Optique géométrique
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Formation des images optiques Formation des images optiques
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relation de conjugaison qui lie la position de l'objet A à celle de l'image Démonstration – Démontrons ce résultat dans le cas particulier du.
Démonstration de la formule de conjugaison pour les dioptres
On regarde un rayon particulier issus du point A situé sur l'axe optique du dioptre sphérique. Ce rayon arrive sur le miroir au point I en faisant un angle i1
Démonstration de la formule de conjugaison pour les miroirs
1) Image d'un point situé sur l'axe optique par réflexion sur un miroir sphérique (c'est la relation de conjugaison du miroir sphérique).
Dioptre sphérique dans les conditions de Gauss
Formule de conjugaison : Origine au sommet Relation de conjugaison pour un système quelconque : Les relations de conjugaison ... Intervalle optique :.
Optique géométrique
les intersections avec l'axe optique sont les foyers principaux objet F et La formule de Newton est une relation de conjugaison avec origine aux foyers.
OPTIQUE GEOMETRIQUE UE GEOMETRIQUE : COURS ET
Image d'un objet AB par une lentille convergente. 9.7 Relations de conjugaison et de grandissement. A. Origine au centre (formule de Descartes) : Une lentille
Optique des lasers & faisceaux gaussiens - Cours exercices et
Figure 6 : paramètres pour la démonstration de la loi ABCD. Figure 13 : relations de conjugaison pour les faisceaux gaussiens.
Activité expérimentale Chapitre 2 : Relation de conjugaison des
VÉRIFICATION de la RELATION de CONJUGAISON des LENTILLES MINCES. INTRODUCTION Ces élémentssontplacéssurunbancd'optique:.
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La relation de conjugaison d'un système optique est la relation mathématique qui lie les distances caractéristiques de l'emplacement de l'objet et de
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Formule de conjugaison paraxiale Soit zz' l'axe du système optique et S l'origine des coordonnées nous avons : et donc : La relation (8) devient
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3) En utilisant la relation de conjugaison avec origine au centre on obtient : A = C ; 4) Pas de manière très pratique car l'objet doit être virtuel et donc l
Relation de conjugaison de Descartes et de grandissement
La formule de conjugaison de Descartes permet de déterminer la distance qui sépare l'image de l'objet du centre optique O : avec les distances en mètres
Comment prouver la relation de conjugaison ?
La position de l'objet AB sur l'axe optique principal est notée A et celle de l'image A'B' est notée A'. Ces deux positions sont déterminées respectivement par les valeurs algébriques et . L'objet AB se trouvant avant le centre optique O, est négatif. Au contraire, l'image se situant après O, est positif.Comment calculer la distance focale avec la relation de conjugaison ?
Pour trouver la distance focale à partir de la position obtenue, il faut revenir sur la relation de conjugaison de Descartes : 1/OA' - 1/OA = 1/OF'. Si on cherche à avoir OA' = -OA ; cela revient à avoir, d'après la relation de Descartes OA = - 2 f ' et OA' = 2 f ' .Quel est l'objectif de l'optique géométrique ?
L'optique géométrique constitue l'outil le plus flexible et le plus efficace pour traiter les systèmes dioptriques et catadioptriques. Elle permet d'expliquer la formation des images produites par ces systèmes.- L'optique géométrique repose sur la notion de rayon lumineux qui est une notion très abstraite et idéalisée car sa matérialisation est expérimentalement impossible. Le rayon lumineux correspond à la direction de propagation de l'énergie (direction du vecteur de Poynting). Ce rayon est normal aux surfaces d'onde.
