Méthodes et Analyse Numériques
18 janv. 2011 I MODELISATION DISCRETISATION ET SIMULATION NUMERIQUE ... I.6.3 Stabilité d'une méthode numérique . ... II.2.10.2 Schéma implicite .
Méthodes numériques
Les schémas d'Euler explicite et implicite sont d'ordre 1 en temps et 2 en espace. Département de Mathématiques Appliquées. Transport et diffusion
RESOLUTION NUMERIQUE DISCRETISATION DES EDP ET EDO
I MODELISATION DISCRETISATION ET SIMULATION NUMERIQUE II.2.10.2 Schéma implicite . ... III.7.1 Méthodes d'Euler explicite et implicite .
Feuille de TD n 1 Schémas `a un pas explicites et implicites
On rappelle selon les notations d'Henrici
Méthode dintégration temporelle implicite pour la Simulation des
12 avr. 2018 4 Évaluation et amélioration de la méthode implicite ... 4.32 Sensibilité de la solution numérique du schéma de Crank-Nicolson (gauche) et ...
Différences finies pour les équations différentielles ordinaires
2) Test des schémas d'Euler explicite implicite et de Crank Nicolson Nous disons (et justifierons plus loin cette expression) que le schéma numérique.
Résolution numérique des Équations Différentielles Ordinaires
Le schéma d'Euler implicite c'est ce qui motive l'utilisation de méthodes numériques la plupart des EDOs ne peuvent être résolues.
Comparaison de schémas implicites et explicites centrés et
Introduction Numérique Tourbillon Compression Conclusion. Comparaison de schémas implicites et explicites centrés et décentrés en maillage mobile pour la.
Série dexercices no6/6 Équations différentielles
Analyse numérique L3- Automne 2015 Écrire le schéma d'Euler implicite en prenant un pas de temps constant. ... (b) Justifier que le schéma implicite.
4.2 Simulations numériques des EDO : schémas explicites
Notons également que nous aurions pu prendre la méthode des rectangles à droite nous n'au- rions alors pas de schéma explicite mais un schéma d'Euler implicite
[PDF] Méthodes numériques
Les schémas d'Euler explicite et implicite sont d'ordre 1 en temps et 2 en espace Département de Mathématiques Appliquées Transport et diffusion
[PDF] 42 Simulations numériques des EDO : schémas explicites
Le schéma d'Euler implicite est construit de la même manière que le schéma d'Euler explicite : par la méthode des rectangles Mais au lieu de considérer le
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Introduction Numérique Tourbillon Compression Conclusion Comparaison de schémas implicites et explicites centrés et décentrés en maillage mobile pour la
[PDF] Résolution numérique des Équations Différentielles Ordinaires
On a donc défini un nouveau schéma numérique connu sous le nom de schéma d'Euler implicite xn+1 = xn + hnf(tn+1xn+1) 4 4 1 Consistance
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Le schéma d'Euler implicite est inconditionnellement stable a-stabilité du schéma des Trapèzes implicites Reprenons le schéma (1 30) ( 1 + a?t 2 )
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24 mai 2016 · Ce schéma est implicite car yrn`1s est définit implicitement en fonction de yrns 6 3 4 Méthodes à un pas ou à pas séparés
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Dans cette fiche on consid`ere les schémas `a un pas implicites pour la résolution numérique de l'équation différentielle
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— Le schéma d'Euler implicite (2 9) est inconditionnellement stable en norme L? Preuve C'est une conséquence directe du principe du maximum discret (2 15)
![Comparaison de schémas implicites et explicites centrés et Comparaison de schémas implicites et explicites centrés et](https://pdfprof.com/Listes/17/44396-17Monastir04.pdf.pdf.jpg)
IntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionComparaison de schémas implicites et explicites,
centrés et décentrés en maillage mobile pour la simulation d"écoulements compressésMarc Buffat1Anne Cadiou2Lionel Le Penven
2Catherine Le Ribault2
1UCB Lyon I, LMFA UMR 5509
2CNRS, LMFA UMR 5509CFT"04 Monastir (Tunisie) Avril 2004Buffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé
IntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionPlan de l"exposé1Introduction2Méthodes Numériques3Décroissance d"un tourbillon4Compression d"un tourbillon5ConclusionBuffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé
IntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionIntroductionEcoulements de tumble compressés (chambre de combustion)Difficultés des simulations numériquesEcoulement compressible à bas MachMaillages mobilesCondition de stabilité basée surc(célérité) et nonu(vitesse)
CFL=(u+c)DtDx≈cDtDxBuffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé
IntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionIntroductionEcoulements de tumble compressés (chambre de combustion)Difficultés des simulations numériquesEcoulement compressible à bas MachMaillages mobilesCondition de stabilité basée surc(célérité) et nonu(vitesse)
CFL=(u+c)DtDx≈cDtDxBuffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé
IntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionSchémasNadiaLESNadiaDFNadiaVFSchémas NumériquesEquations de conservation pourW=?
