[PDF] Cours caractéristiques des sections

Cours caractéristiques des sections

Notre section n’ayant pas de poids, on considérera qu’elle est soumise à une charge uniformément répartie • Moment statique : Moment de renversement de la section lorsque celle-ci est soumise à une charge surfacique de 1 (sans unité Ce n’est donc pas exactement un moment, mais le principe est le même) 5 2) Moments statiques :

SBENSAADA - F2School

Section circulaire 32 4 0 D I Section rectangulaire (2) 0 12 b h bh I Section en T I 0 = 2033333 mm 4 TRAVAIL DEMANDE Pour chaque type de section : Calculer le moment quadratique I 0 s’il n’est pas donné, Section circulaire Section rectangulaire Section en T I 0 = 2033333 mm 4 Calculer la valeur de cette contrainte tangentielle en fonction

PROPRIÉTÉS DES SECTIONS

le théorème des axes parallèles est alors très utile Comme par exemple, la section en T du premier exemple, si on veut savoir le moment d'inertie de la surface totale, on doit utiliser le théorème, c'est ce que nous ferons dans le prochain exemple EXEMPLE 8 3: Calculer le moment d'inertie par rapport à l'axe neutre de la section en T ci-

RDM : FLEXION des POUTRES

Pour caractériser ce comportement, on utilise une grandeur appelée moment quadratique : Le moment fléchissant qui crée la déformation se situant sur l’axe Z, on note le moment quadratique : I Gz Pour une section rectangulaire : I Gz = ???? ℎ3 12 Pour une section circulaire I Gz = ???? 4 64 x y z h b

TORSION SIMPLE - AlloSchool

(Moment quadratique polaire) (Figure 31) Le moment quadratique polaire est défini par: 2 2 4 0 ( ) s I d S d dS en mm 2 2 2 or d d d xy 2 2 2 2 0 x y x y s I d d S d d dS donc I I I: 0 0 0 xy Exemple : cas d’une surface circulaire de rayon R = D/2 Calculons le moment quadratique polaire de l’élément de surface ΔS,

Cours RDM: Torsion simple - Technologue Pro

2 est par définition le moment quadratique polaire de la surface S par rapport à son centre de gravité G Il est noté IG qui dépend de la forme et des dimensions de cette section La relation entre le moment et la déformation (équation de déformation) est: Mt=GθIGz Il en découle r I M G t τM = ou r I M G t τM =

II - 5 Flexion pure - Personal Homepages

moment d’inertie par rapport aux axes x et y (toujours > 0) produit d’inertie (nul si axe de symétrie) moment d’inertie polaire = ∫ A 2 Ix y dA = ∫ A 2 Iy x dA = ∫ A Ixy xydA = ∫ A 2 Ip r dA Ip = Ix + Iy (Frey, 1990, Vol 1) Flexion pure II - 5 - 18 Moment d’inertie d’un rectangle 3 bh I y dA y bdy h 3 0 2 A 2 xbase

RDM 3IC – I3ICMT12 Travaux dirigés

2 Section mince carrée de côté ˝ et d’épaisseur ˛ (tube carré) Exercice 9 – Séance 10 On étudie ici une poutre droite (arbre), de section circulaire (pleine ou creuse) soumise à un moment de torsion ˘˚ Le matériau utilisé a une contrainte admissible ˜ et "# $ & 1

MÉCANIQUE 1/2 1

MOMENTS D’INERTIE Masse ponctuelle J = M R2 Cylindre plein J = 1 2 M R2 Cylindre annulaire J = 1 2 M ( R1 2 - 2 2) Cylindre annulaire mince J = M

