Chapitre 14 :Autoinduction induction mutuelle
Problème : On ne peut pas savoir quel contour prendre pour calculer le flux… Page 5. Chapitre 14 : Autoinduction induction mutuelle. Electromagnétisme. Page 5
Chapitre 5 Bobines couplées magnétiquement Inductances mutuelles
BOBINES COUPLEES MAGNETIQUEMENT. INDUCTANCE MUTUELLE. Considérons deux bobines placées à proximité l'une de l'autre. Si on fait passer un courant dans
Chapitre IV : Inductance propre inductance mutuelle. Energie
Inductance propre. 1.1. Définition notations. Un circuit filiforme (C) parcouru par un courant d'intensité i crée un champ magnétique B que l'on qualifie
Résumé du cours dinduction Inductance mutuelle : Soient 2 circuits
7 mars 2014 Dans un circuit le champ et le courant induits s'opposent à la variation de flux de B à travers le circuit. Inductance mutuelle : Soient 2 ...
inductance propre et inductance mutuelle Le but de la séance est d
L'interaction entre les deux bobinages introduit un terme d'induction mutuelle de coefficient M. Les phénomènes inductifs amènent des tensions u1 et u2 aux
Lois de linduction cas du circuit fixe dans B variable
inductance mutuelle dans le cas de deux bobines. →. EC3. ▷16 Mener l'étude d'un système siège d'un phénomène d'auto-induction et d'induction mutuelle.
MP35 : Mesure de coefficients dinduction Niveau : L3
12 juin 2022 On distingue deux coefficients d'induction : ceux d'induction propre et ceux d'induction mutuelle. Le montage va s'articuler autour de ces ...
Étalon dinduction mutuelle
Étalon d'induction mutuelle. A. Guillet. To cite this version: A. Guillet. Étalon d'induction mutuelle. J. Phys. Theor. Appl. 1917
Electricité et magnétisme - TD n 10 Induction
Inductance mutuelle - transformateur. On consid`ere un solénoıde de section circulaire de rayon R1
Couplage par induction mutuelle
Couplage par induction mutuelle. Equations du circuit. On considère deux circuit R L
Chapitre 14 :Autoinduction induction mutuelle
Problème : On ne peut pas savoir quel contour prendre pour calculer le flux… Page 5. Chapitre 14 : Autoinduction induction mutuelle. Electromagnétisme. Page 5
Chapitre IV : Inductance propre inductance mutuelle. Energie
Induction électromagnétique. Chapitre IV : Inductance propre inductance mutuelle. Energie électromagnétique. Objectifs: • Coefficients d'inductance propre
Chapitre 5 Bobines couplées magnétiquement Inductances mutuelles
BOBINES COUPLEES MAGNETIQUEMENT. INDUCTANCE MUTUELLE. Considérons deux bobines placées à proximité l'une de l'autre. Si on fait passer un courant dans
Couplage par induction mutuelle
Couplage par induction mutuelle. Equations du circuit. On considère deux circuit R L
Lois de linduction cas du circuit fixe dans B variable
III Induction mutuelle (ou couplage entre deux circuits) ?15 Établir l'expression du coefficient d'inductance mutuelle dans le cas de deux bobines. ?.
Electricité et magnétisme - TD n 10 Induction
(a) Calculer l'inductance mutuelle M
TP N.02 Mesure des auto- inductances et du coefficient de mutuelle
On dispose de deux bobines de nombre de spires respectivement N1 et N2 dont on mesure l'auto- inductance puis le coefficient d'inductance mutuelle lorsqu'elles
inductance propre et inductance mutuelle Le but de la séance est d
L'interaction entre les deux bobinages introduit un terme d'induction mutuelle de coefficient M. Les phénomènes inductifs amènent des tensions u1 et u2 aux
I. Autoinduction
Il y a donc auto-induction : la spire parcourue par le courant crée un champ magnétique qui L'inductance mutuelle M entre deux circuits est définie par.
TD: Circuits couplés par induction mutuelle Exercice n°1 : Plaque à
TD: Circuits couplés par induction mutuelle Il comporte 20 spires de Rayon R=50 cm de résistance totale R1=1
Electricit´e et magn´etisme - TD n◦10
Induction
1.Inductance mutuelle - transformateurOn consid`ere un sol´eno¨ıde de section circulaire, de rayonR
1, de longueurl1, et constitu´e deN1
spires. A l"int´erieur de celui-ci, on place un deuxi`eme sol´eno¨ıde de rayonR2, de longueurl2, et
constitu´e deN2spires.