r,r-→U,E=pg-1+12rU2? flux d"Euler=div(R(W))???? flux visqueux+S(W)????sourceDifficultés numériques: flux d"EulerF(W) =A(W)Wschéma explicite avec cdt de stabilitéCFL<1Schéma explicite centré d"ordre 2 instableSchéma explicite décentré (suivant les valeurs propresadeA)Schéma explicite d"ordre élevé (i.e. >2)schéma impliciteCFL>>1Schéma implicite centré non linéaireBuffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé
IntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionSchémasNadiaLESNadiaDFNadiaVFSchémas NumériquesEquations de conservation pourW=?
r,r-→U,E=pg-1+12rU2? flux d"Euler=div(R(W))???? flux visqueux+S(W)????sourceDifficultés numériques: flux d"EulerF(W) =A(W)Wschéma explicite avec cdt de stabilitéCFL<1Schéma explicite centré d"ordre 2 instableSchéma explicite décentré (suivant les valeurs propresadeA)Schéma explicite d"ordre élevé (i.e. >2)schéma impliciteCFL>>1Schéma implicite centré non linéaireBuffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé
IntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionSchémasNadiaLESNadiaDFNadiaVFSchémas NumériquesEquations de conservation pourW=?
r,r-→U,E=pg-1+12rU2? flux d"Euler=div(R(W))???? flux visqueux+S(W)????sourceDifficultés numériques: flux d"EulerF(W) =A(W)Wschéma explicite avec cdt de stabilitéCFL<1Schéma explicite centré d"ordre 2 instableSchéma explicite décentré (suivant les valeurs propresadeA)Schéma explicite d"ordre élevé (i.e. >2)schéma impliciteCFL>>1Schéma implicite centré non linéaireBuffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé
IntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionSchémasNadiaLESNadiaDFNadiaVFSchémas NumériquesEquations de conservation pourW=?
r,r-→U,E=pg-1+12rU2? flux d"Euler=div(R(W))???? flux visqueux+S(W)????sourceDifficultés numériques: flux d"EulerF(W) =A(W)Wschéma explicite avec cdt de stabilitéCFL<1Schéma explicite centré d"ordre 2 instableSchéma explicite décentré (suivant les valeurs propresadeA)Schéma explicite d"ordre élevé (i.e. >2)schéma impliciteCFL>>1Schéma implicite centré non linéaireBuffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé
IntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionSchémasNadiaLESNadiaDFNadiaVFMaillage déformableVp=L(t)
r=L(0)L(t)=5changement de variablec=xL(t)transformation domaine (EF)? e kf.yidw=? e?f.Nidet(J)d?wformulation conservative (VF)ddt? V krf dw= G krf-→U.-→n dG+? V kSdwBuffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compresséIntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionSchémasNadiaLESNadiaDFNadiaVFMaillage déformableVp=L(t)
r=L(0)L(t)=5changement de variablec=xL(t)transformation domaine (EF)? e kf.yidw=? e?f.Nidet(J)d?wformulation conservative (VF)ddt? V krf dw= G krf-→U.-→n dG+? V kSdwBuffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compresséIntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionSchémasNadiaLESNadiaDFNadiaVFMaillage déformableVp=L(t)
r=L(0)L(t)=5changement de variablec=xL(t)transformation domaine (EF)? e kf.yidw=? e?f.Nidet(J)d?wformulation conservative (VF)ddt? V krf dw= G krf-→U.-→n dG+? V kSdwBuffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compresséIntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionSchémasNadiaLESNadiaDFNadiaVFMaillage déformableVp=L(t)
r=L(0)L(t)=5changement de variablec=xL(t)transformation domaine (EF)? e kf.yidw=? e?f.Nidet(J)d?wformulation conservative (VF)ddt? V krf dw= G krf-→U.-→n dG+? V kSdwBuffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compresséIntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionSchémasNadiaLESNadiaDFNadiaVFCode "NadiaLES"Code E.F. + LES sur maillage non structuré (Duchamp 1999)FV/FE sur maillage non
