TD 02 (Chap. 01) – Oscillateurs harmoniques
Oscillateur élastique vertical. Reprendre le pendule élastique ressort étudié en cours (masse accrochée `a un ressort dont l'autre extrémité est fixe)
PROF :Zakaryae Chriki Matière: Physique Résumé N:16 Niveaux
Ressort vertical ou incliné Oscillateurs Mécaniques : Pendule Elastique ... On considère le plan vertical passant par la position.
ÉTUDE ÉNERGETIQUE DES SYSTEMES MÉCANIQUES Objectifs
Un oscillateur mécanique : le pendule élastique vertical : Q2(Ana) : Faire une étude complète des forces s'appliquant sur la masse à l'équilibre dans le.
Paramètres influençant la période dun oscillateur mécanique
Document n°1 Présentation du pendule élastique vertical : Il est constitué d'un ressort de masse négligeable et de constante de raideur k
Pendule élastique vertical
7 juin 2012 Tout élève qui a mesuré la période d'un pendule élastique a été confronté à ... entre l'oscillation verticale et latérale qui se traduirait.
Systèmes mécaniques oscillants : exercices Pendule élastique
Un oscillateur mécanique élastique est consti- tué d'un ressort de constante de Exercice 3 : Pendule élastique vertical. Un pendule élastique vertical ...
Phy 12a/12b Oscillateur harmonique : corrections 2013-2014
de l'oscillateur harmonique. Orientons l'axe vertical par un vecteur unitaire ... L'énergie élastique d'un ressort de raideur k est El =.
LOSCILLATEUR HARMONIQUE
Force élastique . Établissement de l'équation de l'oscillateur harmonique . ... Expérience : si on accroche une masse à un ressort vertical à spires ...
Décroissance radioactive
On souhaite maintenant déterminer la relation donnant la période T de l'oscillateur élastique vertical constitué d'un ressort de constante de raideur k d'un
Chapitre 2 Oscillateurs
Exemple : un ressort vertical effectue des oscillations libres quand il est tenu par L'énergie potentielle élastique Ep d'un ressort tendu est égale au ...
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C'est la période propre du pendule élastique en oscillations libres non est le nombre des oscillations effectuées par l'oscillateur (le pendule) pendant
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Un pendule élastique ou système solide-ressort est constitué d'un solide de masse m fixé à un ressort de longueur initiale
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Pendule élastique vertical 7 juin 2012 1 Introduction Gilbert Gastebois dans une étude remarquable sur le pendule élastique 1 commence par cette très
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TP 2 : Pendule élastique vertical 1 Considérations théoriques a) Dispositif Un corps solide de masse m est suspendu à un ressort hélicoïdal de constante de
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On réalise deux expériences en plongeant l'oscillateur dans deux liquides différents Dans chaque expérience on écarte verticalement le solideSde sa position d
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On considère un solide ponctuel de masse m suspendu à un ressort vertical de masse négligeable et de raideur (constante d'élasticité : elle représente la force
Etude dun pendule élastique vertical Détermination de la constante
Objectif : utiliser deux méthodes expérimentales pour déterminer la constante de raideur k d'un ressort On considère un pendule élastique constitué d'un
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I Pendule élastique vertical : Pratiquer une démarche expérimentale pour mettre en évidence l'influence de deux paramètres jouant un rôle sur la période
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système {solide ressort} consitue un oscillateur libre L'enregistrement graphique des premières oscillations libres Fig 3 : Pendule élastique vertical
Mohamed El Founani2èmeannée baccalauréat
Lycée Ibn MajaSérie Sciences Physiques
Les systèmes oscillants :