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IUT Béthune - Génie Civil Année Spéciale- RDM S. KESTELOOT Page n°1/23 !"#$%&'&()*"$+*&,*%&-"#($*%&.&!/$/!(*$+%(+0#*%&1*"2*($+0#*%&,*%&%*!(+"3%& !"#$%&%'()*+%,#-#1.1) But de l'étude : La stabilité des structures est fonction de la " solidité » des sections qui la composent. En effet, si l'on place une section de dimensions faibles à un endroit où les sollicitations sont importantes, il risque d'y avoir rupture. Le but de la mécanique des structures est naturellement de choisir la forme la plus adaptée pour la poutre. Des critères tels que l'économie nous poussent à trouver les dimensions les plus justes. ! Remarque : une autre grandeur entre en compte : la résistance du matériau. 1.2) Poutres ou barres ? Lors de l'étude statique, nous avons remplacé les éléments volumiques par des barres. La mécanique des structures, el le, traite non plus de barres, ma is de poutres (éléments volumiques particuliers). 1.3) Définition d'une poutre : Une poutre est un solide engendré par une aire plane (A) dont le centre de gravité (G) décrit une ligne dite moyenne (L) en restant normale à cette ligne. A est aussi appelée section droite de la poutre. On remarque que : - la poutre est composée d'une infinité de fibres de section " dA » ; - la ligne moyenne peut aussi bien être une droite qu'une courbe (poutres droites ou poutres courbes) ; - la section peut aussi bien être constante que variable. ! Remarque : ce que l'on modélise en statique, c'est uniquement la ligne moyenne. Section A Ligne moyenne L G dA

IUT Béthune - Génie Civil Année Spéciale- RDM S. KESTELOOT Page n°2/23 !!"#./01+23,4,#-# Afin de résoudre le problème grâce à la mécanique des structures, il faut que le volume traité soit une poutre c'est à dire : • concernant la géométrie : - les dimensions t ransversales doivent être fai bles devant la longueur de l'élément (environ 1 pour 10 au maximum) ; - le rayon de courbure de la ligne moyenne L doit être grand (" cintrage » faible) (rayon de courbure supérieur à 5 fois la longueur) ; - la variation de la section doit être lente et progressive ; • concernant le matériau composant la poutre : - le matériau doit être homogène (1 seul matériau, ce qui exclu le béton armé) et isotrope (même propriété dans toutes les directions, ce qui exclu le bois) ; - le matéria u est sollicité dans le domaine élasti que (déformations réversibles et proportionnelles à l'effort appliqué) ; • concernant les sollicitations : - les déformations doivent rester faibles (on se limitera à la théorie du premier ordre) ; ! Remarque : 1er ordre (déformée négligeable) : 2ème ordre (déformée non négligeable) : (exemple : pylône - analyse dite " P! ») Fx Fy y !y !x ()

xy

FFyyx!"#+!#

Fy Fx Fx Fy Fx Fy y Fx Fy Fy Fx x

Fy!

IUT Béthune - Génie Civil Année Spéciale- RDM S. KESTELOOT Page n°3/23 !!!"#51+(+*1&,#4+#6%7*&*+*1&,#689&4#,4:+*1+#689&4#7*;'4#-#3.1) Schéma d'une section : Soit la poutre suivante : ! Remarque : on prendra ce repère (),,yOz

pour la simple raison que l' axe des x représente l'axe longi tudinal de la poutre : L'aire plane A est alors représentée par la section suivante : 3.2) Définitions : a) Section : Une section est une tranche transversale infiniment fine de la poutre. Elle peut être représentée dans un repère cartésien orthonormé (),,yOz

. b) Fibre : Une fibre est un élément infinitésimal de la section (infiniment petite). Elle se note dA. G x y z Section " Si » de la poutre fibre " dA » " A » aire totale G y z G {yG, zG} dA {y, z} z y yG zG O

IUT Béthune - Génie Civil Année Spéciale- RDM S. KESTELOOT Page n°4/23 !<"#=*'4#-#4.1) Définition : L'aire est la quantification d'une surface plane. 4.2) Rappels : a) Valeurs usuelles : rectangle

Abh=! triangle 2 bh A 2 disque 4 D A 2 portion disque 8 D A b) Unité et conversion : L'unité SI d'une aire est le [m!] 2222

1000 mm = 1010 mm = 10 cm!

