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[PDF] Chapitre 14 :Autoinduction, induction mutuelle

Chapitre 14 : Autoinduction, induction mutuelle Electromagnétisme Page 1 sur 11 I Autoinduction A) Flux propre On a ∫∫ ⋅ = Sd B C C propre propre φ

[PDF] Chapitre IV : Inductance propre, inductance mutuelle Energie

Induction électromagnétique Chapitre IV : Inductance propre, inductance mutuelle Energie électromagnétique Objectifs: • Coefficients d'inductance propre L et 

[PDF] Induction électromagnétique - Olivier GRANIER

On considère le phénomène d'induction le long d'un circuit fermé (C) fixe M est appelé coefficient d'inductance mutuelle entre les deux circuits (C1) et (C2)

[PDF] 1 Induction : inductance propre et inductance mutuelle Le but de la

L'interaction entre les deux bobinages introduit un terme d'induction mutuelle, de coefficient M Les phénomènes inductifs amènent des tensions u1 et u2 aux 

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MagnElecPro Chapitre 5 : Inductances mutuelles - 2 2 BOBINES COUPLEES MAGNETIQUEMENT INDUCTANCE MUTUELLE Considérons deux bobines 

[PDF] Couplage par induction mutuelle

Couplage par induction mutuelle Equations du circuit On considère deux circuit R, L, C série couplés par induction mutuelle Les deux inductances sont 

[PDF] Electricité et magnétisme - TD n 10 Induction

(a) Calculer l'inductance mutuelle, M, entre les deux solénoides en utilisant l' En écrivant le flux `a travers le circuit Φ1, l'inductance propre du circuit et l' 

[PDF] 1 Auto-induction

Li2 2 Induction entre deux circuits 2 1 Inductance mutuelle On considère deux circuits C1 et C2 fermés et filiformes parcourus respectivement par des courants  

[PDF] I Autoinduction

Il y a donc auto-induction : la spire parcourue par le courant crée un champ magnétique qui crée un L'inductance mutuelle M entre deux circuits est définie par

[PDF] TP N02 Mesure des auto- inductances et du coefficient de mutuelle

1 2 Coefficient d'induction mutuelle : soient deux circuits parcourus par des cou- rants I1 et I2, placés de façon telle qu'une par- tie seulement des lignes du 

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Electricit´e et magn´etisme - TD n◦10

Induction

1.Inductance mutuelle - transformateurOn consid`ere un sol´eno¨ıde de section circulaire, de rayonR

1, de longueurl1, et constitu´e deN1

spires. A l"int´erieur de celui-ci, on place un deuxi`eme sol´eno¨ıde de rayonR2, de longueurl2, et

constitu´e deN

2spires.

R1R2 l2 l1 Figure1 - Inductance mutuelle de deux sol´eno¨ıdes. (a) Calculer l"inductance mutuelle,M, entre les deux sol´enoides en utilisant l"approximation de sol´eno¨ıdes infinis. Dans l"approximation de sol´eno¨ıdes infinis, on obtient les champs-→B

1et-→B2respectivement

B

1=?zμ0n1I1=?zμ0N1

l1I1(1) B

2=?zμ0n2I2=?zμ0N2

l2I2(2) En ´ecrivant le flux `a travers le circuit Φ

1, l"inductance propre du circuit et l"inductance

mutuelle relie les courants dans les deux circuits au flux :

1=L1I1+M12I2(3)

De mˆeme, le flux dans le circuit 2 s"´ecrit :

2=L2I2+M21I1(4)

Afin de d´eterminer l"inductance propre, on traite chacune des Bobine d"abord de fa¸con ind´ependante. Traitons d"abord la bobine 1 toute seule en prenantI

2= 0. En utilisant la valeur du champ

magn´etique trouv´e en l"´eq.(1), nous obtenons que le flux magn´etique `a travers chacune des

N

1spires de cette bobine est ´egale `a :

1,spire=??

