Chapitre 11 PDF Physique – Partie D

L'accélération et donc le mouvement du projectile

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Balistique trajectoire dun projectile

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Mouvement dun projectile dans le champ de pesanteur uniforme

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30 mai 2018 contient aussi la vitesse du projectile avant la collision car il contient la quantité de mouvement totale des deux objets. C'est dans ce ...

CHAPITRE I : FORCES ET MOUVEMENTS

Le mouvement de projectile ou mouvement de balistique

( ) ( )m ( ) ( )m

À moins d'avis contraire négligez la résistance de l'air. 4.1. MUA ET MOUVEMENT D'UN. PROJECTILE. 4.1. Exercices : Mouvement abstrait 2D.

Leçon – Mouvement dun projectile : une balle sans air

L'applet montre une balle exécutant le mouvement d'un projectile sans résistance de l'air. Préalables. L'élève devrait posséder des habiletés élémentaires de

Le mouvement dun projectile autour de son centre de gravité

Le problème du mouvement d'un projectile autour de son centre de gravité a été étudié de différents côtés. Les difficultés qu'on y.

MOUVEMENT DUN PROJECTILE

Physique: Mouvements plans. TP P12. MOUVEMENT D'UN PROJECTILE. Objectifs: étudier le mouvement d'un projectile lancé avec une certaine vitesse initiale.

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V- Loi de la position- Equation horaire du mouvement . reste constante pendant tout le mouvement du projectile. Le mouvement selon la direction ...

´Etude du mouvement dun projectile

´Etude du mouvement d'un projectile. Sébastien Roy. 15 mai 2012. Le but de l'exercie est de déterminer la distance maximale que peut parcourir.

Exercices de physique - Série n 1 Cours 3PYOS01 Série distribuée

Aug 31 2017 la vitesse v (constante) pour rattraper le projectile (voir figure 1

Chapitre 11

Physique – Partie D – Chapitre 11 : Mouvements plans. – Page 1 sur 5 Mouvement de projectiles dans un champ de pesanteur uniforme.

Trajectoire dun projectile dans lair force en kv²

équations du mouvement d'un projectile sur terre

Le mouvement dun projectile autour de son centre de gravité

Sugo Ernest Esclangon

Chapitre 2: Mouvement dans un champ de force constant

Mouvement d'un projectile dans le champ de pesanteur De plus si la vitesse du projectile reste faible on pourra négliger le frottement de l'air.

PHQ114: Mecanique I

May 30 2018 A.2 Solution numérique des équations du mouvement . ... B.2

Terminale S Physique Partie D Chapitre 11 : Mouvements plans Page 1 sur 5 x y

£i £j

£k G O z coordonnées cartésiennes

1. Mouvement de projectiles dans un champ de pesanteur uniforme

Un projectile est lancé, avec une vitesse initiale de direction quelconque. Quel est le mouvement de ce projectile ? Quelle est sa trajectoire et les équations horaires paramétriques de sa vitesse et de sa position ?

Définition du système :

Le système étudié est le {projectile} dans le référentiel terrestre supposé galiléen ;

Bilan des forces extérieures :

Le {projectile} est soumis à son poids £P (chute libre).

Utilisation de la seconde loi de Newton :

£Fext = m.£a £P = m.£a m.£g = m.£a £a = £g.

Rem. :

elle ne dépend que du champ de pesanteur £g, uniforme pour un ant sur une distance faible devant le rayon de la Terre.

Conditions initiales :

Le projectile est lancé depuis le point O, choisi comme origine choisi est le plan contenant le vecteur vitesse initial £v0 : (xOz) _OG0 x y z et £v0 vx v.cos vy vz v.sin : £a = g.£k, donc les coordonnées du vecteur accélération sont : £a ax 0 ay az g

1.1. Équations horaires du vecteur vitesse

Or d£v

dt = £a, donc la vitesse £v étant la primitive de £a, il vient pour £v : £a dvx dt = 0 dvy dt = 0 dvz dt = g donc £v vx vy g.t vz soit £v v.cos 0 g.t vsin La coordonnée vx de la vitesse est vx = vx0 = v0.cos : vx est indépendant du temps. La coordonnée vz de la vitesse est vz = g.t + v0.sin : vz est une fonction affine du temps.

1.2. Équations horaires du vecteur position

De même _OG est la primitive de £v :

_OG v.cos .t + x0 y0 1

2g.t2 vsin .t + z0

soit _OG v.cos .t 0 1

2g.t2 vsin .t

x(t) = v0.cos .t : fonction linéaire z(t) = 1

2g.t2 + v0.sin .t : fonction parabolique

Chapitre 11 : Étude du cas des mouvements plans vx0 0 z x £i £k

£v0 vz0

0 x t z 0 vx vz t Terminale S Physique Partie D Chapitre 11 : Mouvements plans Page 2 sur 5

1.3. Équation de la trajectoire du projectile

z = f(x), puisque le mouvement a lieu dans le plan (xOz). Il : t = x v.cos . En injectant cette expression dans la seconde équation horaire, il vient : z(x) = .g.quotesdbs_dbs7.pdfusesText_5

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