[PDF] Décomposition en série de Fourier Signaux périodiques

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TdS H. Garnier 1

Hugues GARNIER

hugues.garnier@univ-lorraine.fr Décomposition en série de Fourier Signaux périodiques

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Organisation de l'UE de TdS

I. Introduction

II. Analyse et traitement de signaux déterministes - Analyse de Fourier de signaux analogiques

• Signaux à temps continu • Décomposition en série de Fourier • Transformée de Fourier à temps continu

- De l'analogique au numérique - Analyse de Fourier de signaux numériques III. Filtrage des signaux IV. Analyse et traitement de signaux aléatoires

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Introduction

• Domaine, jusqu'à présent, habituel pour analyser un signal : - Domaine temporel : analyse de l'évolution du signal dans le temps

• Permet de mettre en évidence certaines caractéristiques :

• signal périodique ou non (détermination de la période), • amplitude (valeur moyenne, maximale...), • signal analogique/numérique, énergie finie/infinie, ...

• Déterminer l'expression analytique du signal ci-dessous ?

5 s(t) t (ms) 5 0

s(t)=?

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Introduction

• L'expression mathématique du signal est : - L'observation dans le domaine temporel est s ouvent insuffisante pour déduire l'expression mathématique du signal - Il serait int éressant de tro uver une autre représentation qui app orterait plus d'informations sur le signal que la représentation usuelle temporelle - Cette nouvelle représentation devra faire directement apparaître certaines caractéristiques du signal (par exemple A o , A 1 , A 2 o 1 2

) non plus dans le do maine temporel (en fonct ion du temps) mais dans le do maine fréquentiel, c'est à dire en fonction de la fréquence.

5 s(t) t (ms) 5 0

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• Représentation habituelle : amplitude du signal en fonction du temps • Nouvelle représentation : amplitude et phase initiale en fonction de la fréquence

5 s(t) t (ms) 5 0f (Hz) 0

A o =2 A 1 =5 A 2 =10 A n

1000 2500 f (Hz) 0

o =0 ϕ n

1000 2500

3 1 2 2

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Série & transformée de Fourier

Joseph FOURIER

• Auxerre 1768 - Paris 1830 • Grand savant français • A pr ofondément influencé les mathématiques et la physique des sciences de son siècle • L'étude de la propagation de la chaleur l'a amené à la découverte des séries trigonométriques portant son nom

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Théorème de Fourier Sous certaines conditions de dérivation et de continuité, tout signal à temps continu s(t) périodique de période T

o peut s'écrire sous la forme d'une somme de signaux sinusoïdaux Cette somme peut s'écrire de deux manières : - forme trigonométrique réelle - forme exponentielle complexe

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Forme trigonométrique réelle

avec : Tout signal à temps continu s(t) périodique de période T o peut s'écrire :

Le terme g énéral u

n (t)=a n cos(nω o t)+b n sin(nω o t)=A n cos(nω o t-ϕ n ) est appelé harmonique de rang n C'est un signal cosinusoïdal d'amplitude A n de période T o /n (fréquence nf o ) et de phase à l 'origine -ϕ n

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Remarques et propriétés

- a 0 : valeur moyenne du signal (composante continue) - Harmonique d'ordre 1 : fondamental - Amplitudes A n tendent vers 0 lorsque n tend vers l'infini - Décomposition indépendante de l'intervalle [t 0 , t 0 +T o - Si s(t) pair - Si s(t) impair

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Spectres unilatéraux d'amplitude et de phase

• Spectre d'amplitude de s(t) : tracé de A n en fonction des pulsations (fréquences) • Spectre de phase de s(t) : tracé de ϕ n

en fonction des pulsations (fréquences) • On parle de représentation fréquentielle ou spectrale • A

n et ϕ n n'existant que pour des multiples entiers de ω o on parle de spectres de raies. composante continue 0 ω o

2 ω

o

3 ω

o

4 ω

o A 1 A 0 A 2 A 3 A 4 A 5

5 ω

o A n fondamental ω (rd/s)

Spectre unilatéral de phase

0 n o

2 ω

o

3 ω

o

4 ω

o 1 0 2 3 4 5

5 ω

o

ω (rd/s)

Spectre unilatéral d

'amplitude 0 T o s(t) t

Evolution temporelle du signal

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Exemple 1 : cas d'un signal sinusoïdal

