Exercice 1: Câble coaxial et Théorème dAmpère (sur 13 points)
Voir figure 1 ci-contre. On suppose ce câble parcouru par un courant continu constant I pour le conducteur central et -I pour le blindage. 1.1)
PC 13/14 Exercice 1 : Comparaison des courants de conduction et
Un fil conducteur ohmique homogène de conductivité γ assimile un cylindre d'axe. (Oz) et de rayon a
Introduction à lElectromagnétisme
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□ Capacité linéique (théorème de Gauss):. 11. Page 12. Lignes de transmission. □ Exemple du câble coaxial RG58 : □ Inductance linéique (théorème d'Ampère) :.
Chapitre II : Equations de Maxwell dans le vide 1. Introduction 2
L'équation de Maxwell-Ampère exprime la forme généralisée du théorème d'Ampère : Calculer sur chacune des armatures de ce câble coaxial. Page 21 ...
TD Em2B
EXERCICE 1 : Champ électromagnétique d'un LASER à gaz. Un faisceau LASER émet une onde plane progressive monochromatique polarisée rectilignement.
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3 avr. 2019 ... câble coaxial et les phénomènes de réflexion d'ondes lorsque le câble est connecté sur une charge. Un câble coaxial est formé de deux très ...
CORRIG´ES DES EXERCICES DELECTROMAGN´ETISME
Câble coaxial. 1˝) Prenons l'axe du cable comme axe z1z. Tout plan contenant 1˝) En un point Mpx y
ÉTUDE DU CHAMP MAGNÉTOSTATIQUE CRÉÉ PAR DES
D'où ( ). ( ) z. B M. B r u. = G. G . • Théorème d'Ampère. Nous allons appliquer le théorème d'Ampère à plusieurs contours : a) Contour 1. Γ : ( ). 0 d. 0. ABCD.
Travaux dirigés de magnétisme
Exercice 1 : Résistance d'un fil cylindrique. Un fil cylindrique homogène d Calcul direct avec le théorème d'Ampère. André-Marie AMPERE (1775-1836).
Exercice 1: Câble coaxial et Théorème dAmpère (sur 13 points)
Voir figure 1 ci-contre. On suppose ce câble parcouru par un courant continu constant I pour le conducteur central et -I pour le blindage. 1.1)
Introduction à lElectromagnétisme
4.2.1 Théorème des éléments correspondants . 7.3 Le théorème d'Ampère . ... A (M) dont le point d'application est situé au point M(x y
TD corrigés délectromagnétisme
29 oct. 2011 1) Déterminer le champ magnétique créé par la bobine parcourue par le courant I. 2) Quelle est l'énergie magnétique de la bobine ? En déduire la ...
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3 avr. 2019 Un signal qui se propage dans un câble coaxial peut subir plusieurs ... 8) Pour R1 < r < R2 par application du théorème d'Ampère sur un ...
ELECTRECITE (PHY2)
La fin de chaque chapitre est illustrée par des exemples et des exercices qui 13. 1.7.1. Énergie potentielle d'une charge placée dans un champ .
Cours de Magnétostatique
b. Le théorème d'Ampère c. Relations de continuité du champ magnétique d. D'après ci-dessus le champ magnétique créé en un point M par une particule de ...
Mécanique des fluides et transferts
Exercice 1. en utilisant le Système International donner l'équation aux Exercice 13. un écoulement est caractérisé par le champ de vitesse v(x
MECANIQUE DES FLUIDES: Cours et exercices corrigés
Université des Sciences et de la Technologie M. Boudiaf d'Oran. Khalida. 1.5.1 Viscosité des fluides… ... 4.4.1 Autres formes du théorème de Bernoulli…
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Exemple du câble coaxial RG58 : ? Résistance linéique (loi d'Ohm) : 13 En un point donné de la ligne (on fixe z) la tension est une fct° sinus.
Gestion de lénergie sur le réseau de transport délectricité
Exercice 8 : Câbles souterrains. Page 2. 2. Exercice 1 : Réduction de l'intensité du courant absorbé par
Exercice 1: Câble coaxial et Théorème d'Ampère (sur 13 points)
pour le conducteur central et -I pour le blindage 1 1) Donner un sens physique au courant -I [05pt] 1 2) Rappeler le théorème d'Ampère ainsi que les hypothèses nécessaires à sa vérification [1pt] 1 3) Quel est le système de coordonnées le plus adapté à ce problème (justifier) ? [05 pt] 1 4) Préciser les symétries et en
ELECTRONIQUE APPLIQUEE
AUX TELECOMMUNICATIONS
Hervé BOEGLEN
1 PLANIntroduction
Lignes de transmission
Adaptation en puissance
Abaque de Smith
Amplification HF à transistor bipolaire
Bruit et non linéarités
2Introduction
L'électronique dans un système de transmission : 3 RFSWITCH
ANTENNA
IQ Demod
PLLHIGH SPEED
ADCLNA BPF
DSPIntroduction
Les composants :
4Introduction
Les outils de conception :
5 CAO :Mesure :
Introduction
Le spectre HF et Hyper:
6Lignes de transmission
7Quelques exemples :
Ligne bifilaire Câble coaxial
Ligne microruban Guide d'onde
Lignes de transmission
8Modélisation :
En HF on a l >> courants et tensions varient
le long de la ligneLignes de transmission
9Quelques exemples :
Petits calculs :
Calculez la longueur
d'onde pour le courant à 50Hz, puis pour les fréquences vocales entre 300Hz et 4kHz.Enfin calculez la longueur
d'onde pour une fréquenceGSM à 900MHz.