structuré (Dervieux 1998)Jfinite element mesh IG1 G2 IJ control volumeSolveur de Rieman basMach RoeTurkel (Viozat
1997)Contrôle de la dissipation
et de la dispersionprecisionO(dt4,h2)avecRunge Kutta 4décomposition de domaine
(calcul //e) Buffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compresséIntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionSchémasNadiaLESNadiaDFNadiaVFCode "NadiaLES"Code E.F. + LES sur maillage non structuré (Duchamp 1999)FV/FE sur maillage non
structuré (Dervieux 1998)Jfinite element mesh IG1 G2 IJ control volumeSolveur de Rieman basMach RoeTurkel (Viozat
1997)Contrôle de la dissipation
et de la dispersionprecisionO(dt4,h2)avecRunge Kutta 4décomposition de domaine
(calcul //e) Buffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compresséIntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionSchémasNadiaLESNadiaDFNadiaVFCode "NadiaLES"Code E.F. + LES sur maillage non structuré (Duchamp 1999)FV/FE sur maillage non
structuré (Dervieux 1998)Jfinite element mesh IG1 G2 IJ control volumeSolveur de Rieman basMach RoeTurkel (Viozat
1997)Contrôle de la dissipation
et de la dispersionprecisionO(dt4,h2)avecRunge Kutta 4décomposition de domaine
(calcul //e) Buffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compresséIntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionSchémasNadiaLESNadiaDFNadiaVFCode "NadiaLES"Code E.F. + LES sur maillage non structuré (Duchamp 1999)FV/FE sur maillage non
structuré (Dervieux 1998)Jfinite element mesh IG1 G2 IJ control volumeSolveur de Rieman basMach RoeTurkel (Viozat
1997)Contrôle de la dissipation
et de la dispersionprecisionO(dt4,h2)avecRunge Kutta 4décomposition de domaine
(calcul //e) Buffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compresséIntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionSchémasNadiaLESNadiaDFNadiaVFCode "NadiaLES"Code E.F. + LES sur maillage non structuré (Duchamp 1999)FV/FE sur maillage non
structuré (Dervieux 1998)Jfinite element mesh IG1 G2 IJ control volumeSolveur de Rieman basMach RoeTurkel (Viozat
1997)Contrôle de la dissipation
et de la dispersionprecisionO(dt4,h2)avecRunge Kutta 4décomposition de domaine
(calcul //e) Buffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compresséIntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionSchémasNadiaLESNadiaDFNadiaVFCode "NadiaLES"Code E.F. + LES sur maillage non structuré (Duchamp 1999)FV/FE sur maillage non
structuré (Dervieux 1998)Jfinite element mesh IG1 G2 IJ control volumeSolveur de Rieman basMach RoeTurkel (Viozat
1997)Contrôle de la dissipation
et de la dispersionprecisionO(dt4,h2)avecRunge Kutta 4décomposition de domaine
(calcul //e) Buffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compresséIntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionSchémasNadiaLESNadiaDFNadiaVFCode "NadiaDF"Code D.F. d"ordre élevé explicite (R.K. 4) sur maillage structuréPADE: Lele 1992reconstruction des dérivées ordre 4
aF? i-1+F? i+aF? i+1=aFi+1-Fi-12Dx aveca=14,a=43système tri-diagonal (Thomas)WENO: Jiang & Shu 1996reconstruction des fluxs ordre 5 F i+12=2å r=0w rF+,r i+12+2å r=0w2-rF-,r
i+12i-2i+1/2i+1i+2ii-1 r=2 r=1 r=0 F+,r i-1/2Buffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compresséIntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionSchémasNadiaLESNadiaDFNadiaVFCode "NadiaDF"Code D.F. d"ordre élevé explicite (R.K. 4) sur maillage structuréPADE: Lele 1992reconstruction des dérivées ordre 4
