AUTO – INDUCTION ET BOBINES
Soit r est la résistance interne de la bobine et L son inductance. Le sens positif du courant est choisi arbitrairement. On a : dt di. L+ i r=.
école numérique - theme : electricite titre de la leçon : auto-induction
Inductance d'une bobine. L'inductance L d'une bobine est égale au quotient du flux propre p à l'intérieur de la bobine par l'intensité I du courant électrique
AUTO - INDUCTION
2) Une bobine d'inductance L est parcourue par un courant continu d'intensité I. L'énergie magnétique emmagasinée est restituée en une durée ∆t. Quelle est la
Chapitre 4 Inductances et bobines
29 мая 2010 г. 2.1 Inductance (ou auto-inductance ou self-inductance ou inductance propre). ... Le schéma équivalent de la bobine est alors: Lf est appelée " ...
Force électromotrice dauto-induction
travaux pratiques de visualiser la force électromotrice auto induite et de mesurer I'inductance d'une bobine. 1. PRÉSENTATION. DE L'EXPÉRIENCE. Le matériel
Bobine (électricité)
Une bobine self
LA BOBINE DINDUCTANCE
24 окт. 2002 г. Son coefficient d'auto-inductance est L (on le suppose constant). Elle est traversée par le courant d'intensité i alors qu'elle présente à ses ...
TP N.02 Mesure des auto- inductances et du coefficient de mutuelle
On dispose de deux bobines de nombre de spires respectivement N1 et N2 dont on mesure l'auto- inductance puis le coefficient d'inductance mutuelle lorsqu'elles
iTeh STANDARD PREVIEW (standards.iteh.ai)
auto-transformer. A transformer in which at least two windings have a common part Bobine d'inductance dont le circuit magnétique et l'enroulement sont immer-.
Experimentarium
5 мар. 2012 г. L'auto-inductance de la bobine secondaire lorsqu'elle conduit du courant à sa fréquence de résonance est légèrement différente du fait de ...
[PDF] AUTO – INDUCTION ET BOBINES
apparaît donc aux bornes de la bobine une tension induite Le courant d'auto-induction tend à s'opposer aux variations du courant qui lui donne
[PDF] EM 6 Circuit fixe dans un champ magnétique variable
conducteur : la bobine elle-même Il y a donc auto-induction : la spire parcourue par le courant crée un champ magnétique qui crée un
[PDF] Chapitre 14 :Autoinduction induction mutuelle - Melusine
auto ?= On peut donc avoir une fem d'autoinduction lorsque la géométrie du circuit varie ou lorsque l'intensité varie 2) Pour un circuit indéformable
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On dispose de deux bobines de nombre de spires respectivement N1 et N2 dont on mesure l'auto- inductance puis le coefficient d'inductance mutuelle
[PDF] LA BOBINE DINDUCTANCE
24 oct 2002 · Une bobine traversée par un courant produit un champ magnétique elle se comporte Son coefficient d'auto-inductance est L (on le suppose
[PDF] AUTO-INDUCTION : TENSION ENERGIE - Par Martin Bourhis
induite peut être détectée directement aux bornes de la bobine en circuit ouvert ou par le courant induit = / passant dans un circuit fermé de résistance
[PDF] Induction
Dans le cas d'une bobine quand on ouvre le circuit on force le courant vers zéro L est le coefficient d'auto-induction ou inductance qui dépend
[PDF] P15 – Induction et auto-induction
Lorsque l'aimant est loin de la bobine le flux du champ magnétique la traversant est constant et fluctue peu Ceci explique qu'aucune tension n'est mesurée
[PDF] Chapitre 4 Inductances et bobines
29 mai 2010 · 2 1 Inductance (ou auto-inductance ou self-inductance ou inductance 2 3 Bobine avec composante continue de la tension ou du courant
[PDF] Chapitre II- 6- AUTO-INDUCTION
Appréhender la notion d'inductance Connaître et savoir utiliser la relation courant-tension pour une bobine idéale mais aussi pour une bobine réelle I-
Expérience : retard à l"allumage
Un courant qui passe dans une spire crée un champ magnétique. Si ce courant varie, le champ ma-
gnétique varie également. Ainsi, on est en présence d"un champ magnétique variable à l"intérieur d"un
conducteur : la bobine elle-même.Il y a donc auto-induction : la spire parcourue par le courant crée un champ magnétique qui crée un
courant induit dans cette même spire. D"après la loi de Lenz, ce courant induit s"oppose à la cause qui
lui a donné naissance : ce courant induit est dans le sens inverse du courant initial qui s"établit dans
la spire.Phénomène d"auto-induction : le schéma a été découpé en plusieurs étapes pour la compréhension,
mais tout se passe dans le même tempsI. Autoinduction
I.1. Flux propre - Flux extérieurSoitCun circuit orienté(l"orientation de la normale~nse déduit de l"orien-
tation deCpar la règle du tire-bouchon).On orienteidans le même sens queC.
