[PDF] [PDF] CHAPITRE 26 ANALYSE VECTORIELLE 261 Opérateurs de l

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CHAPITRE26ANALYSE VECTORIELLE

L"analyse vectorielle fait intervenir à la fois des outils analytiques (dérivées partielles) et du calcul vectoriel. Les notions de base de l"analyse vectorielle sont indispensables en électrostatique, en électromagnétisme, en mécanique des ‡uides. Après avoir étudié ce chapitre, vous devez : A.Connaître les opérateurs de l"analyse vectorielle (nabla, gradient, diver- gence et rotationnel) et savoir démontrer leurs propriétés. B.Savoir calculer des intégrales de surface simples. C.Connaître la dé...nition du ‡ux d"un champ de vecteurs à travers une surface orientée, et savoir calculer des ‡ux simples. D.Savoir ce qu"est un champ à ‡ux conservatif. E.Connaître les formules de Stokes et d"Ostrogradski.

F.Savoir ce qu"est un angle solide.

26.1 Opérateurs de l"analyse vectorielle

L"espace est rapporté à la base orthonormée directe(!i ;!j ;!k):On dé...nit l"opérateur aux dérivées partiellesnablapar r=@@x !i+@@y !j+@@z !k :(26.1) On notera quenablaest unopérateur aux dérivées partielles, et pas un vec- teur. Il opèreà gaucheen utilisant les trois types de multiplication vectorielle. Par exemple, soit d"abordU=U(M)une fonction de trois variables (fonc-

304 Chapitre 26 : Analyse vectorielle

tion scalaire). On dé...nit legradientdeUpar gradU=!rU=@@x !i+@@y !j+@@z !k

U=@U@x

!i+@U@y !j+@U@z !k :

On retrouve (23.13). Si

!E=!E(M) =Ex!i+Ey!j+Ez!kun champ de vecteurs, on dé...nit ladivergencede!Epar div !E=!r:!E=0 B

BB@@@x

@@y @@z 1 C CCA:0 @E x E y E z1 A =@Ex@x +@Ey@y +@Ez@z ;(26.2) et lerotationnelde!Epar rot!E=!r ^!E=0 B

BB@@@x

@@y @@z 1 C CCA^0 @E x E y E z1 A (26.3) @Ez@y @Ey@z !i@Ez@x @Ex@z !j+@Ey@x @Ex@y !k : Remarque 26.1L"opérateur nabla est essentiellement unenotation, très commode pour retenir les dé...nitions du gradient, de la divergence et du rotationnel. On notera que!gradUet!rot!Esont desvecteursdeR3;alors que div!Eest un nombre réel, c"est-à-dire unscalaire. Exemple 26.1Soitkun paramètre. Considérons lechamp newtoniendé...ni en coordonnées sphériques [voir(23:17)] par!E=!E(M) =kr 2!er:

Puisquer=

!OM et!er=!OM !OM ;on a

E=k!OM

!OM

3=k(x2+y2+z2)32

x!i+y!j+z!k :(26.4)

Il en résulte que

div !E=k@@x xx2+y2+z232 +@@y yx2+y2+z232 @@z zx2+y2+z232

Chapitre 26 : Analyse vectorielle 305

En utilisant la formule qui donne la dérivée d"un produit, il vient @@x xx2+y2+z232 =x2+y2+z232

3x2x2+y2+z252

x2+y2+z252 x2+y2+z23x2 x2+y2+z252

2x2+y2+z2:

Les dérivées partielles par rapport àyetzs"obtiennent sans calcul en per- mutant les rôles dexetyet ceux dexetzrespectivement. Ainsi div = 0: Un champ newtonien est à divergence nulle.Un calcul analogue montre qu"on a aussi!rot!E=!0(exercice 26.1). Remarque 26.2.Composons la divergence et le gradient : div !gradU = div@U@x !i+@U@y !j+@U@z !k @@x @U@x +@@y @U@y +@@z @U@z =@2U@x

2+@2U@y

2+@2U@z

2: On introduit ainsi un nouvel opérateur, lelaplacien:

U= div(!gradU) =!r2U=@2U@x

2+@2U@y

2+@2U@z

2:(26.5)

A partir des dé...nitions, on peut démontrer desformules d"analyse vectorielle. Les deux plus importantes, qui doivent être connues, sont rot(!gradU) =!0;div(!rot!E) = 0:(26.6) Voir l"exercice 26.2 pour leur démonstration. Les exercices 26.3 et 26.4 donnent d"autres exemples de formules utiles.