aF? i-1+F? i+aF? i+1=aFi+1-Fi-12Dx aveca=14,a=43système tri-diagonal (Thomas)WENO: Jiang & Shu 1996reconstruction des fluxs ordre 5 F i+12=2å r=0w rF+,r i+12+2å r=0w2-rF-,r
i+12i-2i+1/2i+1i+2ii-1 r=2 r=1 r=0 F+,r i-1/2Buffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compresséIntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionSchémasNadiaLESNadiaDFNadiaVFCode "NadiaDF"Code D.F. d"ordre élevé explicite (R.K. 4) sur maillage structuréPADE: Lele 1992reconstruction des dérivées ordre 4
aF? i-1+F? i+aF? i+1=aFi+1-Fi-12Dx aveca=14,a=43système tri-diagonal (Thomas)WENO: Jiang & Shu 1996reconstruction des fluxs ordre 5 F i+12=2å r=0w rF+,r i+12+2å r=0w2-rF-,r
i+12i-2i+1/2i+1i+2ii-1 r=2 r=1 r=0 F+,r i-1/2Buffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé k? Wn+1 k+1-Wn+1 k?=G(Wn+1 G kW n idGLibMesh (Kirk 2002) gestion maillage en //e enC++ avec adapation (AMR)PETSC (Barry 2001)
résolution système linéaire en //e (MPI)Krilov, MultiGrilleMETIS (Karypis 1996)
partitionnementBuffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé
k? Wn+1 k+1-Wn+1 k?=G(Wn+1 G kW n idGLibMesh (Kirk 2002) gestion maillage en //e enC++ avec adapation (AMR)PETSC (Barry 2001)
résolution système linéaire en //e (MPI)Krilov, MultiGrilleMETIS (Karypis 1996)
partitionnementBuffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé
k? Wn+1 k+1-Wn+1 k?=G(Wn+1 G kW n idGLibMesh (Kirk 2002) gestion maillage en //e enC++ avec adapation (AMR)PETSC (Barry 2001)
résolution système linéaire en //e (MPI)Krilov, MultiGrilleMETIS (Karypis 1996)
partitionnementBuffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé
k? Wn+1 k+1-Wn+1 k?=G(Wn+1 G kW n idGLibMesh (Kirk 2002) gestion maillage en //e enC++ avec adapation (AMR)PETSC (Barry 2001)
résolution système linéaire en //e (MPI)Krilov, MultiGrilleMETIS (Karypis 1996)
partitionnementBuffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé
k? Wn+1 k+1-Wn+1 k?=G(Wn+1 G kW n idGLibMesh (Kirk 2002) gestion maillage en //e enC++ avec adapation (AMR)PETSC (Barry 2001)
résolution système linéaire en //e (MPI)Krilov, MultiGrilleMETIS (Karypis 1996)
partitionnementBuffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé
k? Wn+1 k+1-Wn+1 k?=G(Wn+1 G kW n idGLibMesh (Kirk 2002) gestion maillage en //e enC++ avec adapation (AMR)PETSC (Barry 2001)
résolution système linéaire en //e (MPI)Krilov, MultiGrilleMETIS (Karypis 1996)
partitionnementBuffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé
IntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionSchémasNadiaLESNadiaDFNadiaVFPréconditionnement bas Machdépendance des variables d"état en fonction du Machr=q(1)etu=q(1)maisE=q(Ma-2)etp=q(Ma-2)NadiaLESRoe-Turkel (Viozat 1999)préconditionnement
deDpen(b2)variables entropiques [p,-→u,S]: b≈MaNadiaVFdécomposition deEtetp E t(x,t) =1g-1P0(t)+E?(x,t) p(x,t) =P0(t)+p?(x,t)équation pourE? E ?(x,t) =q(1)etp?(x,t) =q(1) P0(t) =?V(0)V(t)?
g?V(0)p(x,t)dxBuffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé
IntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionSchémasNadiaLESNadiaDFNadiaVFPréconditionnement bas Machdépendance des variables d"état en fonction du Machr=q(1)etu=q(1)maisE=q(Ma-2)etp=q(Ma-2)NadiaLESRoe-Turkel (Viozat 1999)préconditionnement
deDpen(b2)variables entropiques [p,-→u,S]: b≈MaNadiaVFdécomposition deEtetp E t(x,t) =1g-1P0(t)+E?(x,t) p(x,t) =P0(t)+p?(x,t)équation pourE? E ?(x,t) =q(1)etp?(x,t) =q(1) P0(t) =?V(0)V(t)?
