REFRACTION SUBJECTIVE : UN NOUVELLE METHODE
l'axe du cylindre et la puissance du cylindre au cours d'un examen de la réfraction. Pour d'autres valeurs de puissance du cylindre on.
EXERCICE no XXGENNCVII — Lhabitation Fonction linéaire
Fonction linéaire — Volume du cylindre — Volume du cône Par lecture graphique donner une valeur approchée du volume d'une case de 7 m de diamètre.
ÉTUDE DE LÉCOULEMENT AUTOUR DE STRUCTURES
Incertitude sur les valeurs des coefficients de traînée moj-enne (a) et de portance rno-enne (b) en fonction de l'orientation du cylindre #1 sans.
CP7827 – INSTRUCTIONS POUR LE TESTEUR DE COMPRESSION
Si les valeurs sont basses ou varient largement entre les cylindres verser une cuiller à thé d'huile SAE indice 30 propre dans chaque cylindre et retester. Si
Testeur détanchéité de cylindre 100psi (7 Bars)
6. Dévisser le contre-écrou de la vis de réglage et ajuster le régulateur de pression d'air pour que le manomètre du cylindre indique la valeur
Écoulement sur un cylindre et sur une sphère
Sur la figure 3 ci-dessous
Bifurcations primaires et secondaires dun cylindre sous
dans la littérature concernant le flambement du cylindre sous compression axiale méthodes énergétiques
Stabilité linéaire dun écoulement de couche limite autour dun
30 août 2019 autour d'un cylindre circulaire horizontal chauffé en ... De plus une augmentation des valeurs des paramètres des nanofluides
Roulement dun cylindre dans un autre.
Un cylindre plein homog`ene
ETUDE DU MOUVEMENT GRANULAIRE DANS UN CYLINDRE EN
Incertitude sur la valeur de u. 0. Position angulaire d'un point à l'intérieur du lit par rapport au centre du cylindre. W. Vitesse de rotation du cylindre
Roulement d"un cylindre dans un autre.
Un cylindre plein, homog`ene, de massem, de rayona, de centreCd"axeCyhorizontal, de momentd"inertieJ= (1/2)ma2par rapport `a cet axe roule sans glisser `a l"int´erieur d"un cylindre fixe creux
de rayonR, de centreOet d"axeOy.Ozest la verticale descendante etOxhorizontal et orthogonal`a l"axe. On noteθl"angle orient´e entreOzetOCet?l"angle dont tourne le cylindre mobile dans le
rep`ere barycentriqueCxyz. On appelleIle point de contact entre les deux cylindres,-→N=-N-→eret-→T=T-→eθles composantes normale et tangentielle de la force exerc´ee par le cylindre fixe sur le cylindre
mobile (cf figure).Question 1:Quelle relation lie?etθ?
Attention, dans cet exercice, si l"on se fie `a son intuition, on se trompe ais´ement en consid´erant
tacitement et fautivement que?est compt´e `a partir deCIet non deCz.Le vecteur rotation est identique dans le r´ef´erentiel barycentrique et dans le r´ef´erentiel du labora-
toire. Par d´efinition, dans le premier donc aussi dans le second, il vautω= ?-→ey Il n"y a pas de glissement enI, donc par d´efinition du non-glissement,-→vI=-→0Le pointCd´ecrit un cercle de centreO, de rayon (R-a) et sa position est rep´er´ee par l"angleθ,
donc classiquement, en introduisant la base locale form´ee de-→er, vecteur unitaire deOC, radial et-→eθ
orthoradial,-→vC= (R-a)θ-→eθ La formule de changement de point, pour le champ des vitesses du cylindre mobile, donne vC=-→vI+-→CI?-→ωsoit (R-a)θ-→eθ=-→0 +a-→er??-→eysoit d"o`u ?=-R-aaQuestion 2:
En d´eduire en fonction deθ, de ses d´eriv´ees et des constantes du probl`eme l"´energie
cin´etique du cylindre mobile. En d´eduire l"´equation diff´erentielle v´erifi´ee parθ.
Pour un solide en rotation autour d"un axe fixe dans son r´ef´erentiel barycentrique, on a E C=12 mv2G+E?C=12 mv2G+12J ω2
1Iciω= ?=-R-aa
θ,Gest le pointCet-→vC= (R-a)θ-→eθet enfinJ= (1/2)ma2d"o`u E C=12 mv2C+12J?2=12
m(R-a)2θ2+14 ma2(R-a)2a2θ2=34
m(R-a)2θ2 par ailleurs, avec un axe verticaldescendant, l"´energie potentielle de pesanteur est : EP=-mg zG=-mg(R-a) cosθ
La seule autre force subie par le cylindre mobile est la force de contact -→N+-→T, appliqu´ee au pointIde vitesse nulle puisqu"il n"y a pas glissement; sa puissance est donc nulle et il y a conservation de
l"´energie m´ecanique, soit34 m(R-a)2θ2-mg(R-a) cosθ=CteEn d´erivant par rapport au temps, on trouve
32m(R-a)2¨θθ+mg(R-a) sinθθ= 0
Soit apr`es simplifications par
θ,m, (R-a),
θ=-2g3(R-a)sinθ
Question 3:
Trouver la p´eriode des petites oscillations.