1 Systèmes centrés focaux2
1.1 Foyer image - Plan focal image. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .2
1.2 Foyer objet - Plan focal objet. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .3
1.3 Principe du retour inverse de la lumière. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .4
2 Le miroir sphérique4
2.1 Définition. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .4
2.2 Stigmatisme. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .5
2.2.1 Stigmatisme rigoureux : le centre et le sommet. . . . . . . . . . . . . . . . . .5
2.2.2 Le sommet (et tous les points de la surface du miroir). . . . . . . . . . . . . .6
2.2.3 Stigmatisme approché. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .6
2.2.4 Schématisation des miroirs. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .8
2.3 Foyers. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .8
2.4 Grandissement. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .9
2.5 Approche graphique. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .9
2.5.1 Principe. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .9
2.5.2 Recherche graphique de l"image d"un objet. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .10
2.5.3 Tracé d"un rayon quelconque. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .10
2.6 Approche quantitative - Formules de conjugaison. . . . . . . . . . . . . . . . . . . .11
2.6.1 Formule de Descartes avec origine au sommet. . . . . . . . . . . . . . . . . .11
2.6.2 Formule de Newton avec origine au centre. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .13
2.6.3 Formule de Descartes avec origine au sommet. . . . . . . . . . . . . . . . . .14
3 Lentilles sphériques minces14
3.1 Définition. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .14
3.2 Propriétés. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .15
3.2.1 Rayon passant parO. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .15
3.2.2 Lentilles convergentes, divergentes - Schématisation. . . . . . . . . . . . . .15
3.2.3 Foyers - Distances focales - Vergence. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .16
3.2.4 Grandissement - Cas d"un objet ou d"une image à l"infini. . . . . . . . . . . .18
4 Recherche d"images, d"objets - Construction de rayons19
4.1 Rayons particuliers. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .19
4.2 Recherche de l"image d"un objet. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .19
4.3 Construction de rayons quelconques. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .20
4.4 Relations de conjugaison et de grandissement. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .20
4.4.1 Relations de Descartes avec origine au centre. . . . . . . . . . . . . . . . . . .20
4.4.2 Relations de Newton avec origine aux foyers. . . . . . . . . . . . . . . . . . . .21
4.5 Grandissement angulaire - Formule de Lagrange-Helmholtz. . . . . . . . . . . . . .21
5 Association de systèmes centrés22
1/22 Cours d"optique géométrique Systèmes centrés dans les conditions de GaussNous nous placerons désormais systématiquement dans les conditions de Gauss et considérerons
donc les systèmes aplanétiques et stigmatiques (nous démontrerons d"ailleurs clairement dans le
cas des miroirs sphériques que les conditions de Gauss entraînent le stigmatisme). à-dire admettant un axe de symétrie de révolution (centrés) et des foyers (focaux).riques et de lentilles. L"idée ici, pour les miroirs et les lentilles, est de savoir trouver l"image d"un
part par le calcul (avec des formules dites deconjugaison). tuel et image ponctuelle (sauf évidemment si on parle par exemple d"un objetAB).Dans le même ordre d"idée, sauf si le contraire est indiqué, la lumière (et donc l"axe optique) est
toujours supposée orientée de la gauche vers la droite.1 Systèmes centrés focaux
1.1 Foyer image - Plan focal image
Foyer image
Un système admet un foyer image si l"image d"un point à l"infini sur l"axe optique est à distance
finie (et évidemment, sur l"axe optique). Ce point est alors appeléfoyer image, et généralement
notéF?(voir FIG.1).( )A F?FIG. 1 :Foyer image (ici réel) d"un système centréUn manière de schématiser cela est :
A ∞système optique-----------→F?Le foyer image peut être réel ou virtuel.
lumineux (seul leur angle d"incidence compte); autrement dit, une autre façon de voir le foyerimage est de dire : des rayons lumineux arrivant parallèles à l"axe émergent en se croisant au foyer
image.Plan focal image
Soit maintenant un objetB∞à l"infini hors de l"axe (donc dans un plan perpendiculaire à l"axe
optique contenant un pointA∞à l"infini sur l"axe). L"aplanétisme du système nous permet de dire
que son imageB?sera dans le plan perpendiculaire à l"axe contenantF?. Ce plan est appeléplan focal image(voir FIG.2). 2/22 Cours d"optique géométrique Systèmes centrés dans les conditions de Gauss ( )B F ?B ?Plan focal imageFIG. 2 :Plan focal imageComme précédemment on peut faire une approche orientée "rayons lumineux" en disant que des
rayons émergents provenant de rayons incidents parallèles entre eux se croisent dans le plan focal
image.1.2 Foyer objet - Plan focal objet
Foyer image
F(voir FIG.3).( )A
? FFIG. 3 :Foyer objet (ici réel) d"un système centréUn manière de schématiser cela est :
F système optique-----------→A?∞Le foyer objet peut être réel ou virtuel.