Un système oscillant, est tout simplement un corps ou plusieurs corps, effectuent un mouvement d"aller-retour autour de son position d"équilibre.Lors de cette étude, on remarquera une analogie entre les systèmes oscillants (le pendule élastique,
de torsion, pesant...) et les circuits (LC, RLC...). On parle des oscillateurs harmoniques.Pendule élastique :
Pendule élastique horizontal :
Étude dynamique :
Sur un plan lisse on attache à l"extrémité d"un ressort de spires non jointives et de masse néglige-
able, un corps(S)de massem, on l"écarte de sa position d"équilibre, et on le lâche sans vitesse
initiale, le solide effectue donc un mouvement rectiligne oscillatoire. y i G -xm x m x O G y T R P ∆l=xÉtudions ce système dynamiquement :
Le système étudié :{(S)}
Bilan des forces :8><
P:Le poids du corps
⃗R:La réaction du plan ⃗T:La tension du ressortDans le référentiel terrestre supposée galiléen on associe le repère(Ox), On applique la deuxième
loi de Newton :X⃗F=m⃗a
P+⃗R+⃗T=m⃗a
-kx=m¨x k m x+ ¨x= 0 1C"est une équation différentielle linéaire du seconde ordre, sa solution s"écrit sous forme :
x=xmcos2π T0t+φ
Où :
8>< :x mAmplitude maximale en (m) T0La période propre des oscillations (s)
φPhase à l"origine des dates en (rad)
t x x m xm T 0En dérivantxon trouve l"expression du˙x=v:
dx dt=d dt x mcos2π T0t+φ
˙x=-xm2π
T0sin2π
T0t+φ
On posexm2π
T0= ˙xm, on obtient :
˙x=-˙xmsin2π
T0t+φ
Et en dérivant cette dernière on trouve l"équation de l"accélération : d˙x dt=d dt -˙xmsin2π T0t+φ
¨x=-2π
T0˙xmcos2π
T0t+φ
On pose :
2π T0˙xm= ¨xm, on obtient donc :
¨x=-¨xmcos2π
T0t+φ
La périodeT0et la fréquencef0:
On a :
¨x=-¨xmcos2π
T0t+φ
¨x=-2π
T 0 2 x mcos2π T0t+φ
¨x=-2π
T 0 2 x 2 C"est l"équation caractéristique du mouvement rectiligne oscillatoire. On sait d"après l"équation différentielle que :¨x=-k
m xPar suite :
k m =2π T 0 2 T20= (2π)2m
k T0= 2πr
m kC"est la période propre du pendule élastique en oscillations libres non amorties. La fréquence est
donc : f 0=1 T 0=12πr
k m Remarque :Sinest le nombre des oscillations effectuées par l"oscillateur (le pendule) pendant la durée∆t, alors : T0=∆t
nDétermination deφ:
Afin de déterminer la phase à l"origine des dates, on utilise les conditions initiales, soit la fonction
suivante : x=xmcos2π T0t+φ
On a trois cas possibles, selon la représentation graphique dexen fonction du temps :Cas 1 :
Si la représentation graphique est :
t x x m -xmÀt= 0on ax=xm, c"est-à-dire :
x m=xmcos2π T0×0 +φ
=xmcos(φ)1 = cos(
La solution estφ= 0.
Cas 2 :
Si la représentation graphique est :
3 t x x m -xmÀt= 0on ax= 0, c"est-à-dire :
0 =xmcos2π
T0×0 +φ
=xmcos(φ)0 = cos(φ)
La solution estφ=±π
2 . Dérivonsxet trouvons la réponse correcte : dx dt=d dt x mcos2π T0t+φ
=-xm2π T0sin2π
T0t+φ
Àt= 0on a :dx
dt t=0=-xm2π T0sin(φ)
Or cette expression doit être négative alors :sin(φ)>0 =⇒φ=π 2Cas 3 :
Si la représentation graphique est :
t x x m -xmÀt= 0on ax= 0, c"est-à-dire :
0 =xmcos2π
T0×0 +φ
=xmcos(φ)0 = cos(φ)
La solution estφ=±π
2 . Dérivonsxet trouvons la réponse correcte : dx dt=d dt x mcos2π T0t+φ
=-xm2π T0sin2π
T0t+φ
4 t= 0on a :dxdt t=0=-xm2πT0sin(φ)
Or cette expression doit être positive alors :sin(φ)<0 =⇒φ=-π 2Étude énergétique :
E pp= 0 GL"énergie cinétique :C"est l"énergie qu"un corps possède du fait de son mouvement, son unité
est Joules (J), elle est donné par la relation suivante : E c=1 2 mv2=1 2 m˙x2L"énergie potentielle :C"est l"énergie que possède le corps potentiellement, et capable d"être
transformé en autre forme d"énergie, son unité est Joules (J), dans notre cas c"est la somme
de l"énergie potentielle du pesanteur, et potentielle élastique, en choisissant l"axe passant par le
centre d"inertieGcomme l"origine de l"énergie, on obtient :Epp=mg(z0-z0) = 0. Pour l"énergieélastique, son expression est :
E pe=1 2 kx2+COn prendEpe= 0lorsquex= 0, doncC= 0et :
E pe=1quotesdbs_dbs5.pdfusesText_9[PDF] évaluation jours de la semaine ce1
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