Si au cours du mouvementθreste petit alors sinθ≈θetθ=-2g3(R-a)θ
qui donne un mouvement sinuso¨ıdal de pulsation Ω = ?2g3(R-a)et de p´eriodeT=2πΩ
= 2π?3(R-a)2gQuestion 4:
Alors queθ= 0, on communique au cylindre une vitesse angulaireθ=ω0. A quelle condition le cylindre peut-il faire un tour complet? On utilisera une premi`ere approche ´energ´etique et une seconde concernant la r´eaction normale du support. Lorsque le tour complet est impossible, que se passe-t-il selon les valeurs deω0? La conservation de l"´energie et les conditions initiales conduisent `a 34m(R-a)2θ2-mg(R-a) cosθ=34 m(R-a)2ω20-mg(R-a) (´equation 1) soit apr`es d´erivation et simplification par 32
m(R-a)2¨θ+mg(R-a) sinθ= 0 (´equation 2) 2
Aucune de ces ´equations ne peut ˆetre r´esolues explicitement; par contre elles donnent respectivement
une relation entre l"acc´el´eration angulaire et la position angulaire et entre la vitesse angulaire et la
position angulaire :θ2=ω20-4g3(R-a)(1-cosθ) (´equation 3)
θ=-2g3(R-a)sinθ(´equation 4)
La premi`ere condition pour que le cylindre arrive en haut (et fasse donc un tour complet) est qu"ilait l"´energie suffisante pour le faire. Quand il monte, son ´energie potentielle augmente et son ´energie
cin´etique diminue. Si cette derni`ere s"annule avant d"arriver en haut, le cylindre s"arrˆete puis redescend
et amorce un mouvement pendulaire p´eriodique; par contre, si elle reste positive jusqu"en haut, le
cylindre tourne toujours dans le mˆeme sens. La charni`ere entre les deux comportements est obtenue quand l"´energie cin´etique, doncθ2, s"annule
exactement pourθ=πsoit cosθ=-1, c"est `a dire, selon l"´equation 3, pour une valeurω1deω0´egale
`a1=?8g3(R-a)
En de¸ca de cette valeur, le cylindre s"arrˆete pour l"angleθ1qui annuleθ2, soit0 =ω20-4g3(R-a)(1-cosθ1)
1-cosθ1=3(R-a)ω204g
1= arccos?4g-3(R-a)ω204g?
La seconde condition est que le cylindre ne d´ecolle pas, pour cela il faut la composante normale de
la r´eaction du support ne s"annule pas; on la calcule `a partir du th´eor`eme du centre de gravit´e appliqu´e
au cylindre. m-→aC=-→N+-→T+m-→g soit en projection sur les directions radiales et orthoradiales : -m(R-a)θ2=-N+mgcosθ m(R-a)¨θ=T-mgsinθ On en d´eduit, en reportant les r´esultats de l"´equation 3 et de l"´equation 4N=mgcosθ+m(R-a)?
20-4g3(R-a)(1-cosθ)?
N=mg7 cosθ-43
+m(R-a)ω20(´equation 5)T=mgsinθ-m(R-a)2g3(R-a)sinθ
3 T=13 mgsinθ(´equation 6)L"´equation 5 montre que la valeur deNd´ecroˆıt deθ= 0 `aθ=π. Si elle ne s"annule jamais
le cylindre ne d´ecolle pas et les conclusions de l"´etude ´energ´etique restent valables; sinon le cylindre
d´ecolle et quitte la piste, on assiste alors `a une chute libre. La charni`ere entre les deux comportements est obtenue quandNs"annule exactement pourθ=π soit cosθ=-1, c"est `a dire, selon l"´equation 5, pour une valeurω2deω0´egale `a2=?11g3(R-a)
En de¸ca de cette valeur, le cylindre s"arrˆete pour l"angleθ2qui annuleN, soit0 =mg7 cosθ2-43
+m(R-a)ω204-7 cosθ2=3(R-a)ω20g
2= arccos?4g-3(R-a)ω207g?
Pour que le cylindre puisse arriver en haut sans d´ecoller, il fautω0> ω1etω0> ω2; orω2> ω1, la
condition pour que le mouvement puisse ˆetre toujours dans le mˆeme sens est doncω0> ω2.Pourω1< ω0< ω2, le cylindre a l"´energie suffisante pour arriver en haut mais il d´ecolle avant.