2-62

1000 mm = 100010 m!

4.3) Aire des sections décomposables : L'aire totale correspond à la somme des aires é lémentaires Ai qui compose nt la section : 1

n i i AA

4.4) Aire d'une fibre : L'aire d'une fibre est notée dA. dydzdA!=

! Remarque : le " d » correspond à " infinitésimal ». 4.5) Aire des sections quelconques : L'aire (A) t otale d'une section correspond à la somm e des aires de se s fibres (dA) : Azy

AdAdzd y==!

! Remarque : ici, le terme somme ne s'écrit pas ! mais !

car on ne peut pas dénombrer dA (le nombre de fibres est infini). fibre " dA » " A » aire totale G y z z y yG zG O dy z y dz Section " Sj » de la poutre Aire " A1 » Aire " A2 » 2

12 1 i i AAAA

R " D b h b h Fibre " dA » " dz »

IUT Béthune - Génie Civil Année Spéciale- RDM S. KESTELOOT Page n°5/23 4.6) Exemple : Calcul de l'aire de la section du tablier de pont à caisson ci-dessous : ()()952 ,757, 53,52

120, 75

22
17,25 A m

12 2 2 5 1,5 1,5 3,5 7,5 2 0,75 0,75 [m]

IUT Béthune - Génie Civil Année Spéciale- RDM S. KESTELOOT Page n°6/23 <"#>1?4&+#,+(+*@94#4+#:4&+'4#64#A'(B*+%#-#5.1) Lien entre moment statique et centre de gravité : a) Observation : Considérons une surface chargée par une force uniformément répartie. On observe un moment de renversement proportionnel à l'excentrement entre l'axe de rotation et le centre de gravité de la section. Il existe donc une relation entre ce moment de renversement (appelé moment statique) par rapport à l'axe considéré et la coordonnée du centre de gravité. b) Définitions : • Centre de gravité : Le centre de gravité (CdG) est le " point sur lequel un corps se tient en équilibre dans toutes ses positions ». Notre section n'ayant pas de poids, on considérera qu'elle est soumise à une charge uniformément répartie. • Moment statique : Moment de renversement de la section lorsque celle-ci est soumise à une charge surfacique de 1 (sans unité. Ce n'est donc pas exactement un moment, mais le principe est le même). 5.2) Moments statiques : a) Moments statiques d'un élément : Le moment statique autour de l'axe Oy vaut : ()1

OyG

SAz=!!

- 1!A correspond à l'intensité de la force qui repose sur la section ; - et G z

correspond au bras de levier de cette force, distance entre le centre de gravité de la section et l'axe Oy. OyG

SAz=! OzG SAy=! b) Unité et conversions : L'unité du moment statique est le [m3]. 3333

1000 mm = 110 mm = 1 cm!

3-93

1000 mm = 100010 m!

Chargement fictif de la section pour SOy y O x 1 O x y Chargement statiquement équivalent (réduit sur l'axe Oy) F = A Soy " A » aire totale zG Renversement autour de (Oy) y O x z x O z

IUT Béthune - Génie Civil Année Spéciale- RDM S. KESTELOOT Page n°7/23 c) Moments statiques des sections décomposables : Les moments statiques s'additionnent. En effet, si l'on étudie une section composée de plusieurs éléments : []

11 nn

OyOyi iGi

ii SSAz 11 nn

OzOzi iGi

ii SSAy Pour aider au calcul, il est possible d'utiliser le tableau suivant : i i A [m!] Gi z [m] iGi Az! [m3] Gi y [m] iGi Ay! [m3] 1 1 A 1G z 11G Az! 1G y 11G Ay! ... ... ... ... ... ... n n A Gn z nGn Az! Gn y nGn Ay! A= i A Oy S = iGi Az! Oz S = iGi Ay!

d) Moments statiques d'une fibre : Le moment de renversement d'une fibre autour de l'axe (oy) est : ()1

oy dSFd dAz zdA oz dSydA =! e) Moments statiques d'une forme quelconque : Par conséquent : Oy Azy

SzdAzdzdy=!=!!