S -→B

1·?ndS=μ0N1

l1πR21I1

Le flux total `a travers la bobine est donc :

1=N1Φ1,spire=μ0N21

l1πR21I1 En comparant ceci avec l"expression de l"´eq.(3) (avecI2= 0), on d´eduit l"expression de l"inductance propre de la bobine 1 : L

1=μ0πR21N21

l1 1 Reprenant les mˆemes consid´erations avec maintenantI1= 0, on obtient de mˆeme l"induc- tance propre de la bobine 2 : L

2=μ0πR22N22

l2

Il n"est loin ´evident au premier regard, mais on peut d´emontrer que les inductances mutuelles

sont toujours ´egales : M

12=M21≡M

Les ´equations d"inductance de (3) et (4) s"´ecrivent donc :

1=L1I1+MI2

Φ2=L1I2+MI1

Maintenant on peut s"attaquer `a l"inductance mutuelle. Iln"est pas ´evident comment d´eterminer le flux `a travers le circuit 1 `a produit par un courant dans le circuit 2. Par contre, on peut facilement d´eterminer le flux `a travers circuit 2 cr´e´e par un courantI 1dans le circuit , Φ

1→2:

1→2=πN2R22???-→B

1

0πR22N1N2

l1I1≡M21I1 donc on peut conclure que l"inductance mutuelle est : M

21=M=μ0πR22N1N2

l1

On n"aurait pas pu facilement d´eterminer le flux `a travers le circuit 1 cr´e´e par un courant

I

2dans le circuit 2, mais peu importe puisque nous savons de mani`ere g´en´erale queM12=

M 21=M.
(b) ExprimerMdans le cas o`ul

2→l1etR2→R1, mais avecN1?=N2.

M→μ

0πR21N1N2

l1

(c) On se rappelle que dans la mesure o`u les r´esistances desfils sont n´egligeables, les tensions

aux bornes des sol´eno¨ıdes s"expriment (dans la convention r´ecepteur) : U

1(t) =L1dI1(t)

dt+MdI 2(t) dt U

2(t) =L2dI2(t)

dt+MdI 1(t) dt En prenant le cas ´etudi´e en b), calculer le rapportU

2(t)/U1(t) en fonction deN1etN2.

Voyez-vous une application int´eressante?

U

1(t) =μ0πR21N21

l1 dI1(t) dt+μ0πR21N1N2 l1 dI2(t) dt

0πR21

l1 N

21dI1(t)

dt+N1N2dI2(t) dt? =N

1μ0πR21

l1 N

1dI1(t)

dt+N2dI2(t) dt? U

2(t) =μ0πR21N22

l1 dI2(t) dt+μ0πR21N1N2 l1 dI1(t) dt

0πR21

l1 N

22dI2(t)

dt+N1N2dI1(t) dt? =N

2μ0πR21

l1 N

1dI1(t)

dt+N2dI2(t) dt? (5) 2

On obtient donc :U

2(t)

U1(t)=N

2 N1

2. Consid´erer un champ magn´etique-→Buniforme et constant (dans le temps). Trouver un potentiel

vecteur-→Adont le champ magn´etique d´erive,-→B=-→rot-→A. Votre solution, est-elle unique?

On prend les axes telle que-→B=B?z

rot -→A=-→? ?-→A=??????? u x?uy?uz∂ ∂x∂∂y∂∂z

AxAyAz

?=?x?∂A z ∂y-∂A y ∂z? ?y?∂A x ∂z-∂A z ∂x? ?z?∂A y ∂x-∂A x ∂y? =B?z ∂A z ∂y=∂A y ∂z∂A x ∂z=∂A z ∂x∂A y ∂x-∂A x ∂y=B

A cause de l"invariance enz, on a

∂A y ∂z= 0?∂A z ∂y= 0 et que∂A x ∂z= 0?∂A z ∂x= 0 impliquant queA zest constant A z=C1

Si on prend∂A

y ∂x=Bet∂A x ∂y= 0 une solution possible est donc A y(x) =Bx+C2Ax(x) =C3 avecC2etC3comme constants d"int´egration. PuisqueC1,C2etC3sont tous arbitraire, il est claire que le potentiel vecteur n"est pas unique. On a donc ledroit de simplfier notre solution en prenantC

