Moment de forces dinertie distribuées dans un solide
d'inertie d'entraînement et le moment des forces d'inertie de Coriolis est le vecteur rotation du solide pour son mouvement dans R1.
D ´ ´ ´ ?
est la force d'inertie d'entraînement et. fC = ?m aC supposera que la vitesse de rotation est constante donc que d/R?/dt =0 (?1).
Référentiels non galiléens Notes de cours
23 sept. 2013 11 Energie potentielle de la force d'inertie d'entraînement dans le cas d'une rotation à vitesse angulaire constante : théorème.
Cours de mécanique - M23 – Changement de référentiels
Cette force d'inertie d'entrainement représente la force centrifuge ressentie par le point M lors de sa rotation. Théorème du moment cinétique en
Référentiels non galiléens
longtemps il faudra prendre en compte les forces d'inertie pour La force d'entraînement est «axifuge» : elle fuit l'axe de rotation.
Expérience sur les forces dinertie
28 juin 2000 La bille placée au centre du saladier en rotation remonte radialement la paroi du saladier sous l'effet de la force d'inertie d'entraînement ...
Expression des moments et de la puissance des forces dinertie d
ET DE LA PUISSANCE. DES FORCES D'INERTIE. D'ENTRAINEMENT les moments de ces forces d'inertie. ... rotation. II
Sans titre
Les forces d'inertie d'entraînement et de Coriolis. > Les référentiels d'utilisation courante est le vecteur rotation instantanée du solide que nous.
Mécanique en référentiel non galiléen
La force d'inertie d'entraînement dérive d'une énergie potentielle elle est conservative. • Cas d'un rotation uniforme autour d'un axe (Oz). Dans ce cas l'
exercices incontournables
19 avr. 2017 1.3 : Circonférence en rotation et anneau (MP) ... Il faut rajouter ensuite les forces d'inertie d'entraînement et de.
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est la force d'inertie d'entraînement et fC = ?m aC est la force d'inertie de Coriolis ? Tous les théorèmes énoncés pour des référentiels galiléens
[PDF] Moment de forces dinertie distribuées dans un solide
d'inertie d'entraînement et le moment des forces d'inertie de Coriolis pour un solide en rotation autour d'un point fixe Les résultats sont appliqués à la
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Le second provient de la force d'inertie d'entraînement due à la rotation de la Terre autour de son axe il varie en fonction de la latitude induisant d'une
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I 2 b Mouvement de rotation d'un solide autour d'un axe fixe La trajectoire d'un point M qcq du Fe = -m-?ae est la «force d'inertie» d'entraînement
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Cette force d'inertie d'entrainement représente la force centrifuge ressentie par le point M lors de sa rotation Théorème du moment cinétique en référentiel
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La force d'inertie d'entraînement est la plus grande à l'équateur là où l'on est le plus éloigné de l'axe de rotation C'est donc à l'équateur que le poids d'
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Force d'inertie d'entraînement Soit R un référentiel galiléen et R/ un référentiel dont le mouvement par rapport à R n'est
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19 avr 2017 · Le bilan des forces se fait en travaillant d'abord dans le ré- férentiel galiléen Il faut rajouter ensuite les forces d'inertie d'entraînement
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Force d'inertie de Coriolis : Force d'inertie d'entraînement : en général Référentiel : R lié à la tige verticale (en rotation)
Chapitre VIII
Dynamique dans un r´ef´erentiel non
galil´eenVIII.a. Forces d"inertie
SoientRun référentiel galiléen etR0un référentiel non galiléen. On rappelle que aM=R=~aM=R0+~ae+~aC; où ae=~aO0=R+d=R~R0=Rdt!O0M+~
R0=R(~
R0=R!O0M)
est l"accélération d"entraînement et aC=2~R0=R~vM=R0
est l"accélération de Coriolis.Pour un point matérielMde massemsoumis à des forces de résultante~F!M, on a, d"après la 2eloi
de Newton,~F!M=m~aM=R: On obtient ainsila relation fondamentale de la dynamique dans un référentiel non galiléen, m ~aM=R0=~F!M+~fe+~fC; où ~fe=m~ae est laforce d"inertie d"entraînementet ~fC=m~aC est laforce d"inertie de Coriolis.ZTous les théorèmes énoncés pour des référentiels galiléens sont valables pour des référentiels non
galiléens à condition d"ajouter les forces d"inertie ( ~feet~fC) aux forces dues à des interactions (~F).Par exemple, siAest un point fixe dansR0, le théorème du moment cinétique pour un système de
points matériels s"énonce d =R0~LA=R0dt=X j!AMj(~Fext!j+~fe;j+~fC;j);
où ~LA=R0=P jmj!AMj~vj=R0,~fe;j=mj~ae;j, etc..Il est inutile de tenir compte des forces d"inertie de Coriolis dans le théorème de l"énergie cinétique
car (W[~fC])=R0=~fC~vM=R0dt=2m(~ R0=R~vM=R0)~vM=R0| {z }0dt=0:
87Michel FiocDynamique des systèmesVIII.b. Application au référentiel terrestre
SoitR=(O;~ux;~uy;~uz) un référentiel galiléen, par exemple le référentiel de Copernic, dont l"origine
Oest le centre d"inertie du système solaire.