R1R2 l2 l1 Figure1 - Inductance mutuelle de deux sol´eno¨ıdes. (a) Calculer l"inductance mutuelle,M, entre les deux sol´enoides en utilisant l"approximation de sol´eno¨ıdes infinis. Dans l"approximation de sol´eno¨ıdes infinis, on obtient les champs-→B1et-→B2respectivement
B1=?zμ0n1I1=?zμ0N1
l1I1(1) B2=?zμ0n2I2=?zμ0N2
l2I2(2) En ´ecrivant le flux `a travers le circuit Φ1, l"inductance propre du circuit et l"inductance
mutuelle relie les courants dans les deux circuits au flux :1=L1I1+M12I2(3)
De mˆeme, le flux dans le circuit 2 s"´ecrit :2=L2I2+M21I1(4)
Afin de d´eterminer l"inductance propre, on traite chacune des Bobine d"abord de fa¸con ind´ependante. Traitons d"abord la bobine 1 toute seule en prenantI2= 0. En utilisant la valeur du champ
magn´etique trouv´e en l"´eq.(1), nous obtenons que le flux magn´etique `a travers chacune des
N1spires de cette bobine est ´egale `a :
1,spire=??
S -→B1·?ndS=μ0N1
l1πR21I1Le flux total `a travers la bobine est donc :
1=N1Φ1,spire=μ0N21
l1πR21I1 En comparant ceci avec l"expression de l"´eq.(3) (avecI2= 0), on d´eduit l"expression de l"inductance propre de la bobine 1 : L1=μ0πR21N21
l1 1 Reprenant les mˆemes consid´erations avec maintenantI1= 0, on obtient de mˆeme l"induc- tance propre de la bobine 2 : L2=μ0πR22N22
l2Il n"est loin ´evident au premier regard, mais on peut d´emontrer que les inductances mutuelles
sont toujours ´egales : M12=M21≡M
Les ´equations d"inductance de (3) et (4) s"´ecrivent donc :1=L1I1+MI2
Φ2=L1I2+MI1
Maintenant on peut s"attaquer `a l"inductance mutuelle. Iln"est pas ´evident comment d´eterminer le flux `a travers le circuit 1 `a produit par un courant dans le circuit 2. Par contre, on peut facilement d´eterminer le flux `a travers circuit 2 cr´e´e par un courantI 1dans le circuit , Φ1→2:
1→2=πN2R22???-→B
10πR22N1N2
l1I1≡M21I1 donc on peut conclure que l"inductance mutuelle est : M21=M=μ0πR22N1N2
l1On n"aurait pas pu facilement d´eterminer le flux `a travers le circuit 1 cr´e´e par un courant
I2dans le circuit 2, mais peu importe puisque nous savons de mani`ere g´en´erale queM12=
M 21=M.(b) ExprimerMdans le cas o`ul
2→l1etR2→R1, mais avecN1?=N2.
M→μ
0πR21N1N2
l1(c) On se rappelle que dans la mesure o`u les r´esistances desfils sont n´egligeables, les tensions
aux bornes des sol´eno¨ıdes s"expriment (dans la convention r´ecepteur) : U1(t) =L1dI1(t)
dt+MdI 2(t) dt U2(t) =L2dI2(t)
dt+MdI 1(t) dt En prenant le cas ´etudi´e en b), calculer le rapportU2(t)/U1(t) en fonction deN1etN2.
Voyez-vous une application int´eressante?
U1(t) =μ0πR21N21
l1 dI1(t) dt+μ0πR21N1N2 l1 dI2(t) dt0πR21
l1 N21dI1(t)
dt+N1N2dI2(t) dt? =N1μ0πR21
l1 N1dI1(t)
dt+N2dI2(t) dt? U2(t) =μ0πR21N22
l1 dI2(t) dt+μ0πR21N1N2 l1 dI1(t) dt0πR21
l1 N22dI2(t)
dt+N1N2dI1(t) dt? =N2μ0πR21
l1 N1dI1(t)
dt+N2dI2(t) dt? (5) 2On obtient donc :U
2(t)U1(t)=N
2 N12. Consid´erer un champ magn´etique-→Buniforme et constant (dans le temps). Trouver un potentiel
vecteur-→Adont le champ magn´etique d´erive,-→B=-→rot-→A. Votre solution, est-elle unique?