Oz Azy

SydAydzdy=!=!!

f) Exemple : Calcul du moment statique par rapport à l'axe Oz de l a pièce méta llique d'assemblage de contreventement suivante : []

1 n OziGi i SAy

z Y 300 mm 500 mm 300 mm 300 mm O z y O y z " dA » y O x 1 " dA » z y O x 1 zG1 zG2 " A1 » " A2 »

IUT Béthune - Génie Civil Année Spéciale- RDM S. KESTELOOT Page n°8/23 i i A [mm!] Gi y [mm] iGi Ay!

[mm3] 1 45.103 -100 - 4,5.106 2 150.103 -150 - 22,5.106 3 45.103 -100 - 4,5.106 A = 240.103 SOZ = -31,5.106 mm3 -31,5 dm3 5.3) Centre de gravité : a) Valeurs usuelles : ! Remarque : pour les sections possédant un axe de symétrie, le centre de gravité se situe obligatoirement sur cet axe (donc si la section possède 2 axes de symétrie, le centre de gravité est à l'intersection. Chaque section ne possédant qu'un centre de gravité, tous les axes de symétrie d'une section son concourants en un point). b) Formules : Comme OyG

SAz=! et OzG SAy=! , on a : Oy G S z A Oz G S y A Pour les sections décomposables e surfaces élémentaires, on a : [][] 11 1 nn iGiiGi ii Gn i i AzAz z A A 11 1 nn iGiiGi ii Gn i i AyAy y A A c) Exemple : Calcul de la position du centre de gravité de l'IPE 180 suivant : i i A [m!] Gi z [m] iGi Az! [m3] Gi y [m] iGi Ay!

[m3] 1 728 - 45,5 - 33,12.103 176 128,13.103 2 869 - 45,5 - 39,54.103 90 78,21.103 3 728 - 45,5 - 33,12.103 4 2,91.103 A= 2325 Oy

S = - 106.103 Oz S = 209.103 3 10610
45,5
2325
Oy G S zmm A 3 20910
90
2325
Oz G S ymm A

91 mm 5,3 mm 42,85 180 mm 8 z y O G R !

4R 3 G D 2 D 2 2b 3 2h 3 G b 3 G b 2 b 2

IUT Béthune - Génie Civil Année Spéciale- RDM S. KESTELOOT Page n°9/23 ! Remarque : on vérifie que le CdG se trouve au point de rencontre des deux axes de symétrie ! (2H)

IUT Béthune - Génie Civil Année Spéciale- RDM S. KESTELOOT Page n°10/23 1?4&+,#@9(6'(+*@94,#-#6.1) Généralités : a) Notion : ! Exemple : (c.f. règle) : pour une même poutre, selon qu'on la mette à chant ou à plat, la déformée est différente lorsqu'on la charge identiquement. On dit qu'elle est + ou - flexible ; ou - ou + rigide. L'un des phénomènes qui rentre en compte dans cette observation est un nouveau paramètre : le moment quadratique (ce n'est pas l'aire car elle ne change pas). b) Définition : Pour sché matiser le moment quadratique par rapport à un axe, nous pouvons dire que c'est le moment engendré par un cha rgeme nt surfacique triangulaire formant un plan à 45° et pas sant à 0 s ur l'axe : Il se note Oz

I ou Oy I

selon l'axe : - " I » pour mome nt qua dratique (anciennement appelé moment d'iner tie - terme actuellement banni par risqu e de confusion avec l'énergie accumulée par un solide en mouvement) ; - " Oy » (ou " Oz ») pour l'axe (O : sera remplacé par G lorsque le repère passe par le centre de gravité) ; ! Remarque 2 : il existe encore bien d'autres moments quadratiques comme, par exemple, celui par rapport à un couple d'axes. Nous nous bornerons à étudier les moments quadratiques par rapport à un axe. c) Unité et conversion : L'unité du moment quadratique est le m4. 4444

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