NotonsR0=(O0;~ux0;~uy0;~uz0) leréférentiel terrestre, c.-à-d.un référentiel (non galiléen) lié à la Terre.
Prenons le centre de la Terre comme origineO0et (O0z0) selon l"axe de rotation de la Terre.Leréférentiel géocentriqueest le référentiel barycentrique de la Terre, (O0;~ux;~uy;~uz). La Terre tourne
sur elle-même à la vitesse angulaireR0=R(notée~
par la suite) dans le référentiel géocentrique. On supposera que la vitesse de rotation est constante, donc que d =R~ =dt=~0(1). À ce mouvement de rotation s"ajoute le mouvement de révolution de la Terre autour du centre d"inertie du système solaire, c .-à-d.le mouvement deO0dans le référentiel de Copernic. SoitMun point proche de la surface terrestre. Notonsrsa distance au centre de la Terre,salongitude etsa colatitude. Nous utiliserons également les coordonnées cylindriques deM: sa distance
à l"axe de rotation,; son angle polaire,; et sa cote,z0. Le mouvement d"un pointMde massemdans le référentiel terrestre est déterminé par m ~aM=R0=~F!Mm(~aO0=R+~ !O0M])m(2~ ~vM=R0):On peut décomposer
~F!Men plusieurs termes : la force gravitationnelle exercée par la Terre surM,~FT!M;les forces gravitationnelles exercées par les autres corps, principalement le Soleil (S) et la Lune
(L) :~FS!Met~FL!M;toutes les autres forces,~Fautres!M.
On obtient
m ~aM=R0=~FT!Mm~ !O0M) (pesanteur) 2m~ ~vM=R0(force de Coriolis) ~FS!M+~FL!Mm~aO0=R(force de marée) ~Fautres!M:VIII.b.1. Force de pesanteur
Supposons dans une première approximation le référentiel géocentrique galiléen (c .-à-d.~aO0=R=~0)et négligeons les forces exercées par le Soleil et la Lune. Faisons en outre l"hypothèse que la vitesse
deMdansR0est susamment faible pour que l"on puisse négliger la force de Coriolis.On a alors
m ~aM=R0=~FT!M+~Fautres!Mm~ !O0M): Supposons la Terre sphérique. NotonsMTsa masse etRson rayon. On arRetFT!M=GMTmR
2~ur=m g0~ur;
où g0=GMTR
2:Par ailleurs,
~uz0et!O0M=~u+z0~uz0, d"où !O0M)= ~uz0( ~uz0[~u+z0~uz0])2~uz0~u=
2~u=R2cos~u;
où==2est la latitude.On obtient finalement
m~aM=R0=m~g+~Fautres!M;1. La direction de l"axe de rotation de la Terre tourne en fait autour de l"axe perpendiculaire à l"écliptique avec une période
d"environ 26000 ans (phénomène deprécession des équinoxes); l"étoile Polaire (à1du pôle Nord actuellement) ne
méritera donc plus son nom dans quelques milliers d"années. À plus longue échelle, la rotation de la Terre ralentit à cause des marées. 88Chapitre VIII. Dynamique dans un référentiel non galiléen où g=g0~ur+R
2cos~u:
L"accélération de la pesanteur comprend donc un terme dominant dû à l"attraction de la Terre, dirigé
vers le centre de la Terre, et un terme correctif dû à la force centrifuge, perpendiculaire à l"axe des pôles
et dirigé vers l"extérieur. Le terme centrifuge est nul aux pôles (==2) et est maximal à l"équateur (=0). La verticale, c.-à-d.la direction de~g, n"est rigoureusement dirigée vers le centre de la Terre qu"à l"équateur (on a
alors ~u=~ur). Aux pôles, la normeg() de~gvautg(=2)=g0. À l"équateur,g(0)=g0R2 En fait, la Terre ressemble à un ellipsoïde aplati aux pôles (2): la distance des pôles au centre de la Terre est inférieure d"environ 1=300 à celle de l"équateur au centre de la Terre, d"oùg0(=2)>g0(0).