On prend les axes telle que-→B=B?z
rot -→A=-→? ?-→A=??????? u x?uy?uz∂ ∂x∂∂y∂∂zAxAyAz
?=?x?∂A z ∂y-∂A y ∂z? ?y?∂A x ∂z-∂A z ∂x? ?z?∂A y ∂x-∂A x ∂y? =B?z ∂A z ∂y=∂A y ∂z∂A x ∂z=∂A z ∂x∂A y ∂x-∂A x ∂y=BA cause de l"invariance enz, on a
∂A y ∂z= 0?∂A z ∂y= 0 et que∂A x ∂z= 0?∂A z ∂x= 0 impliquant queA zest constant A z=C1Si on prend∂A
y ∂x=Bet∂A x ∂y= 0 une solution possible est donc A y(x) =Bx+C2Ax(x) =C3 avecC2etC3comme constants d"int´egration. PuisqueC1,C2etC3sont tous arbitraire, il est claire que le potentiel vecteur n"est pas unique. On a donc ledroit de simplfier notre solution en prenantC1=C2=C3= 0 afin que notre choix pour-→A, d´esormais not´e-→A1s"´ecrit :
-→A1= (0,Bx,0) (6)
La nature arbitraire de
-→Ane s"arr`ete pas la. On peut ´egalement v´erifier que -→A2= (-By,0,0) (7)
est une toute aussi bonne choix pour le potentiel vecteur. Mˆeme la condition impos´ee par la gauge de Coulomb ne suffit pas afin d"imposer un choix par rapport `a l"autre puisque div -→A1= div-→A2= 0 (8)
pour les deux choix.Encore une autre choix est
-→A 3=1 2 ?-→A1+-→A2
, donc A3=B2(-y,x,0) =Bρ2(-sinφ,cosφ,0) =Bρ2?φ(9)
o`u nous sommes pass´e en coordonn´ees cylindriques. Cettederni`ere choix de-→A3(ρ) =Bρ
2?φest
plus sym´etrique que-→A1et-→A2, et on le pr´ef`ere en g´en´erale, mais ils sont tous les trois des formes
pour-→Aacceptables. 3 w Figure2 -Bobine rectangulaire dans un champ magn´etique3.G´en´erateur - Cadre tournantUne bobine plate, rectangulaire, et ind´eformable, de cˆot´esa= 20cm,b= 10cm, est constitu´ee
d"un conducteur cylindrique de diam`etred= 1mm, et de r´esistivit´eρ= 1,6.10 -8Ω.m. Elletourne avec une fr´equence de 600 tours par minute autour d"un axe vertical situ´e dans le plan de
la bobine. La bobine est plac´ee dans un champ magn´etique d"intensit´eB= 1T, perpendiculaire
`a l"axe de rotation (figure 2). (a) Quelle est l"expression du courant circulant dans la bobine? On calculera sa valeur efficace. On d´efinit l"axezcomme l"axe de rotation de la bobine. On d´efini un tempst= 0 tel que la direction ?nnormale au circuit tourne comme n(t) =?xcosωt+?ysinωt d dt?n(t) =-?xωsinωt+?yωcosωtL"axe de
-→B=-→ctedoit ˆetre perpendiculaire `a celle dez. On choisit l"orientation de l"axe?x tel que-→B=B?x. Le flux de du cadre soit donn´e par Φ(t) =-→B??n(t)S=-→B??n(t)ab=B?x??n(t)ab Le rayon de la bobine estR= 5cm = 0,05m. La fr´equence est de 600 tours/minute =10tours/seconde donc une fr´equence angulaire deω= 10×2πradians s
-1. Pour une bobine en mouvement dans un champ-→Bconstant les forces de Laplace sur lescharges libre induit un champ´electrique `a l"int´erieur du conducteur dites force´electromotrice
Edont la valeur est donn´e par le "r`egle du flux" i.e. que la force ´electromotrice du circuit
est ´egale `a- ∂to`u Φ est le flux `a travers le circuit :E ≡?-→E?-→dl=-dΦ
dtL"application de cette r`egle nous donne
E=-∂Φ
∂t=-Bab?x?ddt?n(t) =-Bab?x?(-?xωsinωt+?yωcosωt) =BabωsinωtLa r´esistance totale du circuit est :
R=ρ×2(a+b)
π?d
2 ?2=ρ×610 -1π?10-3
2 ?2=ρ2410 -1π10-6=24×ρ×10
524×1,6.10
-3π?12,2.10
-3Ω 4Le courant dans le circuit est
I(t) =E
R=BabωRsinωt=I0sinωt
I0=BabωR=BSωR=2×10
-2×10×2π12.2×10-3=200×2π12.2
?103ASa valeur efficace est :
I2eff≡1T?
T 0I2(t)dt=I
20 T? Tquotesdbs_dbs1.pdfusesText_1[PDF] industrialisation par substitution des exportations
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