Chapitre2:similitude - École Polytechnique Fédérale de
Le nombre de Froude est d e ni comme Fr = u p gh; avec hune echelle de hauteur, uune echelle de vitesse, gl’acc el eration de la gravit e Le nombre de Froude est le plus souvent interpr et e comme le rapport de l’ energie cin etique sur l’ energie potentielle Il sert notamment en hydraulique a classer le r egime d’ ecoulement en
Eléments de Mécanique des - uliegebe
La similitude de Froude 2 Forces d'inertie U M L U: les termes de vitesse L: les termes de longueur M: la masse Forces de pesanteur Mg be 2 2 PM ii PM gg U u M m FF L l F FMGmg g: l’accélération de la pesanteur *2 1 U Conservation du nombre de Froude ArGEnCo– MS²F ‐Hydrologie, Hydrodynamique Appliquée et Constructions Hydrauliques (HACH)
Similitude en Mécanique
Hypothèse de Froude: La résistance de vagues ne dépend pas du frottement, donc du Reynolds et la résistance visqueuse ne dépend pas du champ de vagues, donc du Froude SIMILITUDE PARTIELLE Conserver le nombre de Reynolds et de Froude impossible
SIMILITUDE DES MODÈLES FLUVIAUX A FOND FIXE
de Froude et il est devenu bana1 de constater que ces conditions seront en général incompa tibles L'examen sommaire de la similitude qui vient d'être fait peut être établi avec toute la rigueur désirable ou moyen des équations de Navier Stokes; ce n'est qu'une extension ou cos géné rai de ce qui vient d'être établi pour un
EXTRAPOLATION D’ESSAIS SUR MODELES REDUITS EN SIMILITUDE
obtenue au moyen de la similitude de Froude et enfin ajouter la résistance de la « planche équivalente » à l’échelle du navire L’analyse du raisonnement de Froude permet de le généraliser pour extrapoler des essais faisant intervenir deux phénomènes qui évoluent de manières différentes en fonction de l’échelle du modèle
Invariances d’echelles, lois de similitude´
Le principe de similitude ´enonce que, pour que les r esultats d’une exp´ ´erience puissent etreˆ d’eau; mise en ´evidence du nombre de Froude Exemple
Similitude - ESPCI Paris
Similitude 1 Notion de similitude dynamique Une fois qu’une solution de l’ equation de Navier-Stokes a et e obtenue avec des conditions aux limites particuli eres, on peut se demander si cette solution est egalement observ ee dans des ecoulements g eom etriquement similaires Deux ecoulements sont g eom etriquement similaires si
VI ANALYSE DIMENSIONNELLE ET SIMILITUDE VI1 Introduction
similitude est définit comme ‘tous les nombres sans dimension ont les mêmes valeurs pour le modèle et le prototype ’ La similitude en mécanique de fluide est classifiée en trois : (1) Similitude géométrique, (2) Similitude cinématique, (3) Similitude dynamique Similitude géométrique : toutes les dimensions linéaires du modèle
Analyse dimensionnelle et similitude Plan du chapitre 5
et similitude 2 Plan du chapitre 5 Introduction et définitions Analyse dimensionnelle des équations de bilan: - Forme adimensionnelle des équations de continuité et de Navier-Stokes - Critères de similitude 3 Théorème de Buckingham (Théorème de P) 4 Exemples d’application
[PDF] theoreme de prolongement
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Chapitre 5
(»4heures)Analyse dimensionnelle
et similitude22Plan du chapitre 5Plan du chapitre 5
Introduction et définitions
Analyse dimensionnelle des équations de bilan:
-Forme adimensionnelle des équations de continuitéet de Navier-Stokes . -Critères de similitude.3.Théorème de Buckingham (Théorème de P).
4.Exemples d"application.