Pourω0< ω1, le cylindre n"a l"´energie que pour aller enθ1mais il peut d´ecoller enθ2; reste `a savoir
siθ2peut ˆetre atteint c"est `a dire s"il est inf´erieur `aθ1 L"´etude est facilit´ee si l"on remarque que cosθ2=47 cosθ1. Ou bien cosθ1>0 (soitθ1< π/2) alors cosθ2=47 cosθ13=?4g3(R-a)
En r´esum´e
- pourω0< ω3, le mouvement est alternatif p´eriodique. - pourω3< ω0< ω2, le cylindre d´ecolle et tombe en chute libre parabolique. - pourω0> ω2, le cylindre tourne toujours dans le mˆeme sens.Question 5:
L"´etude ci-dessus suppose qu"il n"y a pas glissement. Est-ce le cas?Sifest le coefficient de frottement, la condition de non-glissement est?-→T?< f?-→N?, soit|T|< f N
soit en reportant les r´esultats de l"´equation 5 et de l"´equation 6 et pour 0< θ < π
13 mgsinθ < f m? g7 cosθ-43 + (R-a)ω20? 4 soit sinθ < f(7 cosθ-4 +α) avecα=3(R-a)ω20gUn r´esolution graphique s"impose : on trace le graphe des deux membres en fonction deθOn a ici trac´e le graphe de sinθet deux graphes pour le second membre, tous deux avecf= 0,5, le
premier (celui du haut) avecα= 13 et le second (celui du bas) avecα= 10. Dans le premier cas, pas
d"intersection et le mouvement et celui qui a ´et´e pr´evu plus haut. Dans le second, il y a une intersection
et `a un moment donn´e le cylindre commence `a glisser; `a partir de ce moment l"´etude cesse d"ˆetre
valable. Remarque :On peut r´esoudre explicitement l"´equation r´e´ecrite kcosθ-sinθ=βaveck= 7fetβ=f(4-α)Successivement
?k2+ 1?k⎷k
2+ 1cosθ-1⎷k
2+ 1sinθ?
Soit?l"angle compris entre 0 etπ2
tel que cos?=k⎷k2+1et sin?=1⎷k
2+1donc tan?=1k
ou ?= arctan(1k ). On a cosθcos?-sinθsin?=β⎷k 2+ 1 cos(θ+?) =β⎷k 2+ 1θ+?=±arccosβ⎷k
2+ 1 Cette ´equation a des solutions, donc le glissement s"amorce, si|β|<⎷k2+ 1 soit|4-α|<⎷49f2+1f
soit enfin -?49f2+ 1f <3(R-a)ω20g -449f2+ 1f 5 puisque ⎷49f2+1f >7, on se convainc ais´ement que la borne inf´erieure ne peux pas ˆetre atteinte et que la condition est donc3(R-a)ω20g
<4 +?49f2+ 1f ≈11C¸a donnera certes, apr`es le report des expressions de?,βpuis deketαune expression litt´erale
monstrueuse mais le calcul num´erique pr´ecis est possible. On n"oubliera pas d"en d´eduire la valeur deθgrˆace `a l"´equation 3 car les valeurs deθet deθserviront ´eventuellement `a raccorder la solution
valable jusqu"au d´ebut du glissement avec la solution qu"on peut rˆever trouver pour le mouvement avec
glissement.Question 6:
Mettre en ´equation le mouvement dans le cas du glissement. Comme plus haut, le th´eor`eme du centre de gravit´e donne -m(R-a)θ2=-N+mgcosθ m(R-a)¨θ=T-mgsinθIci puisqu"il y a glissementT=±f N, l"´etude pr´ec´edente montre que la limite du non-glissement
est atteinte avec le signe positif. Onb a donc -m(R-a)θ2=-N+mgcosθ(´equation 7) m(R-a)¨θ=f N-mgsinθ(´equation 8) On multiplie l"´equation 7 parfet on lui ajoute l"´equation 8, d"o`u m(R-a)¨θ-f m(R-a)θ2=mg(fcosθ-sinθ)θ-fθ2=gR-a(fcosθ-sinθ)
Question 7:
Pour les sportifs : faute de pouvoir r´esoudre explicitement cette ´equation, on cherche un lien entre vitesse et position. A cet effet, on poseθ2=F(θ). En d´eduire une expression de¨θet donner la m´ethode de r´esolution.Remarquons que l"id´ee provient de l"´etude pr´ec´edente o`u l"on avait trouv´e un lien entre
θ2etθ.
D´erivons
θ2=F(θ)par rapport au temps: on en tire 2θ¨θ=F?(θ)θsoit¨θ=F?(θ)/2 et l"´equation
devient12 dFdθ-f F=gR-a(fcosθ-sinθ)qui est lin´eaire `a coefficients constants. L"´equation homog`ene a des solutions enCteexp(2f θ) et
l"on cherche une solution particuli`ere par la m´ethode des amplitudes complexes :F=Re(Fexpıθ)
d"o`u ?ı2 +f? F= gR-a(f+ı) On en tire l"expression de la solution particuli`ere comme d"habitude et la constante multiplicativede la solution de l"´equation homog`ene sera calcul´ee `a partir des conditions initiales calcul´ees en fin de
question 5. Bien sˆur, pour cette phase, on prendra l"origine des temps au d´ebut du glissement. Qu"on
me permette de ne pas pousser plus loin les calculs; l"essentiel a ´et´e dit. Acta est fabula. 6quotesdbs_dbs46.pdfusesText_46[PDF] La valeur de l'algorithme
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