Chapitre 4 Nombres complexes et exponentielle complexe
4.2 Argument et forme polaire d'un nombre complexe . . . . . . . . . . . . . . . . . . 82. 4.3 Exponentielle complexe . Limite de la somme : (a) Si lim.
TF DIRAC
ET TUTTI QUANTI
Séries entières
La somme est la fonction qui à tout complexe z tel que ? an zn converge associe Le fait que la somme de la série exponentielle soit exp(z) n'est.
Calcul Algébrique
se lit « somme pour k allant de zéro à cinq de deux puissance k ». C'est une notation écriture prend toute sa force grâce à l'exponentielle complexe.
Lexponentielle complexe
L'exponentielle complexe du cercle U des nombres complexes de module 1. ... convergente sur tout compact K ? C. Sa somme est notée exp(z) ou.
Décomposition en série de Fourier Signaux périodiques
forme d'une somme de signaux sinusoïdaux. Cette somme peut s'écrire de deux manières : – forme trigonométrique réelle. – forme exponentielle complexe
Séries numériques
29 avr. 2014 La somme de la série exponentielle est le nombre e ... Pour les séries à termes complexes la convergence équivaut à celle des parties ...
Exponentielle de matrices
4.1 Groupes topologiques et exponentielle complexe . de la matrice unipotente In + D?1N qui est une somme finie
Compléments sur les complexes
Cette expression est la forme exponentielle du complexe z. 1. on écrit la quantité étudiée comme la partie réelle (ou imaginaire) d'une somme d'ex-.
Transformation de Fourier et majoration de sommes exponentielles
variété complexe Xç munie de l'application fç : Xç -> Aç et qui est à l'interprétation cohomologique des sommes exponentielles et au théorème de chan-.
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On écrit ainsi les nombres complexes sous la forme a`bi ou a`ib L'addition et la multiplication sont alors données par les formules : (a') pa ` ibq`pc ` idq“pa
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La propriété fondamentale de l'exponentielle est la suivante : Théorème 1 2 Pour tous nombres complexes s t on a eset = es+t En particulier l'exponentielle
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Tout nombre complexe de module non nul r et d'argument ? s'écrit z = rei? Cette écriture est la forme exponentielle de z Exercice 12 On donne z1 =1+ i et
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On appelle fonction exponentielle complexe la fonction : C ? C z ?? ez Les r`egles de calcul pour les fonctions exponentielles réelle et imaginaire pure s
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Les propriétés calculatoires de exp découlant de sa propriété fonctionnelle l'exponentielle complexe possède les mêmes : Proposition
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fonction exponentielle à l'aide d'une somme infinie de termes valable dans R et dans C mais qu'on ne voit qu'après le bac ! Forme exponentielle d'un
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Effectuer les calculs suivants en utilisant la forme exponentielle 1 = 1 + 1 ? Calculer la somme des complexes qui vérifient = ?1
[PDF] NOMBRES COMPLEXES
On appelle corps des nombres complexes et on note CI un ensemble contenant IR Écrire sous la forme exponentielle ou sous la forme trigonométrique les
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Il s'agit d'un cours consacré aux sommes exponentielles provenant continue sur X à valeurs complexes) on a lim !( ~ f(x)) = S f N-++>O N n=l
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Groupe des nombres complexes de module 1 noté U On pose ei? = cos? + somme) C'est utile par exemple pour calculer des intégrales ou des dérivées
TdS H. Garnier 1
Hugues GARNIER
hugues.garnier@univ-lorraine.fr Décomposition en série de Fourier Signaux périodiquesTdS H. Garnier 2
Organisation de l'UE de TdS
I. Introduction
II. Analyse et traitement de signaux déterministes - Analyse de Fourier de signaux analogiques• Signaux à temps continu • Décomposition en série de Fourier • Transformée de Fourier à temps continu
- De l'analogique au numérique - Analyse de Fourier de signaux numériques III. Filtrage des signaux IV. Analyse et traitement de signaux aléatoiresTdS H. Garnier 3
Introduction
• Domaine, jusqu'à présent, habituel pour analyser un signal : - Domaine temporel : analyse de l'évolution du signal dans le temps
• Permet de mettre en évidence certaines caractéristiques :• signal périodique ou non (détermination de la période), • amplitude (valeur moyenne, maximale...), • signal analogique/numérique, énergie finie/infinie, ...