33Critères de similitudeCritères de similitude
D LMaquette (M)Prototype
DM LM Similitude géométrique:(similitude des formes) GMML L DDk==(1)
Constante de proportionnalité
géométrique 44Similitudes cinématique et dynamique:
La similaritécinématique et dynamique sont les deux autres conditions àrespecter avant de considérer que les deux écoulements soient similaires. Les paramètres cinématiques et dynamiques doivent avoir une certaine relation. Comme dans le cas de la similitude géométrique (rapports de longueurs), on devra avoir une relation pour la force (F), la masse (m) et le temps (t). ttmm FF tM mMFM k=k= k= (2) -Force: -Masse: -Temps: kF, km et kt sont respectivement les constantes de
proportionnalitédes forces, des masses et des temps. 55(3) ppaaVV2 G F M3 Gm M2 tG Mt G M kk=r kk=rkk=k k=-Vitesse: -Accélération: -Masse volumique: -Pression:Àpartir de ces expressions, on pourra obtenir tous les rapports d"échelle maquette/prototype pour n"importe quel paramètre cinématique ou dynamiqueet les propriétés des fluides: 66
kkk=kamF 2 tG mF La loi de Newton s"applique, qu"on travaille sur le prototype ou sur la maquette: maF=MMMamF=et(4) En remplaçant FM, mMet aM, des équations 2 et 3, on obtient: On divise ensuite par F le membre de gauche et par (ma) le membre de droite (puisque F = ma) : (5) (6) 2 t Gm F k kk=k F 2 t Gm1kk kk=ou 77
Réarrangement de l"équation (6):
F 3 G 2 t 4 Gm1kkkkk=
Multiplions et divisons l"équation (6) par kG3: kk kk kk=F2 G 2 t2 G 3 Gm1Séparation des termes:
FFLLVV1
M 22M22 MMrr= kF kG2 prototype22
Maquette22LVF
LVF r=r(7) 88L"équation (7) donne la condition pour avoir une similarité dynamique entre le modèle et la maquette. Le paramètre adimensionnel (F/rV
2L2) doit être le même àdes positions
sur le prototype et sur la maquette géométriquement similaires. a)Cas oùles forces de gravitésont importantes: La force de gravitéF = mg est proportionnelle àrL3g. Si on remplace dans l"équation (7), on aura: prototype223Maquette223LVgL
LVgL rr=rr prototype2Maquette2gLV
gLV=Nombre de Froude (Fr)(8) En inversant et après simplification, on obtient: 99b)Cas oùles forces de pression sont importantes: La force de pression est F = DpL2. Si on remplace dans l"équation (7) on aura: prototype222
Maquette222LVpL
LVpL rD=rD Donc, pour des problèmes oùles forces de gravitésont importantes, le nombre de Froude doit être le même àdes positions géométriquement similaires sur le prototype et sur la maquettes. prototype2 21Maquette2
21VpVp rD=rDNombre d"Euler (Eu)(9) En inversant et après simplification, on obtient: 1010
Donc, pour des problèmes oùles forces de pression sont importantes, le nombre d"Euler doit être le même àdes positions géométriquement similaires sur le prototype et sur la maquette. 1111
c)Cas oùles forces de viscositésont importantes:
Pour des fluides Newtoniens: t= -m(dV/dy).
La force de cisaillement est donnée par l"expression suivante:222LyVLdydVLFDDm-=m-=t=
Donc F est proportionnelle àmVL.
En remplaçant F par mVL dans l"équation (7), on aura: prototype22Maquette22LVVL
LVVL rm=rm 1212En inversant et après simplification on obtient: prototypeMaquette VLVL mr=mr
Nombre de Reynolds (Re)
(10) Donc, pour des problèmes oùles forces visqueuses sont importantes, le nombre de Reynolds doit être le même à des positions géométriquement similaires sur le prototype et sur la maquette.1313Plan du chapitre 5Plan du chapitre 5
1.Introduction et définitions
2.Analyse dimensionnelle des équations de bilan:
-Forme adimensionnelle des équations de continuitéet de Navier-Stokes . -Critères de similitude.3.Théorème de Buckingham (Théorème de
P).4.Exemples d"application.
