Moment de forces dinertie distribuées dans un solide
d'inertie d'entraînement et le moment des forces d'inertie de Coriolis est le vecteur rotation du solide pour son mouvement dans R1.
D ´ ´ ´ ?
est la force d'inertie d'entraînement et. fC = ?m aC supposera que la vitesse de rotation est constante donc que d/R?/dt =0 (?1).
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d'inertie d'entraînement et le moment des forces d'inertie de Coriolis pour un solide en rotation autour d'un point fixe Les résultats sont appliqués à la
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I 2 b Mouvement de rotation d'un solide autour d'un axe fixe La trajectoire d'un point M qcq du Fe = -m-?ae est la «force d'inertie» d'entraînement
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Nº 745
Moment de forces d"inertie distribuées
dans un solide par Jean-Marie NICOLASLycée Jean Moulin, 57600 Forbach
RÉSUMÉ
Après le rappel de la composition des accélérations, du théoırème du moment cinétique dans un référentiel non galiléen, de la définition d"une force d"inertie et de son moment, on calcule le moment des forces d"inertie d"entraînement et le moment des forces d"inertie de Coriolis pour un solide en rotation autour d"un point fixe. Les résultats sont appliqués à la toupie symétrique : on obtient les équations différentielles (du second ordre) du mouvement avec la signification physique de chaque terme. L"intérêt de l"analyse est d"interpréter ce qui est fascinant dans le mouvement de la toupie : elle ne tombe pas quand elle tourne.RAPPEL DE LA COMPOSITION DES ACCÉLÉRATIONS
R est le repère d"origine O, muni de la base orthonormée i® , j® , k
; R 1 est un autre repère, d"origine O 1 , muni de la base orthonormée i 1® , j
1 k 1 A un instant donné, le vecteur accélération d"un point P, pour son mouvement dans R est donné par : g R (P) = g® e (P) + g c (P) + g® R 1 (P) , où : g e (P) = g® R (O 1 ) + aeçèd W dt RÙ O
1P® + W® Ù aeèW® Ù O
1 P est l"accélération d"entraînement du point P à cet instant : c"est l"accélération, pour son mouvement dans R, d"un point fixe dans R 1BULLETIN DE L"UNION DES PHYSICIENS 919
Vol. 86 - Juin 1992
coïncidant à cet instant avec le point P ; W® est le vecteur rotation du repère R 1 par rapport au repère R à cet instant ; aeçèd... dt R signifie dériver les composantes d"un vecteur qui sont exprimées dans la base associéeà R ;
g® c (P ) = 2 W® Ù v® R 1 (P) est l"accélération complémentaire, ou de Coriolis, du point P à cet instant ; v® R 1 (P) est le vecteur vitesse de P pour son mouvement dans R 1à cet instant ;
g R 1 P est l"accélération de P pour son mouvement dans R 1à cet instant.
Si O 1 est un point fixe (situons le en 0) on aura : g e (P = aeçè dW dt RÙ OP®
W®Ù (W® Ù OP®
g c (P 2 W® v® R 1 (P) avec, si on étudie le mouvement d"un solide en rotation autour du point fixe O : v® R 1 (P) = w® Ù OP , où : w® est le vecteur rotation du solide pour son mouvement dans R 1THÉORÈME DU MOMENT CINÉTIQUEL®
0 est le moment cinétique du système au point fixe O, pour le mouvement du système dans le repère R ; si R est galiléen, le théorème est : aeçè dL® 0 dt R = M 0 où : M 0 est le moment en O des forces extérieures appliquées au système. Pour le mouvement du système dans un repère non galiléen R 1 , on montre que le théorème garde la même forme à condition d"ajouter au moment M 0 , les moments des forces d"inertie : aeçè dL® 0 1 dt R 1 M® 0 + M® 0 e M® 0c920 BULLETIN DE L"UNION DES PHYSICIENS
B.U.P. n° 745
M® 0e est le moment en O des forces d"inertie d"entraînement ; M 0c est le moment en O des forces d"inertie de Coriolis ; L 01 est le moment cinétique du système au point fixe O pour son mouvement dans R 1 MOMENTS DES FORCES D"INERTIE La force d"inertie est définie par : - m g® (P) , où : m est la masse ponctuelle placée en P et g® l"accélération d"entraînement, respective- ment de Coriolis du point P ; son moment en O est : mOP® Ù g® (P)
pour un système de points matériels, on fera la somme des momentsétendue à tous les points du système :
S i m iOP®
i g® (P i ) ; pour un solide S, on étendra cette dernière définition : M®0forces
d"inertie SOP® Ù g® (P)
dm.EXPRESSION DU MOMENT EN O DES FORCES D"INERTIE
D"ENTRAÎNEMENT
M® 0e (S)OP®
éêëae
èd W® dt RÙ OP®
W® Ù aeèW®
Ù OP
M® 0eA + M® 0e BOn allège les notations en écrivant :
M® A = M® 0eA et M® B = M® 0eBCalcul de
M® A M® A (S)OP® Ù é
ëae
d W® dt RÙ OP®ù
dm [M A ] aeçè d W® dt R , où [M A ] est la matrice de l"application linéaire qui à aeçè dW® dt R associe M A On reconnaît, au signe près, l"application linéaire qui a W® associe L® o quand W® signifie le vecteur rotation du solide. Donc : [M A ] = -[I], où [I] est la matrice d"inertie en O du solide.BULLETIN DE L"UNION DES PHYSICIENS 921
Vol. 86 - Juin 1992
Calcul de
M® B M B (S)OP® Ù éëW®
(W®OP®)ùû dm =
S )OP (W® . OP®W® - W
2OP®ùû
dm = M B (S)(WOP®)
OP® Ù
W® dmquotesdbs_dbs41.pdfusesText_41[PDF] force d'inertie unité
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