Ldz Rdz
Gdz Cdz
La prise en compte d'un modèle à constantes localisées dépend de la longueur de la ligne voulue et de la fréquence de l'applicationLignes de transmission
Modèle électrique (éléments localisés) 10R : résistance
linéique série (ё/m) L : inductance linéique série (H/m)C : capacité linéique
parallèle (F/m)G : conductance
linéique parallèle (S/m)Modèle valable pour les
lignes TEMLignes de transmission
Exemple du câble coaxial RG58 :
Capacité linéique (théorème de Gauss): 11Lignes de transmission
Exemple du câble coaxial RG58 :
Inductance linéique (théorème
d'Ampère 12Lignes de transmission
Exemple du câble coaxial RG58 :
Résistance linéique (loi d'Ohm) :
13Lignes de transmission
Exemple du câble coaxial RG58 :
Conductance linéique :
14Lignes de transmission
15Lignes de transmission
Modèle électrique d'une section z :
16En appliquant les lois de Kirchhoff (KVL, KCL) :
ttzvCtzGvztz ittziLtzRiztzvLignes de transmission
Dans le cas du régime sinusoïdal établi : 17Equations des télégraphistes :
zVjCGdzzdIzIjLRdzzdV0)()(0)()(
2 22222
zI dz zIdzVdzzVd jCGjLRj avec
Lignes de transmission
Solutions de l'équation de propagation des ondes (voir cours de maths) : 18On définit :
zzzzzz eZVeZVeIeIzIeVeVzV 00 00 0000 jCGjLR IV IVZ 0 0 00 0Impédance caractéristique de la ligne
Lignes de transmission
Etude des solutions de l'équation de propagation des ondes (tension idem pour le courant) : 19Somme de deux termes :
L'un dont l'amplitude diminue quand z augmente
(déplacement générateur vers récepteur) = onde incidente.L'autre dont l'amplitude diminue quand z diminue
(déplacement récepteur vers générateur) = onde réfléchie. zwtjzzwtjztj eeVeeVezVtzv 00Lignes de transmission
Etude des solutions de l'équation de propagation des ondes (suite) : 20Prenons le terme :
Considérons les valeurs instantanées réelles, on aura ( ) : En un point donné de la ligne (on fixe z), la tension est une fct° sinus du temps de période : zwtjz eeV 0 zteV z cos 0 2T j eVV 00Lignes de transmission
Etude des solutions de l'équation de propagation des ondes (suite) : 212 A un instant donné, la tension est une fct° sinus de l'abscisse z (on fixe t), dont la périodicité dans l'espace est la longueur d'onde : Enfin, cette onde se déplace à une vitesse constante appelée "vitesse de phase" vers les z croissants : p v
Lignes de transmission
Etude des solutions de l'équation de propagation des ondes (suite) : 22Même analyse pour le terme correspondant
à l'onde réfléchie.
Superposition régime d'ondes
stationnairesLignes de transmission
Illustration :
23Lignes de transmission
24A partir de ce point, nous ne considérons que le cas des lignes sans pertes (R = G = 0 =0) : zjzjzjzjzjzj eZVeZVeIeIzIeVeVzV 00 00 0000
Lignes de transmission
Lignes terminées par une impédance Z
L 25A z = 0 (charge) on a :
Soit :
0 0000 )0()0(ZVVVV IVZ L 0 000 VZZ ZZ V LL D'où le coefficient de réflexion (en tension) : 00 00 ZZZZ VV LLLignes de transmission
Lignes terminées par une impédance Z
L (suite) : 26On peut alors réécrire la tension et le courant sur la ligne : Remarque : Si =0 pas d'onde réfléchie. C'est le cas pour Z L = Z 0 . On dit que la ligne est adaptée zjzjzjzj eeZVzIeeVzV 0 00
Puissance moyenne sur la ligne :
2 02 0121)()(21
ZV zIzVP avgLignes de transmission
Lignes terminées par une impédance Z
L (suite) : 27Taux d'ondes stationnaires :
avec : 11VminVmaxSWR
Impédance à une distance l de la charge :
ljZZ ljZZ ZZ LL in tan tan 00 01Vminet1Vmax
00 VVLignes de transmission
Exercice :
28Une impédance de valeur 130 + j*90 termine
une ligne de longueur 0,3 et de Z 0 = 50ё. Calculer le coefficient de réflexion au niveau de la charge, le SWR et l'impédance vue à l'entréequotesdbs_dbs26.pdfusesText_32[PDF] PRINCIPES ET DIRECTIVES REGISSANT LA CONDUITE
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