g?V(0)p(x,t)dxBuffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé
IntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionSchémasNadiaLESNadiaDFNadiaVFPréconditionnement bas Machdépendance des variables d"état en fonction du Machr=q(1)etu=q(1)maisE=q(Ma-2)etp=q(Ma-2)NadiaLESRoe-Turkel (Viozat 1999)préconditionnement
deDpen(b2)variables entropiques [p,-→u,S]: b≈MaNadiaVFdécomposition deEtetp E t(x,t) =1g-1P0(t)+E?(x,t) p(x,t) =P0(t)+p?(x,t)équation pourE? E ?(x,t) =q(1)etp?(x,t) =q(1) P0(t) =?V(0)V(t)?
g?V(0)p(x,t)dxBuffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé
IntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionMa=0FluctuationrviscositénhOndesDécroissance d"un tourbillonsolution analytiquetourbillon de TaylorRe=UmaxLn=1000solutionMa=0 (non entropique)L=1,Umax=1,r0=1,p0=r0gMa2Questions sur les schémas numériques?Fluctuation de densité?spatiale:Dr=r0gp0Dp=Ma2Dp(si isentropique)temporelle: ondes acoustiques de célérité≈c0=?gp0r0=Ma-1
Convergence vers la solutionMa=0?Buffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé
IntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionMa=0FluctuationrviscositénhOndesDécroissance d"un tourbillonsolution analytiquetourbillon de TaylorRe=UmaxLn=1000solutionMa=0 (non entropique)L=1,Umax=1,r0=1,p0=r0gMa2Questions sur les schémas numériques?Fluctuation de densité?spatiale:Dr=r0gp0Dp=Ma2Dp(si isentropique)temporelle: ondes acoustiques de célérité≈c0=?gp0r0=Ma-1
Convergence vers la solutionMa=0?Buffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé
IntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionMa=0FluctuationrviscositénhOndesFluctuation de densité00.20.40.60.810
0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1 -2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2x 10 -3 -1 -0.5 0 0.5 1 1.52x 10-3
00.10.20.30.40.50.60.70.80.910
0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2x 10 -300.10.20.30.40.50.60.70.80.910
0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.91FIG.:fluctuationsr-1 àMa=0.1 (NadiaVF, NadiaDF, NadiaLES)allure identique à Ma=0.01avec une amplitude plus faibleNadiaVFNadiaDF WENONadiaDF PadéNadiaLESMa=0.10.3710-20.3410-20.3410-20.4410-2Ma=0.010.8410-40.3410-40.3410-40.3810-3TAB.:maximum des fluctuations de densité:rmax-rminen 802Buffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé
IntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionMa=0FluctuationrviscositénhOndesFluctuation de densité00.20.40.60.810
0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1 -2 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2x 10 -3 -1 -0.5 0 0.5 1 1.52x 10-3
00.10.20.30.40.50.60.70.80.910
0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1 -1.5 -1 -0.5 0 0.5 1 1.5 2x 10 -300.10.20.30.40.50.60.70.80.910
0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.91FIG.:fluctuationsr-1 àMa=0.1 (NadiaVF, NadiaDF, NadiaLES)allure identique à Ma=0.01avec une amplitude plus faibleNadiaVFNadiaDF WENONadiaDF PadéNadiaLESMa=0.10.3710-20.3410-20.3410-20.4410-2Ma=0.010.8410-40.3410-40.3410-40.3810-3TAB.:maximum des fluctuations de densité:rmax-rminen 802Buffat, Cadiou, Le Penven, Le RibaultCFT"04: schémas bas Mach en écoulement compressé
IntroductionNumériqueTourbillonCompressionConclusionMa=0FluctuationrviscositénhOndesViscosité numériquenhdes schémas fonction dehetMa 0.0001
0.001 0.01 0.10.01 0.1 1
% nuh hNadiaVF % de viscosite numeriqueMa=0.1
Ma=0.01?rU?t=tf?rU?t=0=e-2nep2tf
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