Comme précédemment on peut dire que des rayons émergents parallèles à l"axe optique pro-
viennent de rayons incidents qui se croisent enF.Plan focal objet
Soit maintenant une imageB?∞à l"infini hors de l"axe (donc dans un plan perpendiculaire à l"axe
optique contenant un pointA?∞à l"infini sur l"axe). L"aplanétisme du système nous permet de dire
que l"objet correspondantBsera dans le plan perpendiculaire à l"axe contenantF. Ce plan est appeléplan focal objet(voir FIG.4). 3/22 Cours d"optique géométrique Systèmes centrés dans les conditions de Gauss ( )B ? FBPlan focal objetFIG. 4 :Plan focal objetComme précédemment on peut faire une approche orientée "rayons lumineux" en disant que si
des rayons incidents se croisent dans le plan focal objet, ils émergeront du systèmes parallèles
entre eux.1.3 Principe du retour inverse de la lumière
Ce principe, lié à l"invariance des lois de la physique par renversement du temps, dit quele trajet
suivi par la lumière entre deux points ne dépend pas du sens de propagation de la lumière. Si on met une source ponctuelle en un pointAet que le système est stigmatique, un système optique en donnera une image ponctuelleA?.Le principe du retour inverse de la lumière entraîne le fait que si je met maintenant une source
ponctuelle enA?, son image sera enA.Remarque:attention, la dernière propriété est vérifiée si le système est stigmatique. Si l"image de
Aest une tache enA prime, l"image de la tache ne sera évidemment pas ponctuelle enA.2 Le miroir sphérique
2.1 Définition
Il s"agit d"une portion de sphère dont la partie interne ou externe est réfléchissante. Il est caracté-
risé par son centreC, et son sommet (S, intersection du miroir avec l"axe optique). On définit le rayon d"un miroir sphérique algébriquement par R=SCDans le cas où c"est la partie interne qui réfléchit la lumière, on dit que le miroir estconcave(voir
FIG.5). Dans ce cas on aR<0.4/22
Cours d"optique géométrique Systèmes centrés dans les conditions de Gauss ( ) SFIG. 5 :Miroir sphérique concave. On a R=SC<0.Dans le cas où c"est la partie externe qui réfléchit la lumière, on dit que le miroir estconvexe(voir
FIG.6). Dans ce cas on aR>0.( ) S
FIG. 6 :Miroir sphérique convexe. On a R=SC>0.2.2 StigmatismeNotons tout de suite que les exemples, démonstrations, ...suivants seront fait en choisissant soit
un miroir concave soit un convexe, mais l"utilisation des mesures algébriques permettra de géné-
raliser l"ensemble des résultats suivants à tout type de miroir sphérique.2.2.1 Stigmatisme rigoureux : le centre et le sommet
Le centre
L"application rigoureuse des lois de Snell-Descartes à un rayon lumineux incident passant par lecentre (c"est donc un rayon de la sphère) permet de dire qu"il repart par le même chemin. Tous les
rayons émergents provenant deCde coupent donc enC(voir FIG.7et FIG.8). On en déduit que Cest sa propre image pour le miroir (Cest conjugué avec lui-même) : C miroir------→sphériqueC5/22 Cours d"optique géométrique Systèmes centrés dans les conditions de Gauss ( ) S FIG. 7 :Rayons lumineux passant par le centre d"un miroir concave.( ) SFIG. 8 :Rayons lumineux passant par le centre d"un miroir convexe.2.2.2 Le sommet (et tous les points de la surface du miroir)
En vertu des lois de Snell-Descartes, tout rayon frappant le miroir en un pointIrepart symétri- quement à la normale. Donc tous les rayon émergents sont concourants au pointI. En d"autres termes l"image de tout point à la surface du miroir est lui-même. C"est vrai en particulier pour le sommetS: tout rayon incident frappant le miroir enSrepart sy- métriquement à l"axe optique (voir FIG.9).( ) S FIG. 9 :Rayons lumineux passant par le sommet d"un miroir concave.2.2.3 Stigmatisme approché Hormis pour le centre et tous les points du miroir, nous allons voir qu"il n"y a jamais stigmatisme rigoureux.I(dont le projeté orthogonal sur l"axe estHet repart symétriquement à la normale au miroir en6/22
Cours d"optique géométrique Systèmes centrés dans les conditions de Gauss I(qui passe évidemment parC) pour couper l"axe optique enA?, "image" deA. On utilisera les notations de la FIG.10.( ) SI A ?Aαα ?!ii?FIG. 10 :Stigmatisme approché pour un point quelconque de l"axe optique.Il est absolument évident en regardant la figure que la position du pointA?dépend du rayon
choisi : autrement dit, il n"y a pas stigmatisme rigoureux. Montrons que dans les conditions de Gauss, on peut considérer qu"il y a stigmatisme.Les conditions de Gauss (rayons peu inclinés sur l"axe et entrant dans le système proches de l"axe)
se traduisent ici par les hypothèses suivantes :•Les angles étant petits tanα?α, tanα??α?, tanω?ω.•Le pointHest pratiquement confondu avecS:H?S.