1=C2=C3= 0 afin que notre choix pour-→A, d´esormais not´e-→A1s"´ecrit :

-→A

1= (0,Bx,0) (6)

La nature arbitraire de

-→Ane s"arr`ete pas la. On peut ´egalement v´erifier que -→A

2= (-By,0,0) (7)

est une toute aussi bonne choix pour le potentiel vecteur. Mˆeme la condition impos´ee par la gauge de Coulomb ne suffit pas afin d"imposer un choix par rapport `a l"autre puisque div -→A

1= div-→A2= 0 (8)

pour les deux choix.

Encore une autre choix est

-→A 3=1 2 ?-→A

1+-→A2

, donc A

3=B2(-y,x,0) =Bρ2(-sinφ,cosφ,0) =Bρ2?φ(9)

o`u nous sommes pass´e en coordonn´ees cylindriques. Cettederni`ere choix de-→A

3(ρ) =Bρ

2?φest

plus sym´etrique que-→A

1et-→A2, et on le pr´ef`ere en g´en´erale, mais ils sont tous les trois des formes

pour-→Aacceptables. 3 w Figure2 -Bobine rectangulaire dans un champ magn´etique

3.G´en´erateur - Cadre tournantUne bobine plate, rectangulaire, et ind´eformable, de cˆot´esa= 20cm,b= 10cm, est constitu´ee

d"un conducteur cylindrique de diam`etred= 1mm, et de r´esistivit´eρ= 1,6.10 -8Ω.m. Elle

tourne avec une fr´equence de 600 tours par minute autour d"un axe vertical situ´e dans le plan de

la bobine. La bobine est plac´ee dans un champ magn´etique d"intensit´eB= 1T, perpendiculaire

`a l"axe de rotation (figure 2). (a) Quelle est l"expression du courant circulant dans la bobine? On calculera sa valeur efficace. On d´efinit l"axezcomme l"axe de rotation de la bobine. On d´efini un tempst= 0 tel que la direction ?nnormale au circuit tourne comme n(t) =?xcosωt+?ysinωt d dt?n(t) =-?xωsinωt+?yωcosωt

L"axe de

-→B=-→ctedoit ˆetre perpendiculaire `a celle dez. On choisit l"orientation de l"axe?x tel que-→B=B?x. Le flux de du cadre soit donn´e par Φ(t) =-→B??n(t)S=-→B??n(t)ab=B?x??n(t)ab Le rayon de la bobine estR= 5cm = 0,05m. La fr´equence est de 600 tours/minute =

10tours/seconde donc une fr´equence angulaire deω= 10×2πradians s

-1. Pour une bobine en mouvement dans un champ-→Bconstant les forces de Laplace sur les

charges libre induit un champ´electrique `a l"int´erieur du conducteur dites force´electromotrice

Edont la valeur est donn´e par le "r`egle du flux" i.e. que la force ´electromotrice du circuit

est ´egale `a- ∂to`u Φ est le flux `a travers le circuit :

E ≡?-→E?-→dl=-dΦ

dt

L"application de cette r`egle nous donne

E=-∂Φ

∂t=-Bab?x?ddt?n(t) =-Bab?x?(-?xωsinωt+?yωcosωt) =Babωsinωt

La r´esistance totale du circuit est :

R=ρ×2(a+b)

π?d

2 ?2=ρ×610 -1

π?10-3

2 ?2=ρ2410 -1

π10-6=24×ρ×10

5

24×1,6.10

-3

π?12,2.10

-3Ω 4

Le courant dans le circuit est

I(t) =E

R=BabωRsinωt=I0sinωt

I

0=BabωR=BSωR=2×10

-2×10×2π

12.2×10-3=200×2π12.2

?103A

Sa valeur efficace est :

I

2eff≡1T?

T 0

I2(t)dt=I

20 T? Tquotesdbs_dbs1.pdfusesText_1