La diérence entreg(=2) etg(0) est donc supérieure à celle donnée par le calcul précédent.
VIII.b.2. Déviation vers l"est
SiMn"est pas immobile dansR0, on doit tenir compte de la force de Coriolis. Étudions le cas où Ma un mouvement vertical vers le bas (:r<0,:0,:0). On a alors vM=R0:r~ur et ~fC=2m~ ~vM=R0=2m ~uz0:r~ur: Or, uz0=cos~ursin~u; d"où~fC=2m :r(cos~ursin~u)~ur=2m :rcos~u: Comme :r<0, la force de Coriolis est dirigée selon~u:Mest donc dévié vers l"est. VIII.b.3. Marées
Nous tenons ici compte de l"attraction exercée par le Soleil et la Lune. On ajj FS!M=GMSm!
SM2! SMk !SMket~FL!M=GMLm! LM2! LMk !LMk: Par ailleurs, en appliquant le théorème du centre d"inertie à la Terre, on obtient M T~aO0=R=~FS!T+~FL!T=GMSMT!
SO02! SO0k !SO0kGMLMT! LO02! LO0k !LO0k=GMSMTD 2S~ uS+GMLMTD 2L~uL;
où ~uS(resp.~uL) est un vecteur unitaire dirigé du centre de la Terre vers le Soleil (resp.la Lune), et
D S(resp.DL) est la distance entre le centre de la Terre et le Soleil (resp.la Lune). CommeDSR, !SM=k!SMk ~uS. De même,DLR, donc!LM=k!LMk ~uL. On en déduit que
FS!M+~FL!Mm~aO0=R=Gm
M S" 1! MS21D 2S# uS+ML" 1! ML21D 2L# uL! NotonsS=(~uSb;~u) etL=(~uLb;~u). On a
ML2=!MO0+!O0L
2=!MO02+!O0L2+2!MO0!O0L=R2+D2L2R DLcosL:2. Cet aplatissement résulte d"ailleurs de l"eet sur la Terre, lorsqu"elle se formait et n"était pas encore rigide, de la force
centrifuge due à sa rotation. 89
Michel FiocDynamique des systèmesUn développement limité au premier ordre enR=DLde 1=!ML2nous donne
1! ML2=1D
2L112RcosL=DL+R2=D2L1D
2L 1+2RcosLD
L On obtient donc que
Gm ML 1! ML21D 2L! uL=2Gm MLRcosLD 3L~ uL: De même,
Gm MS 1! MS21D 2S! uS=2Gm MSRcosSD 3S~ uS: Les termes de marée sont donc en 1=D3. C"est pourquoi, alors que l"attraction due au Soleil est bien
supérieure à celle de la Lune, le terme de marée d"origine solaire est deux fois plus faible que le terme
lunaire. Les marées tendent à éloignerMdu centre de la Terre et sont maximales, en première approximation,
pour les points sur l"axe passant par le centre de la Terre et la Lune. N"étant pas rigides, les océans
sont bien plus sensibles aux marées que les continents. Ils tendent à prendre la forme d"un ellipsoïde
dont le grand axe est aligné avec la Lune : les points àL=0 ousont à marée haute (pleine mer);
ceux àL==2 ou 3=2 sont à marée basse (basse mer). À cause de la rotation de la Terre, chaque
point d"un océan subit deux pleines mers et deux basses mers par jour (3). Si la Terre, la Lune et le Soleil sont alignés, l"eet du Soleil s"ajoute à celui de la Lune : on parle
alors de marées de vives eaux (coecient de marée maximal); les marées hautes sont particulièrement
hautes, les marées basses particulièrement basses. À l"inverse, quand la Terre, la Lune et le Soleil sont
en quadrature (( ~uLb;~uS)==2), l"eet du Soleil s"oppose à celui de la Lune : on parle alors de marées de mortes eaux (coecient de marée minimal); l"amplitude des marées est alors faible. En raison de
la révolution de la Lune autour de la Terre, il y a typiquement deux périodes de vives eaux (à la pleine
Lune et à la nouvelle Lune) et deux périodes de mortes eaux (aux premier et dernier quartiers) par
mois.3. En fait, à cause de la révolution de la Lune autour de la Terre, la période du phénomène est en moyenne de 24 h 52 min.
En outre, les océans mettant un certain temps à réagir, la marée haute se produit généralement après le passage de la
Lune au méridien. Enfin, ce modèle ne décrit pas correctement la réalité près des côtes ou dans les mers fermées et les
baies. 90
quotesdbs_dbs41.pdfusesText_41
Terre est inférieure d"environ 1=300 à celle de l"équateur au centre de la Terre, d"oùg0(=2)>g0(0).