1414Notion de dimension
Notion de dimension
Les grandeurs physiquespour les systèmes
isothermes sont exprimées en fonction des trois grandeurs fondamentales: -La longueur: L -Le temps : t (système:M, L, t )
-La masse : MOn peut aussi choisir la force, F, àla place
de la masse,M, comme grandeur fondamentale -La longueur: L -Le temps : t (système:F, L, t )
-La force : F 15151616
Selon le théorème de Buckingham (ou
théorème p), dans un problème comprenant n grandeurs physiques oùil y a m dimensions fondamentales , on peut réécrire ces grandeurs physiques en (n-m) paramètres adimensionnels indépendants.Théorème de Buckingham
(Théorème pppp)Théorème de Buckingham (Théorème pppp) mni-= n: Nombre de grandeurs physiquesm: Nombre de dimensions fondamentalesi: Nombre de groupes adimensionnels nécessaires 1717SoientA1, A2, A3,..., An les différentes grandeurs physiques: comme la vitesse, la pression, la viscosité, etc. Entre toutes ces quantités, il y a une relation de la forme: SiP
1, P2, P3, ..., représententles quantités
adimensionnelles parmi les quantités physiques A1, A2,
A3,..., An, on peut alors écrire une équation de la forme:
ou0)A,...,A,A(n21=f
0),...,,,(fmn321=pppp-
Théorème de Buckingham (suite)Théorème de Buckingham (suite)0),...,,(fmn321=ppp=p-
1818Les étapes de l"analyse dimensionnelleLes étapes de l"analyse dimensionnelle
Pour effectuer une analyse dimensionnelle, on doit considérer les neufétapes suivantes:
1.Dresser la liste de toutes les quantités physiques Aiet leur
dimension correspondante. Omettre toute quantitéphysique qui est une fonction directe d"une ou d"autres quantités physiques.Exemple:
Si on a un écoulement dans un cylindre et qu"on a les paramètres Q, D et2.Écrire la fonction
3.Choisir les variables répétitives. Ces variables doivent contenir
toutes les m dimensions du problème. Souvent, on retient une variable parce qu"elle déterminne l"échelle, une autre, parce qu"elle détermine les conditions cinématiques; il faut une variable liée avec la masse ou les forces du système.Exemple:
on peut retenir D, V et rcomme variables fondamentales.0)A,...,A,A(n21=f
1919Les étapes de l"analyse dimensionnelleLes étapes de l"analyse dimensionnelle
4.Écrire les paramètres pen fonction des exposants inconnus:
S"assurer que toutes les quantités A
isont incluses dans les groupes p i.5.Écrire les équations des paramètres ppour les exposants; on doit obtenir une somme algébrique nulle pour chaque dimension.
6.Résoudre les équations simultanément.
7.Remplacer les exposants trouvés (x1, y1, z1,...) dans les expressions de p(étape 4) pour obtenir les paramètres psans dimension.
()()()00011z3yx1zyx1tLMtMLMLLLtDV
111111==mr=p----
2020Les étapes de l"analyse dimensionnelleLes étapes de l"analyse dimensionnelle
8.Déterminer la fonction:
ou résoudre une valeur explicite de:S"assurer que tous les paramètres p
isont indépendants les uns des autres.9.Mettre les résultats sous la forme de nombres sans dimension connus
(Re, Fr, Eu, etc.).0),...,,,(fmn321=pppp-
),...,,(fmn321-ppp=p2121Plan du chapitre 5Plan du chapitre 5
1.Introduction et définitions
2.Analyse dimensionnelle des équations de bilan:
-Forme adimensionnelle des équations de continuitéet de Navier-Stokes . -Critères de similitude.3.Théorème de Buckingham (Théorème de
P).4.Exemples d"application.
2222Écoulement dans une conduite
cylindrique rugueuseÉcoulement dans une conduite cylindrique rugueuseGrandeurs:
Géométriques :D, e, L
Physiques :
r, mCinématiques et dynamiques:V, Dp
DL11pgzr+
lp lp 2323L"expérience montre que pour l"écoulement dans une conduite: où: ()e,,,Vou,Q,DfLPmr=D
P/L: Perte de charge par unitéde longueur
D : Diamètre de la conduite
Question:
En utilisant le théorème p, on vous demande de proposer une forme pour présenter les résultats expérimentaux en fonction de paramètres adimensionnels. 2424Inventaire des variables:Inventaire des variables:
LeRugosité
ML-1t-1mViscosité
Masse volumique
Longueur
Diamètre
Vitesse
Perte de charge
Variable
ML-3r LL LDLt-1
ML-1t-2DP
Dimensions
(MLt)Symbole 2525On a 7 quantités avec trois dimensions (MLt). On trouve donc (7 -3 = 4) paramètres p, soient:
Si on prend , D et
rcomme variables qui se répètent (car les trois contiennent les dimensions fondamentales MLt). P1, P2, P3et P4
Les nombres Pqu"on peut former sont les suivants:
=mr>==
=
=
000zyx
4000zyx
3000zyx
2000zyx
1tLMDVtLMeDVtLMLDVtLMPDV444333222111
2626Les nombres Pqu"on peut former sont les suivants:
==p==p==p==p00011z3yx1
4000z3yx1
3000z3yx1
200021z3yx1
1 tLMtMLMLLLttLMLMLLLttLMLMLLLttLMtMLMLLLt 4443332
221
11 2727
()()()0002x1z3yx1z
1tLMtLM11111==p----++.
()()()000x1z3yxz2tLMtLM22222==p-+-+.
02x01z3yx01z11111
2x0y 1z 11121v
p r D=p
0x01z3yx0z22222
0x 1y0z 222DL 2=p 2828
()()()000x1z3yxz
3tLMtLM33333==p-+-+.
0x01z3yx
0z 333330x 1y 0z 333D
e 3=p ()()()0001x1z3yx1zquotesdbs_dbs10.pdfusesText_16