Chapitre 5 - Circuits RL et RC
= 0 alors la tension v = 0. L'inductance se comporte comme un court-circuit en présence d'un courant constant (DC). 2. Il ne peut
Chapitre 7 : Le dipôle RL
Remarques : ? Lorsque l'intensité du courant dans un circuit est constante le terme di/dt est nul et la tension aux bornes de la bobine est r×i. Ainsi
Le Dipôle RL
d- Que se passe-t-il lors d'ouverture du circuit ? Quel est l'effet de la bobine lors de l'annulation du courant électrique ? La lampe s
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Chapitre 3 - Filtres et analyse fr ´equentielle
Un circuit RC série peut aussi servir de filtre passe-bas. Dans ce cas-ci la sortie est sur la capacitance et non la résistance
Chapitre 6 - Circuits RLC
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Cours d'électrocinétique Sup TSI Chapitre 3 : Régime transitoire I Étude des circuits RC RL et RLC série en régime libre 1 Cas du circuit RC
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On envisage un dipôle RL c'est-à-dire l'association série d'un conducteur ohmique de résistance R (Réq) et d'une bobine idéale d'inductance L 2 1 2 Étude
Comment calculer RL ?
Cette relation se traduit mathématiquement par les équations suivantes : U2 = UR2 + UL2. Donc : Généralement, pour un circuit RL en série, la tension (U) appliquée au circuit forme toujours avec le courant total du circuit un angle .Pourquoi utiliser un circuit RL ?
Un circuit RL est un circuit électrique contenant une résistance et une bobine ; il est utilisé dans diverses applications, comme filtre passe-bas ou passe-haut, ou dans les convertisseurs de courant continu.Comment comprendre le circuit RLC facilement ?
En électrocinétique, un circuit RLC est un circuit linéaire contenant une résistance électrique, une bobine (inductance) et un condensateur (capacité). Il existe deux types de circuits RLC, série ou parallèle selon l'interconnexion des trois types de composants.- R est la résistance totale du circuit, L est une inductance pure de réactance L? , C est la capacité du condensateur de réactance ? 1 / C?. L'impédance complexe du circuit est Z = R + j ( L? ? 1 / C?) = R + jX.
A B L r
A (L,r) B
ou1. La bobine
1.1. Description et symbole
1.2. 5HPMUG j OªMOOXPMJH
Considérons le montage schématisé ci-contre. On règle le rhéostat pour que sa résistance soit égale à la résistance interne r de la bobine. courant i2 t instantanément. En revanche la lampe L1 ne brille comme L2 ququelques instants : le courant i1 ( phénomène est magnétique) variations traverse.1.3. 7HQVLRQ MX[ NRUQHV GªXQH NRNLQH
On remarque expérimentalement en traçant la tension uLconsidérée comme idéale (de résistance interne négligeable) que la tension à ses bornes
: di dt.Le coefficient de proportionnalité, noté L, est caractéristique de la bobine (forme, nombre de spires, diamètre, etc.).
Lorsque la bobine possède une résistance r ne pouvant pas être négligée : La tension aux bornes du conducteur ohmique de résistance r est ur = lL = L.di dt ; la tension aux bornes de la bobine " réelle » est égale à la tension aux bornes de de r et L : uAB = ur + uLPour une bobine réelle : uAB = r.i + L.di
dt uAB(t) : tension aux bornes de la bobine réelle en volt (V) r : résistance de la bobine en ohm () i : intensité qui traverse la bobine en ampère (A)L : inductance de la bobine en henry (H)
di dt : 1)Rem. 1 : en courant continu, di
dt = 0 et donc uL = 0 : la bobine se comporte en régime permanent, comme un conducteur ohmique de résistance r. Rem. 2 : Dans la manipulation du paragraphe 1.2.i est très rapide, donc didt est grand ; en conséquence la tension aux bornes de la bobine est grande. Ainsi, la tension aux
bornes de la lampe L1 est faible et ne permet pas, au départ, à la lampe de briller.A (L,r) B i
uABA B L r
uAB ur = r.i uL = L.di dtPour une bobine idéale : uL = L.di
dt uL : tension aux bornes de la bobine idéale en volt (V)L : inductance de la bobine en henry (H)
di dt 1)Une bobine
Chapitre 7 : Le dipôle RL
Bobine " réelle » de résistance non négligeable E L2 i L1K i2 i1
R (L,r)
uL (V) di dt (A.s1) A B LBobine " idéale » (résistance nulle)
Terminale S Physique Partie C Chapitre 7 : Le dipôle RL Page 2 sur 42. Le dipôle RL
2.1. 5pSRQVH GªXQ ŃLUŃXLP RL à un échelon montant de tension
2.1.1. Montage expérimental
ohmique de résistance R (Réq) idéale L.2.1.2. Étude théorique
E = u + uAB.
Ainsi E = .i + r.i + L.di
dt. On pose R = r + (ou Réq). Ainsi : E = R.i + L.di dt : di dt + RL.i = E
L : i(t) = A.eെtɒ + B
Déterminons les expressions des constantes A, B et : Utilisation de la condition initiale : i(0) = 0 = A.e0 + B = A + B = 0, donc A = B. o Calcul de di dt = A .eെt o Remplacement de di dt : A .eെtɒ + R
L.(A.eെt
ɒ + B) = E
L A.( W + RL).eെt
ɒ + R
L.B = E
L. Cette expression doit être vérifiée quelque soit t donc W + RL = 0 = L
R ou = L
Réq
Et par conséquent R
L.B = E
L, donc B = E
R. Ainsi A = E
R.Ainsi : i(t) = E
R.(1 ܍െܜ
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