• Déterminer l'expression analytique du signal ci-dessous ?5 s(t) t (ms) 5 0
s(t)=?TdS H. Garnier 4
Introduction
• L'expression mathématique du signal est : - L'observation dans le domaine temporel est s ouvent insuffisante pour déduire l'expression mathématique du signal - Il serait int éressant de tro uver une autre représentation qui app orterait plus d'informations sur le signal que la représentation usuelle temporelle - Cette nouvelle représentation devra faire directement apparaître certaines caractéristiques du signal (par exemple A o , A 1 , A 2 o 1 2) non plus dans le do maine temporel (en fonct ion du temps) mais dans le do maine fréquentiel, c'est à dire en fonction de la fréquence.
5 s(t) t (ms) 5 0
TdS H. Garnier 5
• Représentation habituelle : amplitude du signal en fonction du temps • Nouvelle représentation : amplitude et phase initiale en fonction de la fréquence5 s(t) t (ms) 5 0f (Hz) 0
A o =2 A 1 =5 A 2 =10 A n1000 2500 f (Hz) 0
o =0 ϕ n1000 2500
3 1 2 2TdS H. Garnier 6
Série & transformée de Fourier
Joseph FOURIER
• Auxerre 1768 - Paris 1830 • Grand savant français • A pr ofondément influencé les mathématiques et la physique des sciences de son siècle • L'étude de la propagation de la chaleur l'a amené à la découverte des séries trigonométriques portant son nomTdS H. Garnier 7
Théorème de Fourier Sous certaines conditions de dérivation et de continuité, tout signal à temps continu s(t) périodique de période T
o peut s'écrire sous la forme d'une somme de signaux sinusoïdaux Cette somme peut s'écrire de deux manières : - forme trigonométrique réelle - forme exponentielle complexeTdS H. Garnier 8
Forme trigonométrique réelle
avec : Tout signal à temps continu s(t) périodique de période T o peut s'écrire :Le terme g énéral u
n (t)=a n cos(nω o t)+b n sin(nω o t)=A n cos(nω o t-ϕ n ) est appelé harmonique de rang n C'est un signal cosinusoïdal d'amplitude A n de période T o /n (fréquence nf o ) et de phase à l 'origine -ϕ nTdS H. Garnier 9
Remarques et propriétés
- a 0 : valeur moyenne du signal (composante continue) - Harmonique d'ordre 1 : fondamental - Amplitudes A n tendent vers 0 lorsque n tend vers l'infini - Décomposition indépendante de l'intervalle [t 0 , t 0 +T o - Si s(t) pair - Si s(t) impairTdS H. Garnier 10
Spectres unilatéraux d'amplitude et de phase
• Spectre d'amplitude de s(t) : tracé de A n en fonction des pulsations (fréquences) • Spectre de phase de s(t) : tracé de ϕ nen fonction des pulsations (fréquences) • On parle de représentation fréquentielle ou spectrale • A
n et ϕ n n'existant que pour des multiples entiers de ω o on parle de spectres de raies. composante continue 0 ω o2 ω
o3 ω
o4 ω
o A 1 A 0 A 2 A 3 A 4 A 55 ω
o A n fondamental ω (rd/s)Spectre unilatéral de phase
0 n o2 ω
o3 ω
o4 ω
o 1 0 2 3 4 55 ω
oω (rd/s)
Spectre unilatéral d
'amplitude 0 T o s(t) tEvolution temporelle du signal
TdS H. Garnier 11
Exemple 1 : cas d'un signal sinusoïdal
• Soit un signal sinusoïdal décrit par : C 'est un signal ne contenant qu'un seul harmonique ! s(t)=2cos(2π10t-π4)Domaine temporel
s(t) t 20.1125 0 0.0125 T
o =0.1s A 1 A 2 A 3 A 4 A 5 0 10 20304050
A n fondamental f (Hz) 2Domaine fréquentiel
Spectre unilatéral de phase Spectre unilatéral d 'amplitude 1 2 3 4 50 10 20 30 40 50 ϕ
n f ( Hz )4 π
TdS H. Garnier 12
Exemple 2 : cas d'un créneau
• Montrer que le dévelop pement en s érie de Fourier d'un signal créneau s'écrit : s(t) t A T o 0Domaine temporel
A n 4A 3 4A 3ω 5ω 3ω 5ω n 2Domaine fréquentiel