26.2 Surfaces de l"espace

26.2.1 Représentation d"une surface

Dans l"espace rapporté au repère orthonormé direct(O;!i ;!j ;!k);unesur- face()est dé...nie par une équation de la formeF(x;y;z) = 0:Par exemple, l"équationax+by+cz+d= 0est celle d"un plan, tandis que l"équation

306 Chapitre 26 : Analyse vectorielle

(xx )2+ (yy )2+ (zz )2=R2est celle de la sphère de centre de rayonR:Un troisième exemple important est le suivant. Exemple 26.2Soienta; b; c2R+:L"équation cartésienne x 2a 2+y2b 2+z2c

2= 1(26.7)

est celle d"unellipsoïdede centreO;d"axes principauxOx; Oy; Oz:Pour visualiser cette surface, coupons-la par un plan horizontal d"équationz=z0; avecc < z0< c:La section correspondante a pour équation x 2a 2+y2b

2= 1z20c

2,x2 aq1z20c 2 2+y2 bq1z20c 2 2= 1: Il s"agit donc d"une ellipse. Ainsi la section d"un ellipsoïde par un plan hori- zontal est une ellipse. Il en est de même lorsqu"on coupe l"ellipsoïde par un planx=x0ouy=y0:Ainsi un ellipsoïde a la forme d"un ballon de rugby aplati, comme représenté ...gure 26.1. Sia=b=c=R;l"ellipsoïde est la sphère de centreOde rayonR:j M q ds

Figure 26.1Figure 26.2

x y zIl est souvent commode d"utiliser unereprésentation paramétriqued"une sur- face. Puisqu"une surface est un objet à deux dimensions, il est nécessaire d"utiliser deux paramètres. Ainsi une représentation paramétrique d"une sur- face est de la formex=f(u;v),y=g(u;v),z=h(u;v):On parle alors de nappe paramétrée. Exemple 26.3La surface de la sphère de centreOde rayonRpeut être paramétrée par x=Rsincos' ; y=Rsinsin' ; z=Rcos;(26.8) le paramétrage(26:8)n"est pas autre chose que les formules de passage des

Chapitre 26 : Analyse vectorielle 307

coordonnées sphériques aux coordonnées cartésiennes, avecr=R(formules (5.21)), puisque le pointMse déplace à la surface de la sphère.

26.2.2 Vecteur normal à une surface

Théorème 26.1Un vecteur normal à la surface()d"équation cartésienne F(x;y;z) = 0au pointM(x;y;z)est le vecteur!N=!gradF(M): DémonstrationDéplaçons le pointMd"un déplacement in...nitésimal!dM en restant sur la surface()(...gure 26.3). AlorsFreste égal à0dans ce dé- placement, de telle sorte quedF= 0:OrdF=!gradF(M):!dM:Il en résulte

que!gradF(M):!dM= 0pour tout déplacement!dMsur();c"est-à-dire que!gradF(M)et!dMsont orthogonaux pour tout déplacement in...nitésimal sur

la surface de()à partir deM:Ainsi!gradF(M)est bien normal à()au pointM:SM

Figure 26.3Figure 26.4SMgradf(M)

dM n2n

1Exemple 26.4Si(P)est le plan d"équationax+by+cz+d= 0;un vecteur

normal à(P)est !N=!gradF=@Fdx !i+@F@y !j+@F@z !k=a!i+b!j+c!k : Le vecteur normal est indépendant deMet on retrouve le théorème 9.2. Exemple 26.5SoitM(x;y;z)un point de l"ellipsoïde d"équation carté- sienne x2a 2+y2b 2+z2c

2= 1. Un vecteur normal enMest

N=!gradF=@Fdx

!i+@F@y !j+@F@z !k= 2xa

2!i+yb

2!j+zc

2!k Dans le cas particulier de la sphère de centreOde rayonR;on voit que N=2R 2 x!i+y!j+z!k =2R 2!OM:

On retrouve ainsi que le rayon

!OMest orthogonal à la surface de la sphère, ce qui est évident géométriquement.