• Soit un signal sinusoïdal décrit par : C 'est un signal ne contenant qu'un seul harmonique ! s(t)=2cos(2π10t-π4)

Domaine temporel

s(t) t 2

0.1125 0 0.0125 T

o =0.1s A 1 A 2 A 3 A 4 A 5 0 10 20

304050

A n fondamental f (Hz) 2

Domaine fréquentiel

Spectre unilatéral de phase Spectre unilatéral d 'amplitude 1 2 3 4 5

0 10 20 30 40 50 ϕ

n f ( Hz )

4 π

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Exemple 2 : cas d'un créneau

• Montrer que le dévelop pement en s érie de Fourier d'un signal créneau s'écrit : s(t) t A T o 0

Domaine temporel

A n 4A 3 4A 3ω 5ω 3ω 5ω n 2

Domaine fréquentiel

Spectre unilatéral de phase Spectre unilatéral d 'amplitude

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Evolution temporelle des harmoniques Reconstruction du signal à partir des harmoniques

0 -2 0 2 0 0 0 0 0 1 -5 0 5 0 1 -5 0 5 0 1 -5 0 5 0 1 -5 0 5 0 1 -5 0 5 -2 0 2 -2 0 2 -2 0 2 -2 0 2 1 1 1 1 1

Harmonique 1 Harmoniques 1 et 3 Harmoniques 1, 3 et 5 Harmoniques 1, 3, 5 et 7 Harmoniques 1, 3, 5 7 et 9 Harmonique 1 Harmonique 5 Harmonique 3 Harmonique 7 Harmonique 9

Ondulations = phénomène de Gibbs

A=2 T o =1

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Théorème de Fourier

Sous certaines conditions de dérivation et de continuité, tout signal à temps continu s(t) périodique de période T o peut s'écrire sous la forme d'une somme de signaux sinusoïdaux. Cette somme peut s'écrire de deux manières : - forme trigonométrique réelle - forme exponentielle complexe

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De la forme trigonométrique à la forme exponentielle complexe • Tout signal à temps continu s(t) périodique de période T o peut s'écrire :

En utilisant les formules d'Euler :

• On montre que tout signal à temps continu s(t) périodique de période T o peut également s'écrire :

Forme trigonométrique

réelle

Forme exponentielle

complexe

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Forme exponentielle complexe

• Tout signal à temps continu s(t) périodique de période T o peut s'écrire : • Remarques - Les coefficients c n

sont appelés coefficients de Fourier - Ces coefficients sont généralement complexes et peuvent

s 'écrire sous forme exponentielle complexe : - L 'harmonique de rang n s'écrit également : L'harmonique de rang n est donc une cosinusoïde de pulsation nω o d'amplitude 2 |c n et de déphasage Arg(c n

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Spectres bilatéraux d'amplitude et de phase

• Les coefficients de Fourier sont généralement complexes et peuvent s 'écrire : • Spectre d 'amplitude de s(t) : tracé de |c n | en fonction des pulsations • Spectre de phase de s(t) : tracé de Arg(c n ) en fonction des pulsations

Spectre bilatéral de phase

0

Spectre bilatéral d

'amplitude 0 T o s(t) t

Evolution temporelle du signal

cn=cnejArg(cn)Ic n I 0 o 2ω o 3ω o Ic 1 I c 0 Ic 2 I Ic 3 I fondamental

ω (rd/s)

Ic -1 I Ic -2 I Ic -3 I o -2ω o -3ω o Arg(c n 0 o 2ω o 3ω o

ω (rd/s)

o -2ω o -3ω o

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Propriétés des spectres bilatéraux

• Il apparaît dans l'expression de s(t) des termes pour les fréquences s'étendant de - ∞ à +∞, d'où le nom de spectres bilatéraux

• Le spectre d'amplitude bilatéral est toujours pair • Le spectre de phase bilatéral est toujours impair • Les 2 spectres ne comportent des composantes qu'aux multiples

entiers de la fréquence du signal, on parle de spectres de raies Spectre bilatéral de phase Spectre bilatéral d'amplitude Ic n I 0 o 2ω o 3ω o Ic 1 I c 0 Ic 2 I Ic 3 I fondamental

ω (rd/s)

Ic -1 I Ic -2 I Ic -3 I o -2ω o -3ω o Arg(c n 0 o 2ω o 3ω o

ω (rd/s)

o -2ω oquotesdbs_dbs33.pdfusesText_39

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