Le fait que la somme des angles d"un triangle soit égale àπappliqué dans les triangles (AIC) et
(A?IC) donne :α-i+π-ω=π(1)
π-α?+i?+ω=π(2)
En outre les lois de Descartes pour la réflexions entraînent la relationi+i?=0. On en déduit immédiatement en faisant (1)-(2), que : (3)α+α?=2ω Maintenant, les triangles (AIH), (CIH) et (A?IH) étant rectangles, on en déduit : tanα?α=HI AH (4) tanω?ω=HI CH (5) tanα??α?=HI A ?H(6) En remplaçant (4), (5) et (6) dans la relation (3), en remplaçantHparS(approximation de Gauss) et en simplifiant parHI, il vient : (7) 1SA +1SA ?=2SCOn voit que (7) est une relation qui ne fait intervenir queAetA?(et les caractéristiques du miroir
SetC). Cette relation traduit donc le stigmatisme approché du aux conditions de Gauss : pour un pointAon a un pointA?unique et inversement. La relation (7) (que nous démontreront géomé- triquement plus tard) est une formule de conjugaison.7/22 Cours d"optique géométrique Systèmes centrés dans les conditions de Gauss2.2.4 Schématisation des miroirs
À partir de maintenant on se placera dans les conditions de Gauss systématiquement. Donc, onaura plus besoin d"appliquer les lois de Snell-Descartes. En conséquence, ce n"est plus la peine de
Les figures11et12montrent les schémas que nous utiliserons désormais.SCFIG. 11 :Schématisation d"un miroir concave.SC
FIG. 12 :Schématisation d"un miroir convexe.2.3 Foyers Le miroir sphérique est-il un système focal?Pour le savoir cherchons d"éventuels foyers en utilisant la formule de conjugaison (7) précédente.
Foyer objet
SoitA?une image à l"infini sur l"axe. On a alors1SA ?=0 et donc, d"après (7) :SF=SC 2 Le foyer objet se trouve au milieu du segment [SC].8/22 Cours d"optique géométrique Systèmes centrés dans les conditions de GaussFoyer image
SoitAun objet à l"infini sur l"axe. On a alors1SA =0 et donc, d"après (7) :SF ?=SC 2 Le foyer objet se trouve au milieu du segment [SC].Distances focales - Vergence
On appelle :•Distance focale objet la grandeur notéefet définie parf=SF(fest exprimée en m).•Distance focale image la grandeur notéef?et définie parf?=SF
?(f?est exprimée en m).•Vergence la grandeur notéeVet définie parV=1f ?(Vest exprimée en m-1, ou plus géné- ralement en dioptries : 1δ=1m-1). Évidemment dans le cas du miroir sphériquef=f?.2.4 Grandissement
la grandeur algébriqueγdéfinie parγ=A
?B?ABRemarque :En pratique lorque l"objetABou l"imageA?B?est à l"infini, on utilise plutôt la notion
de rayon ou diamètre apparent.α(voir FIG.13). On ne parle pas alors de grandissement mais on utilise le rapportA ?B?α (si c"est l"objet qui est à l"infini).( )BF ?B ?Aα FIG. 13 :αest le rayon apparent de AB.2.5 Approche graphique2.5.1 Principe
de trouverB?,A?étant alors le projeté orthogonal deB?sur l"axe. Pour trouverB?, il suffit de tracer
deux rayons incidents venant deBet de chercher le point d"intersection des rayons émergents. Par soucis de simplicité, on choisira des rayons particuliers parmi les suivants :9/22 Cours d"optique géométrique Systèmes centrés dans les conditions de Gauss•Le rayon venant deBparallèle à l"axe optique : il ressort en passant parF?.•Le rayon venant deBpassant parF: il ressort parallèle à l"axe.•Le rayon venant deBpassant parC: il ressort en passant à nouveau parC.•Le rayon venant deBpassant parS: il ressort symétrique par rapport à l"axe optique.
2.5.2 Recherche graphique de l"image d"un objet
Il suffit en pratique pour trouver l"image d"un objetABpar un miroir sphérique (ou tout autre système optique stigmatique), de tracer 2 rayons particuliers provenant deB. L"intersection des B ?sur l"axe optique.Les figures14et15montrent deux exemples.SABCFA
?B ?FIG. 14 :Image d"un objet réel par un miroir concave. Ici l"image est réelle etγ<-1.SBAF ?CA ?B?FIG. 15 :Image d"un objet virtuel par un miroir concave. Ici l"image est réelle et0<γ<1.2.5.3 Tracé d"un rayon quelconque
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