Le courant circulant dans le circuitCcrée un champ magnétique~Bp.On distingue :
Bple champ magnétique propre : champ créé par le circuitC Bextle champ magnétique créé par des sources extérieures Le flux total du champ magnétique à travers le circuitCvaut =x (~Bext+~Bp):d~S=ext+p 1ATSLycée Le DantecOn définit :
ext=x Bext:d~Sle flux du champ magnétique extérieur p=xBp:d~Sle flux propre
I.2. Inductance propre
On considère un circuitCparcouru par un courant d"intensitéi. Le sens de~nse déduit du sens deipar la règle de lamain droite.Le champ magnétique propre en un point quelconqueMdu plan du circuit est proportionnel àiet
s"exprime sous la formeBp(M) =K(M)i~navecK(M)>0
p=xBp:d~S=ix
K(M)~n:d~S
Le flux propre est donc proportionnel ài.On définit l"inductance propreLdu circuit par p=Li [L] = Hhenry (1 H = 1 T:m2:A1= 1 Wb:A1)L"inductance propre d"un circuit est une grandeur positive.Cela suppose la condition d"orientation vérifiée :~nest déduit du sens deipar la règle du tire-bouchon.
2 ATSLycée Le DantecI.3. Évaluation : cas d"une bobine On considère une bobine, de longueur`, de sectionS=R2, comportantNspires parcourues par uncourant d"intensitéi.On assimile cette bobine à un solénoïde infini (cela revient à négliger les effets de bord). On suppose
donc`R. À l"intérieur de la bobine, le champ est uniforme et vautB=0ni~uzavecn=N`
Le flux de
~Bà travers une spire vaut :0=0niSLe flux de
~Bà travers lesNspires vaut :p=N0=N0niS ainsi p=N0N` iS=LiL=0N2`
S Exemple : solénoïde de labo`= 40 cm,N= 200,R= 2;5 cm,0= 4:107H:m1.L= 25 mHPour augmenterLon place un noyau de fer doux dont le but est de renforcer le champ~B. Cela revient à
remplacer la perméabilité magnétique du vide0par0ravecrla perméabilité relative du matériau
(rest une grandeur sans dimension) :0!0ravecr'103à104
Aspect énergétique :
L"énergie stockée dans une bobine a pour expressionEm=12 Li2 E m=12 0N2`Si2=120
20N2`2`Si2=120
0Ni` 2 `S E m=120B2`S120B2correspond à la densité volumique d"énergie stockée sous forme magnétique (J:m3).
3 ATSLycée Le DantecI.4. Exercice : inductance propre d"un bobine torique de section rectangulaireOn considère une bobine torique de section rectangulaire de hauteurh, de rayons intérieuraet extérieur
b, comportantNspires jointives parcourues par un courant d"intensitéi. Déterminer son coefficient
d"inductance propre. On se place en coordonnées cylindriques avec =Oz:~B(r;;z). Invariance par rotation quelconque autour deOz:~Best indépendant de.Tout plan contenant l"axeest plan de symétrie; en un point de ce plan, en cordonnées cylindriques,
le champ propre est orthoradial :~B=B(r;z)~u.Les lignes de champ sont des cercles d"axe (Oz).
En appliquant le théorème d"Ampère sur une ligne de champ de rayonrcontenue à l"intérieur du tore on trouve (cf EM4b) on obtient :B=0Ni2r~u
Le champ ne dépend finalement pas de la cotez.
Le flux propre à travers une spire vaut :
s= b a0Ni2rhdr=0Ni2hlnba
Le flux propre à travers lesNspires vaut :
p=Ns=0N2i2hlnba =LiOn en déduit l"inductance propre :L=0N2h2lnba
4ATSLycée Le Dantec5
ATSLycée Le DantecI.5. Établissement du courant dans un circuit R,LÀt= 0on ferme l"interrupteurK.