La diérence entreg(=2) etg(0) est donc supérieure à celle donnée par le calcul précédent.
VIII.b.2. Déviation vers l"est
SiMn"est pas immobile dansR0, on doit tenir compte de la force de Coriolis. Étudions le cas où Ma un mouvement vertical vers le bas (:r<0,:0,:0). On a alors vM=R0:r~ur et ~fC=2m~ ~vM=R0=2m ~uz0:r~ur: Or, uz0=cos~ursin~u; d"où~fC=2m :r(cos~ursin~u)~ur=2m :rcos~u: Comme :r<0, la force de Coriolis est dirigée selon~u:Mest donc dévié vers l"est.VIII.b.3. Marées
Nous tenons ici compte de l"attraction exercée par le Soleil et la Lune. On ajjFS!M=GMSm!
SM2! SMk !SMket~FL!M=GMLm! LM2! LMk !LMk: Par ailleurs, en appliquant le théorème du centre d"inertie à la Terre, on obtient MT~aO0=R=~FS!T+~FL!T=GMSMT!
SO02! SO0k !SO0kGMLMT! LO02! LO0k !LO0k=GMSMTD 2S~ uS+GMLMTD2L~uL;
où~uS(resp.~uL) est un vecteur unitaire dirigé du centre de la Terre vers le Soleil (resp.la Lune), et
D S(resp.DL) est la distance entre le centre de la Terre et le Soleil (resp.la Lune). CommeDSR, !SM=k!SMk ~uS. De même,DLR, donc!LM=k!LMk ~uL.On en déduit que
FS!M+~FL!Mm~aO0=R=Gm
M S" 1! MS21D 2S# uS+ML" 1! ML21D 2L# uL!NotonsS=(~uSb;~u) etL=(~uLb;~u). On a
ML2=!MO0+!O0L
2=!MO02+!O0L2+2!MO0!O0L=R2+D2L2R DLcosL:2. Cet aplatissement résulte d"ailleurs de l"eet sur la Terre, lorsqu"elle se formait et n"était pas encore rigide, de la force
centrifuge due à sa rotation. 89Michel FiocDynamique des systèmesUn développement limité au premier ordre enR=DLde 1=!ML2nous donne
1!ML2=1D
2L112RcosL=DL+R2=D2L1D
2L1+2RcosLD
LOn obtient donc que
Gm ML 1! ML21D 2L! uL=2Gm MLRcosLD 3L~ uL:De même,
Gm MS 1! MS21D 2S! uS=2Gm MSRcosSD 3S~ uS:Les termes de marée sont donc en 1=D3. C"est pourquoi, alors que l"attraction due au Soleil est bien
supérieure à celle de la Lune, le terme de marée d"origine solaire est deux fois plus faible que le terme
lunaire.Les marées tendent à éloignerMdu centre de la Terre et sont maximales, en première approximation,
pour les points sur l"axe passant par le centre de la Terre et la Lune. N"étant pas rigides, les océans
sont bien plus sensibles aux marées que les continents. Ils tendent à prendre la forme d"un ellipsoïde
dont le grand axe est aligné avec la Lune : les points àL=0 ousont à marée haute (pleine mer);
ceux àL==2 ou 3=2 sont à marée basse (basse mer). À cause de la rotation de la Terre, chaque
point d"un océan subit deux pleines mers et deux basses mers par jour (3).Si la Terre, la Lune et le Soleil sont alignés, l"eet du Soleil s"ajoute à celui de la Lune : on parle
alors de marées de vives eaux (coecient de marée maximal); les marées hautes sont particulièrement
hautes, les marées basses particulièrement basses. À l"inverse, quand la Terre, la Lune et le Soleil sont
en quadrature (( ~uLb;~uS)==2), l"eet du Soleil s"oppose à celui de la Lune : on parle alors de maréesde mortes eaux (coecient de marée minimal); l"amplitude des marées est alors faible. En raison de
la révolution de la Lune autour de la Terre, il y a typiquement deux périodes de vives eaux (à la pleine
Lune et à la nouvelle Lune) et deux périodes de mortes eaux (aux premier et dernier quartiers) par
mois.3. En fait, à cause de la révolution de la Lune autour de la Terre, la période du phénomène est en moyenne de 24 h 52 min.
En outre, les océans mettant un certain temps à réagir, la marée haute se produit généralement après le passage de la
Lune au méridien. Enfin, ce modèle ne décrit pas correctement la réalité près des côtes ou dans les mers fermées et les
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