Spectre unilatéral de phase Spectre unilatéral d 'amplitudeTdS H. Garnier 13
Evolution temporelle des harmoniques Reconstruction du signal à partir des harmoniques0 -2 0 2 0 0 0 0 0 1 -5 0 5 0 1 -5 0 5 0 1 -5 0 5 0 1 -5 0 5 0 1 -5 0 5 -2 0 2 -2 0 2 -2 0 2 -2 0 2 1 1 1 1 1
Harmonique 1 Harmoniques 1 et 3 Harmoniques 1, 3 et 5 Harmoniques 1, 3, 5 et 7 Harmoniques 1, 3, 5 7 et 9 Harmonique 1 Harmonique 5 Harmonique 3 Harmonique 7 Harmonique 9
Ondulations = phénomène de Gibbs
A=2 T o =1TdS H. Garnier 14
Théorème de Fourier
Sous certaines conditions de dérivation et de continuité, tout signal à temps continu s(t) périodique de période T o peut s'écrire sous la forme d'une somme de signaux sinusoïdaux. Cette somme peut s'écrire de deux manières : - forme trigonométrique réelle - forme exponentielle complexeTdS H. Garnier 15
De la forme trigonométrique à la forme exponentielle complexe • Tout signal à temps continu s(t) périodique de période T o peut s'écrire :En utilisant les formules d'Euler :
• On montre que tout signal à temps continu s(t) périodique de période T o peut également s'écrire :Forme trigonométrique
réelleForme exponentielle
complexeTdS H. Garnier 16
Forme exponentielle complexe
• Tout signal à temps continu s(t) périodique de période T o peut s'écrire : • Remarques - Les coefficients c nsont appelés coefficients de Fourier - Ces coefficients sont généralement complexes et peuvent
s 'écrire sous forme exponentielle complexe : - L 'harmonique de rang n s'écrit également : L'harmonique de rang n est donc une cosinusoïde de pulsation nω o d'amplitude 2 |c n et de déphasage Arg(c nTdS H. Garnier 17
Spectres bilatéraux d'amplitude et de phase
• Les coefficients de Fourier sont généralement complexes et peuvent s 'écrire : • Spectre d 'amplitude de s(t) : tracé de |c n | en fonction des pulsations • Spectre de phase de s(t) : tracé de Arg(c n ) en fonction des pulsationsSpectre bilatéral de phase
0Spectre bilatéral d
'amplitude 0 T o s(t) tEvolution temporelle du signal
cn=cnejArg(cn)Ic n I 0 o 2ω o 3ω o Ic 1 I c 0 Ic 2 I Ic 3 I fondamentalω (rd/s)
Ic -1 I Ic -2 I Ic -3 I o -2ω o -3ω o Arg(c n 0 o 2ω o 3ω oω (rd/s)
o -2ω o -3ω oTdS H. Garnier 18
Propriétés des spectres bilatéraux
• Il apparaît dans l'expression de s(t) des termes pour les fréquences s'étendant de - ∞ à +∞, d'où le nom de spectres bilatéraux
• Le spectre d'amplitude bilatéral est toujours pair • Le spectre de phase bilatéral est toujours impair • Les 2 spectres ne comportent des composantes qu'aux multiples
entiers de la fréquence du signal, on parle de spectres de raies Spectre bilatéral de phase Spectre bilatéral d'amplitude Ic n I 0 o 2ω o 3ω o Ic 1 I c 0 Ic 2 I Ic 3 I fondamentalω (rd/s)
Ic -1 I Ic -2 I Ic -3 I o -2ω o -3ω o Arg(c n 0 o 2ω o 3ω oω (rd/s)
o -2ω o -3ω oTdS H. Garnier 19
Exemple 1 : cas d'un signal sinusoïdal
• Soit un signal sinusoïdal décrit par : s(t)=2cos(2π10t-π4)Domaine temporel
Domaine fréquentiel
Spectre bilatéral de phase Spectre bilatéral d 'amplitude0 10 20 30 f ( Hz) 1 -20 -10
n c 1 c 1 c c c 3 c 010 20 30f (Hz) -20-10 )c(Arg n 4 4 s(t) t 2
0.1125 0 0.0125 T
o =0.1sTdS H. Garnier 20
Exemple 2 : cas d'un créneau
• Montrer que les coefficients de Fourier sont donnés par : s(t) t A T o 0Domaine temporel Domaine fréquentiel
Spectre bilatéral de phase Spectre bilatéral d 'amplitude 2A 3quotesdbs_dbs44.pdfusesText_44[PDF] exponentielle i pi
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