Quand on ferme l"interrupteur un couranticommence à circuler dans le circuit. Il crée un champmagnétique dans la bobine qui augmente aveci. Le flux de ce champ augmente. D"après la loi de Lenz,
il apparaît une force électromotrice induite qui va s"opposer à l"augmentation du courant. On oriente la fem induite dans le sens d"orientation du circuit. e=ddt=dLidt=Ldidt On vérifie que pouri%on ae <0. La fem induite s"oppose à la circulation du courant. Remarque :u=e=Ldidton retrouve la relation courant tension (en convention récepteur) utilisée en électrocinétique.D"après la loi des mailles
ERi+e= 0
E=RieE=Ri+Ldidt
On obtient une équation différentielle linéaire du premier ordre à coefficients constants déjà établie en
électrocinétique :
didt+RL i=ERLa solution est la superposition d"une solution particulière et de la solution de l"équation homogène
associée : i(t) =ER +et avec=LR L"intensité du courant traversant une bobine est continue :i(0) =i(0+) = 0 0 = ER i(t) =ER 1et 6ATSLycée Le Dantecti
OE R0;63ER
Remarque :
Expérimentalement on doit tenir compte de la résistancerbde la bobine (modélisée par une résistance
r bplacée en série avec l"inductanceL) :=LR+rbeti1=ER+rb.Bilan énergétique :
E=Ri+Ldidt
Ei=Ri2+Ldidti
Ei=Ri2+ddt
12 Li2On retrouve bien l"expression de l"énergie stockée sous forme magnétique dans la bobineEm=12
Li2. Quandi= 0,B= 0il n"y a pas d"énergie stockée.I.6. Schéma électrique équivalent7
ATSLycée Le DantecII. Inductance mutuelle de deux circuits Expérience : voir leçon 16 Walter Levine 29 min 30sII.1. Coefficient d"inductance mutuelle
a) DéfinitionLes lignes du champ magnétique ~B1crée par le circuitC1traversent le circuitC2.Réciproquement, les lignes du champ magné-
tique~B2crée par le circuitC2traversent le circuitC1. 1!2=x 2~B1:d~S2=M12i1car~B1est proportionnel ài1.
2!1=x 1~B2:d~S1=M21i2car~B2est proportionnel ài2.
M12etM21sont homogènes à une inductance et se mesurent en henry.
b) Exemple On considère deux bobinesB1etB2, de même axe, de même longueur`, de rayonsR1etR2> R1. On noteS1=R21etS2=R22leurs sections,N1etN2leurs nombres de spires,i1eti2, l"intensité des courants traversant chacune des bobines.Soient ~B1et~B2les champ magnétiques créés parB1etB2.06R < R1R1< r < R2R
2< r~ B1 0N1` i1~uz00 B2 0N2` i2~uz 0N2` i2~uz01!2=N2B1S1=0N1N2`
S1i1=M12i1
2!1=N1B2S1=0N1N2`
S1i2=M21i2
8ATSLycée Le DantecM
12=M21=0N1N2S1`
De manière générale, on peut toujours écrire M12=M21=ML"inductance mutuelleMentre deux circuits est définie par
1!2=Mi1et2!1=Mi2
[M] =Hhenry Le signe deMdépend des sens d"orientation choisis pour les circuits. L"inversion d"un des deuxsens d"orientation entraîne une inversion du signe deM.II.2. Schéma électrique équivalent de deux circuits couplés
a) Équations électriquesOn considère deux circuits couplés, modélisés par le schéma ci-dessous :avecu1etu2des tensions variables.
Ce circuit peut être représenté par le schéma équivalent :où on a placé les fem induites, orientées dans le sens d"orientation choisi pour chaque circuit.
On calcule les fem induites :
e1=d1dt=d(L1i1+Mi2)dt=L1di1dtMdi2dt
e2=d2dt=d(L2i2+Mi1)dt=L2di2dtMdi1dt
D"où, en appliquant la loi des mailles :
8>< :u1=e1+R1i1=L1di1dt+Mdi2dt+R1i1
u2=e2+R2i2=L2di2dt+Mdi1dt+R2i2
9 ATSLycée Le Dantecb) Étude énergétique 8>< :u1i1=L1di1dti1+Mdi2dti1+R1i21
u2i2=L2di2dti2+Mdi1dti2+R2i22
u1i1+u2i2|{z}
puissance fournie par les deux sources de tension=R1i21+R2i22|{z} puissance dissipée par effet Joule+ddt0 B B@12L1i21+12
L2i22+Mi1i2|{z}
énergie magnétique1
C CAOn pose donc
E m=12L1i21+12
L2i22+Mi1i2
avecEml"énergie magnétique du circuit. Cette énergie est nulle pouri1=i2= 0. On aEm>0car elle est associée à une densité volumique d"énergie positive :Em=yE120B2d.
On supposei26= 0et on posex=i1i
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