308 Chapitre 26 : Analyse vectorielle

Remarque 26.3Soit!Nun vecteur normal en un pointMd"une surface ():On peut dé...nir deux vecteurs normauxunitairesenM(...gure 26.4) : n1=!N !N et!n2=!N !N =!n1: Lorsqu"on a choisi un des deux vecteurs normaux unitaires, on dit qu"on a orientéla surface():Ceci revient à dé...nir unsens positif de traverséede ()(dans le sens du vecteur normal unitaire!nchoisi). Remarque 26.4On dit qu"une surface de l"espace estferméelorsqu"elle délimite un intérieur et un extérieur. Par exemple une sphère ou un ellipsoïde sont des surfaces fermées. Par contre un plan n"en est pas une. Par convention, une surface fermée est toujours orientée vers l"extérieur, c"est-à-dire que son vecteur normal unitaire est dirigé vers l"extérieur. Ainsi la sphère de centre Ode rayonRest orientée par le vecteur normal unitaire n=!OM !OM =1R x!i+y!j+z!k

26.2.3 Lignes de champs et surfaces équipotentielles

Soit !Eun champ de vecteurs. On appelleligne de champtoute courbe(L) telle que, en tout pointMde(L);le champ!EenMest tangent à(L).

Par exemple, si

!E=g!kest le champ de pesanteur au voisinage du sol, les lignes de champ sont les droites verticales (...gure 26.5). Si!E=kr

2!erest

un champ newtonien d"origineO;les lignes de champ sont les droites passant parO(...gure 26.6).Figure 26.5Figure 26.6ggggg EEE

EESupposons maintenant que le champ

!Edérive d"un potentiel scalaireV; alors!E=!gradV:On appellesurface équipotentielletoute surface où les points sont au même potentiel, c"est-à-dire d"équationV=C;oùCest une constante donnée.

Chapitre 26 : Analyse vectorielle 317

Ainsi,le ‡ux du champ newtonien!E=kr

2!erà travers()vaut=k

Montrons que la formule (26.17) généralise la dé...nition géométrique lorsque la droiteOMcoupe()en un seul pointMpour tout pointMde()(...gure

26.18). La surface ferméeABCDA0B0C0D0est alors un tube de champ pour

le champ newtonien!E1=1r

2!er;puisque le champ est tangent à chacune

des surfaces latéralesABB0A0; BCC0B0; CDD0C0etDAA0D0:Le champ newtonien étant à ‡ux conservatif (exemple 26.15), le ‡ux entrant est égal au ‡ux sortant, qui est, par (26.17), l"angle solide :En notantSla surface A

0B0C0D0sur la sphère de centreOde rayon1;nous avons donc

ZZ S1r

2!er:!n:d=ZZ

S d=S;

puisque au pointNsitué à la surface de la sphère, on ar= 1et!er=!n:L"angle solide dé...ni par Gauss comme le ‡ux d"un champ newtonien

généralise bien la dé...nition géométrique. Théorème 26.4L"angle solide sous lequel on voit une surface fermée() depuis un pointOde l"espace vaut4si le pointMest intérieur à();et

0si le pointOest extérieur à():

DémonstrationSi on regarde()depuis un point intérieur, on est com- plètement entouré par elle. L"angle solide correspond donc à tout l"espace, c"est-à-dire4sr. Si on regarde la surface depuis un point extérieur, le ‡ux de!E1à travers()est nul, car!E1est à ‡ux conservatif dans():quotesdbs_dbs32.pdfusesText_38

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