statique. On prend soin de définir correctement les vecteurs avec leur norme signée ou non, par
exemple :¡!TAE¡T¡!uxavecTÇ0... peu importe le choix fait, il faut que ce soit proprement indiqué. On peut checker le
calcul dans [15], p. 50-51.Expérience : Refaire proprement l"expérience et trouver une valeur d"angle avec incertitude. On l"ajoute
à un tableau dans lequel on a déjà fait plusieurs fois la même mesure. La valeur defsest donnée par la
moyenne et l"incertitude par l"écart-type.Donner surslidequelques ordres de grandeur defsetfgpour différents contacts.Transition :On voit quefsetfdvarient en fonction du contact. De quoi est-ce qu"ils dépendent, seulement de la
matière? De la masse / surface / température? On va mener dans la deuxième partie une discussion générale sur les
lois que l"on vient d"énoncer.2 Discussion sur les lois du frottement2.1 Dépendance defsetfd
Discuter les dépendance defsetfdavec l"aire de contact, la masse... je n"ai pas trouvé de référence qui discute
cela correctement. Il faut noter que les deux coefficents dépendent du poli des surfaces et, surtout, qu"ils sont indé-
pendants de¡!N!!!2.2 Interprétation au niveau microscopique
On n"a pas prétention à démontrer les lois mais, connaissant ces lois, on peut essayer d"en donner une interpréta-
tion microscopique. Elle est efficacement décrite dans [1], p. 21-22. et détaillée aussi dans [13], p. 358. Il faut ajuster
le discours en fonction du temps imparti et éventuellement préciser d"emblée qu"on a conscience que ce n"est pas
explicitement au programme mais qu"on reste dans l"adhérence du programme sans rien exiger des élèves à ce sujet.
2.3 Aspects énergétiques
Onatraitésouventjusquelàdesexercicesdemécaniquepourlesquelslesfrottementsdetravaillaientpas(cf.[10],
p. 108). Dans le cas général où les frottements travaillent, les lois de Coulomb impliquent qu"ils soient dissipatifs.
Traiter l"exemple de l"expérience de mesure defdpar application successives du TEC.Expérience : Faire l"expérience de mesure du frottement dynamique comme décrite dans le montage
MP01. Prendre un point devant le jury (ou pas selon le temps) et montrer qu"on vérifie le résultat que
l"on vient de trouver.Les frottements n"ont pas un effet systématiquement négatif sur le frottement, l"exemple de la voiture est bien
interprété dans [10], p. 108 pour expliquer que sans frottement on ne pourrait pas engendrer de mouvement!Transition :On a fait le tour de la question et décrit correctement les actions de contact entre deux solides. On
a traité des exemples simples mais il y a de nombreuses situations physiques dans lesquelles les frottements font
apparaître une phénoménologie nouvelle.3 Oscillateur amorti par frottements solidesLe problème est intégralement traité dans [40], p. 263. On commence par le présenter correctement.
3.1 Positions d"équilibre de l"oscillateur
Discuter proprement du début du mouvement avec les lois de Coulomb. A quelle condition y a-t-il équilibre? A
quelle condition y a-t-il mouvement? En déduire l"existence non pas d"une position particulière mais d"uneplage
d"équilibre de l"oscillateur. On suppose par la suite que le mouvement commence hors de la plage d"équilibre (...).AlexandraD"ARCOJules FILLETTE
Page 8/188Gloria BERTRAND
LP N° 1. CONTACT ENTRE DEUX SOLIDES. FROTTEMENTS.3. OSCILLATEUR AMORTI PAR FROTTEMENTS SOLIDES3.2 Équation du mouvement
Trouver l"équation du mouvement en fonction du signe de x. Au début,xdiminue doncxÇ0 et l"équation dumouvement estm¨xAE¡kxÅf mg. On peut exprimer la solution et on trouve que c"est un arc de sinus centré non pas
sur 0 comme pour un oscillateur harmonique mais surX! On descend donc moins bas que ce qu"on devrait du fait de
la dissipation d"énergie due à la force de frottement. De la même manière, lorsquexaugmente on a un nouvel arc de
sinus dont le centre est¡Xet on remonte moins haut que prévu. Bien sûr, on change de phase à chaque fois que la
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